3.4.2. Поляризация при двойном лучепреломлении
Свет, падающий на прозрачные кристаллы (за исключением кристаллов кубической системы), расщепляется на два луча, распространяющиеся в общем случае с разными скоростями и в разных направлениях.
Кристаллы, обладающие двулучепреломлением, делятся на одноосные и двухосные. У одноосных (исландский шпат, турмалин, кварц,…) имеется одно направление распространения света, для которого не наблюдается двойное лучепреломление. Это направление – оптическая ось кристалла. Двухосные кристалла (слюда, гипс,…) имеют два таких направления. Плоскость, проходящая через падающий луч и оптическую ось в точке ее падения, – главное сечение.
У одноосных кристаллов (рис. 16) один из лучей удовлетворяет обычному закону преломления – он называется обыкновенным (о). Для другого – необыкновенного (е) луча – отношение синусов углов падения и преломления зависит от угла падения, и он не лежит в одной плоскости с падающим лучом и нормалью к преломляющей поверхности.
Внутри кристалла указанные лучи характеризуются показателями преломления:
и
,
где
– скорости распространения этих лучей.
Вышедшие из кристалла параллельные друг другу обыкновенная и необыкновенная волны поляризованы: плоскость колебаний волны о перпендикулярна главному сечению, а волны е – параллельна ему.
Двойное
лучепреломление является следствием
анизотропии диэлектрических свойств
кристаллов: значения
,
а следовательно, и
зависят от направления.
Некоторые двулучепреломляющие кристаллы обладают дихроизмом – неодинаковым поглощением световых волн, имеющих разную поляризацию. Одним из естественных поляризаторов является турмалин, в котором при толщине кристалла 1 мм обыкновенный луч почти полностью поглощается.
3.5. Закон Малюса
Описанные выше явления лежат в основе действия поляризаторов – оптических устройств для получения из естественного света полностью или частично поляризованного. Эти устройства пропускают колебания, параллельные плоскости, называемой плоскостью поляризатора, и задерживают (полностью или частично) колебания, перпендикулярные этой плоскости.
Рассмотрим
следующий эксперимент. Направим
естественный свет интенсивностью
нормально к поверхности пластинки
,
вырезанной из кристалла турмалина
таким образом, что ее плоскость параллельна
оси, в направлении которой поглощение
практически отсутствует (рис. 17).
Поляризатор
П
пропустит лишь колебания, параллельные
его плоскости, которые в общем случае
образуют угол
с осью другой пластинки А.
Разложим эти колебания с амплитудой
на две составляющие с амплитудами
и
.
Очевидно, что
не
пройдет через А,
т.е. интенсивность (
~
)
прошедшего через А
света будет равна
– (3.1)
закон Малюса для плоскополяризованного света.
Из
формулы (3.1) следует, что при вращении А
вокруг луча
будет меняться в пределах от нуля, когда
(плоскость поляризатора перпендикулярна
плоскости колебаний
),
до
при
.
Если же на поляризатор падает естественный
свет, то угол
будет хаотически меняться во времени
(все значения
равновероятны), поэтому
и
–
закон
Малюса для падающего естественного
света. Вращение П
в этом случае не приводит к изменению
прошедшего поляризованного света
(впрочем как и для света с круговой
поляризацией).
Поляризаторы
П
и А
называются скрещенными,
если угол между их плоскостями равен
.
Через такую систему свет не проходит.