- •1.1 Номинальные и максимальные рабочие напряжения
- •1.2 Режимы работы нейтрали
- •Выбор способа заземления нейтрали определяется целым рядом факторов (условиями работы выключателей, возможностью скорейшего обнаружения поврежденного участка, выбором изоляции) однако определяющими являются следующие:
- •1.3 Область применения сетей различного номинального напряжения
- •ЛЕКЦИЯ 2
- •Эффективный коэффициент ударной ионизации
- •Фотоионизация в объеме газа и на катоде
- •ЛЕКЦИЯ 3
- •Дальнейшим развитием теории Таунсенда является стримерная теория разряда, возникновение которой относится к 1939г и связано с трудами Ганса Ретера, Джона Мика и Леонарда Леба.
- •ЛЕКЦИЯ 4
- •ЛЕКЦИЯ 5
- •Поскольку на границе зоны коронирования α=0, то Ек=bδ , а значит в соответствии с (2.47):
- •ЛЕКЦИЯ 6
- •Поверхностная электропроводность
- •ЛЕКЦИЯ 7
- •Это связано с адсорбцией влаги из окружающего воздуха на поверхности диэлектрика, а также с микрозазорами между твердым диэлектриком и электродом.
- •Нормальная составляющая вектора электростатической индукции на границе двух диэлектриков остается непрерывной, то есть:
- •ε1ε0En1= ε2ε0En2 , откуда
- •4.3 Разряд вдоль поверхности в резконеоднородном поле
- •РАЗДЕЛ 5
- •Выбор изоляторов в зависимости от степени загрязненности атмосферы
- •5.4 Распределение напряжения по гирлянде изоляторов
- •Введение
- •В средних широтах землю поражают 30-40% общего числа молний, остальные 60-70% составляют разряды между облаками или между разноименными заряженными частями облаков.
- •Грозовое облако, заряженное с нижней стороны в основном отрицательными зарядами, образует гигантский конденсатор, другой “обкладкой” которого является земля, где на поверхности индуктируются положительные заряды.
- •Стержневые молниеотводы
- •При вероятности прорыва молнии через границу зоны не более 0,005:
- •Тросовые молниеотводы
- •Таблица 8.4
Если γeαL будет превышать единицу, то число развивающихся в
промежутке лавин будет непрерывно возрастать. Последующие лавины будут возникать еще до того, как все положительные ионы, образованные предшествующими лавинами, уйдут на катод. Следовательно, электроны новых лавин будут двигаться в промежутке, заполненном положительными ионами, и вдоль пути лавин газ в промежутке между электродами перейдет в состояние плазмы – произойдет пробой промежутка.
2.5 Стримерная теория разряда
Изложенные основные представления лавинной теории разряда, созданной Джоном Таунсендом (1868-1957) недостаточны для объяснения некоторых особенностей развития разрядов, в частности образования узкого канала разряда, поскольку по своему характеру это теория непрерывного и сплошного разряда.
Дальнейшим развитием теории Таунсенда является стримерная теория разряда, возникновение которой относится к 1939г и связано с трудами Ганса Ретера, Джона Мика и Леонарда Леба.
В процессе развития лавины непрерывно увеличивается число электронов и положительных ионов, при этом Е на фронте лавины возрастает, а в задней части уменьшается. В какой-то момент напряженность в задней части лавины уменьшается настолько, что становится невозможной ударная ионизация. Находящиеся в хвосте лавины отставшие электроны вместе с положительными ионами создают плазменное образование, дающее начало возникновению стримерного канала. Стример - канал, заполненный плазмой. В зависимости от условий стример может быть связан с электродом или нет. Однако характерной особенностью в любом случае является наличие избыточного заряда на конце, создающее местное усиление электрического поля и обеспечивающего непрерывное удлинение плазменного канала.
Критерием перехода лавины в стример, предложенным Ретером и Миком, является соизмеримость напряженности электрического поля, создаваемого лавиной электронов или положительными ионами в ее следе, и напряженности внешнего поля, создаваемого приложенным между электродами напряжением.
Рассмотрим условия лавино-стримерного перехода в трактовке Ю.Г. Сергеева (МЭИ). Из выражения (2.10):
αэф |
E |
|
|
2 |
||
|
= 0,2 |
|
− 24,5 |
|
(2.10) |
|
δ |
δ |
|||||
|
|
|
|
αэф = |
0,2 |
(E −bδ )2 |
где b=24,5 кВ/см для воздуха |
|
δ |
||||
|
|
|
Ионизация прекращается (αэф=0), если Е ≤ bδ . Напряженность в задней части лавины Е=Е0-Ел (Е0 – напряженность внешнего поля, Ел – напряженность, создаваемая лавиной), поэтому критерий перехода лавины в стример
(Е0 − Ел ) ≤ bδ |
(2.32) |
Подставляя в (2.32) значение Ел из (2.23) и учитывая электростатический радиус лавины по (2.26), находим число электронов в лавине при переходе ее в стример (критическое число электронов).
Критическое число электронов nкр – число электронов в лавине при переходе ее в стример.
Ел |
|
= |
|
|
|
|
en |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
(2.23), |
|
r = 3 |
|
|
|
3en |
|
|
(2.26) |
||||||||||||||||
|
|
|
4πε |
o |
r 2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
4πε αE |
0 |
|||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
0 |
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
1 |
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
E |
|
= |
|
en |
кр |
(4πε |
0 |
)3 |
(αЕ |
0 |
)3 |
|
= |
|
(en |
кр |
)3 (αЕ |
0 |
)3 |
|
|
|
|
||||||||||||||||||||
л |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
4πε0 (3enкр )3 |
|
|
|
|
|
|
|
|
(4πε0 )3 33 |
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||
подставляя Ел в (2.32) получаем: |
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
|
|
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
(en |
кр |
)3 (αЕ |
|
) |
3 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||
Е0 − |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
0 |
|
|
= bδ , |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
(4πε0 )3 33 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
|
|
|
|
|
|
(E |
0 |
|
−bδ)(4πε |
)3 3 |
3 |
|
, |
откуда |
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||
nкр 3 |
|
= |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2 |
|
|
1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
(αE0 ) 3 |
e3 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
nкр |
|
= |
|
36πε |
0 |
|
(E |
0 |
−bδ)3 |
|
|
|
|
|
|
(2.33) |
|
|
|
|
|||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
е |
|
|
|
|
|
(αE0 )2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Расчеты по (2.33) и экспериментальные данные разных авторов показывают, что nкр=107-109 электронов.
С другой стороны по (2.20) nкр = eαxкр , то есть
eαxкр = 36πεе 0 (E(0 −b)δ2 )3
αE0
Прологарифмировав это выражение, получаем:
αxкр = ln nкр |
(2.34) или |
αxкр =18 |
+ ln |
(E0 −bδ)3 |
(2.35) |
|
(αE0 )2 |
||||
|
|
Образование стримера в однородном электрическом поле соответствует условию самостоятельности разряда и позволяет при xкр=L определить минимальное пробивное напряжение промежутка. Для этого задаемся значением Е0 и определяем α. Затем, по (2.35) находим
критическую длину лавины. |
При равенстве |
xкр=L определяем по |
соответствующему значению Е0 |
пробивное напряжение как Е0L. |