- •Числа подобия
- •Примерные значение кто
- •Характерные значение числа Прандтля для различны теплоносителей
- •Теплообмен при ламинарном обтекании плоской пластины.
- •Теплообмен при турбулентном обтекании плоской пластины.
- •Среднемассовая температура
- •Ламинарный теплообмен в трубах
- •Турбулентный теплообмен в трубах
- •Законы сохранение
- •Закон сохранение массы
- •(Конец 1 опроса)
- •Турбулентное течение
- •Осреднённые уравнения импульса и энергии
- •Осреднённые уравнение в пограничном слои
- •Механизм турбулентного переноса импульса и методы его моделирования
- •Структура пристенной турбулентной области
- •Моделирование переноса импульса в пристеночной турбулентной области
- •Теплообмен при турбулентной течении в пограничном слое
- •Теплообмен при поперечном обтекании труб
- •Теплообмен в пучках труб
- •Теплообмен при свободной конвекции
- •Теплообмен при свободной конвекции у вертикальной плоскости
- •Турбулентное свободная конвекция на вертикальной плоскости
- •Свободная конвекция у поверхности цилиндров
- •Свободная конвекция на сферических поверхностей
- •Свободная конвекция на горизонтальной плоскости
- •Свободная конвекция в замкнутых объемов
- •(Конец 2 опроса) Теплообмен при течении жидкостей в каналах
- •Общие закономерности стабилизированного течения и теплообмена
- •Количественные характеристики стабилизированного теплообмена в круглой трубе
- •Стабилизированный теплообмен при ламинарном течении в канале в круглой трубе
- •Стабилизированный теплообмен при ламинарном течении в канале не в круглой трубе
- •Качественный анализ профилей температуры и скорости
- •Теплообмен в начальном термическом участке при ламинарном течении (Tc-const)
- •Задача Гретца-Нуссельа для Tc-const.
- •Теплообмен в начальном термическом участке при ламинарном течении (qc-const)
(Конец 1 опроса)
Теплообмен при внешнем обтекании (в пограничном слои)
Рассмотрим задачу, нестационарную, плоскую, несжимаемой жидкости и свойства не меняются, без внутренних источников, без массовых сил. Тогда законы сохранение выглядят следующим образом.
Если принять, что
Тогда
Если обезразмерить 2 уравнение получим
Если обезразмерить 4 уравнение получим
Ламинарное течение
Отдельно разморим 2 уравнение сделав следующие допущение
Теперь рассмотрим 3 уравнение делав немного другие допущение
Задача Блазиуса
Граничные условия
η |
f | ||
0 |
0 |
0 |
0.332 |
1 |
0.166 |
0.33 |
0.323 |
2 |
0.65 |
0.63 |
0.267 |
5 |
3.283 |
0.992 |
0.016 |
6 |
4.28 |
0.999 |
0.0024 |
Задача Польгаузена
Граничные условия
Так как у этих уравнений одинаковый вид и граничные условия, то и вид решение должно быть одинаковый, тогда можно использовать безразмерную координату, в итоге получается
После постановки граничных условий окончательный результат
При Прюнелях находящиеся в районе 1, уравнение приобретает вид
Сделаем предположение, что Прандтль очень большой (масла), тогда толщена динамического пограничного слоя намного больше, чем температурного пограничного слоя. В этом случаи предполагаем, что рассматриваемая область температурного слоя настолько мала, что профиль скорости в ней имеет линейную зависимость. В этом случаи уравнение энергии выглядит
Решение этого дифференциального уравнение получим, что
Сделаем предположение, что Прандтль очень маленький (жидкие металлы), тогда толщена температурного слоя намного больше, чем динамического пограничного слоя. В этом случаи толщена пограничного слоя настолько мал, что профиль скорости мы считаем постоянный.
Данный вид уравнение идентичен уравнение нестационарной теплопроводности, удобна ввести такую автомодельную переменную, которая выглядит
Турбулентное течение
Согласно Рейнольдсу, ламинарное течение как решение уравнение Навье-Стокса в принципе возможно всегда, но при некотором сочетании параметров становиться неустойчивом к малым возмещениям.
В этой записи, устойчивое течение, а проще ламинарное течение будет, когда мнимая часть круговой часты будет отрицательной, в противном случаи будет турбулентное течение, при равенстве (0) этот параметр определяет кривую неустойчивости.
Факторы, влияющие на переход в турбулентное течение
Влияние турбулентности набегающего потока
Влияние микрошероховатости стенок канала. Примерно тоже самое как (1), так как все сведется к нему же, но тут выступает высота неровности
Влияние отсоса (вдува). При вдуве толщена пограничного слоя увеличивается, а устойчивость падает. Так же при вдуве обеспечивается хорошая защита от раскалённого газа. При отсосе естественно все наоборот.
Влияние продольного градиента давления. При стенки уравнение импульса можно записать виде
В случаи не возмущенного потока (на большом расстоянии от стенки), уравнение имульса запишется виде
При ускоряющим потоке у нас устойчивое течение, когда замедляется устойчивость теряется
Влияние поперечного градиента массовых сил
Влияние теплообмена. Если у нас происходит нагрев устойчивость теряется, а при охлаждении наоборот, но это не совсем так. Если у нас будет невесомость, то влияние массовых сил не будет. То главная роль отводиться изменение вязкости от нагрева.
Влияние сжимаемости. При увеличение числа Маха, то устойчивость падает. При полностью адиабатном торможение, как понятно температура повышается
Если температура стенки оказывается меньше температуры торможения, то устойчивость увенчивается.