8. Эл/стат поле в диэл среде. Характер поля в веществе. Диэлектр параметры.

Диал наз вещ-ва, котор не проводят эл ток. При внесении диэл в эл поле это поле и диэл претерпев существен изменения.(кажд молек диэл содержит полож заряж ядра и элелтроны, движ вокруг ядер). Диполь характер эл моментом. При отсутствии внешнего эл поля центры полож и отрицат зарядов могут быть сдвинуты относит друг друга, а могут и совпадать. Направление вектора Р совпадает с направлением вектора Е. При наложении эл поля на ионный кристалл происход деформация кристалл решётки, кот приводит к возникновен дипольных моментов. При внесении диэлектриков во внешнее эл поле возникает отличный от нуля результир эл момент диэлектрика – поляризация диэлектрика.

--- электрон поляризация диэл с неполярн молекулами закл в том,что у атомов появляются индуцированный дипольный момент за счёт деформации эл орбит

-- дипольная поляризация диэл с полярн молекулами закл в ориентац имеющихся дипольн моментов молекул в направлении поля

-- ионная поляризация диэлектриков с ион кристалл решётками сост в том, что полож ионы смещаются вдоль поля,а отриц – против поля, возник дипольн момент.

9. Сегнетоэлектрики и пьезоэлектрики. Проводники в эл/стат поле. Сегнетоэл наз диэл, обладающие в определ интервале температур спонтанной поляризованностью, т.е. поляриз в отсутств внеш эл поля(сегнетова соль и титанат бария). Если внести сегнетоэл во внешнее поле, происход переориентация дипольн моментов доменов по полю, а возникшее суммарное эл поле доменов будет поддерживать их некоторую ориентацию и после того, как действ внешнего поля прекратится. Характерн особен явл-ся большое значение диэл прониц в определ темпер интервале. Они могут быть только кристалл вещ-ва, у кот отсут центр симметрии.

Пьезоэлектрич эффект, сост в том, что на гранях некотор криссталов при их сжатии или растяжении появл эл заряды, подобные поляризационн(кварц, сегнетова соль) Возникновение пьезоэл эффекта объясн тем, что ионные кристалл представл собой две или неск простых решёток, вдвинутых одна в другую, кажд из кот построена из ионов одного знака. При механ деформац кристалла происход сдвиг простых решёток относит друг друга. Это вызывает изм эл момента, котор проявл в пьезоэл эффекте.

Под действ эл полей носители тока перемещаются, до тех пор, пока не установ равновесное рвспредел зарядов, при кот эл/стат поле внутри проводника обращ в нуль. Отсут поля внутри проводника означ, что потенц во всех точках внутри провод постоянен. Линии напряжён разрыв проводником. Они будут зканчив на отрицат индуцирован зарядах и начин на положит. Индуцир заряды будут распредел по внешней пов-ти проводника. Явл-ие перераспред поверхностных зарядов на проводнике во внешнем эл/стат поле наз-ся --эл/стат индукцией

10. Эл ток. Осн законы. Эл ток может быть вызван движ как полож так и отрицат зарядов. Ток проводим(возн в среде при налич в ней своб эл зарядов под действ прилож разн потенц). Ток конвекционный(направл движен зарядов вместе с окруж их средой). Сила тока(заряд проход через попер сеч провод среды за ед времени).

Плотность тока(векторная величина)

Закон ОМА для уч-ка цепи

Для неоднор уч-ка цепи в интегр форме

Для однор уч-ка цепи

Для замкн цепи

11. Эл теория проводимости. В классич теории проводим эл проводим, рассматрив как эл газ, облад св-ми одноатомного идеальн газа. В отсут эл поля, электроны движ хаотич и сталкив с ионами металла, кот соверш беспоряд теплов колебания около положен равновесия – узлов кристалл решётки. В эл теории предполог, что при соударениях с ионами электр полн теряют скорость упорядочен движения. Согласно элек теории, молярн теплоёмк метал должна быть в 1.5р больше, чем диэлектриков.

12. Эквивалентн цепи. Прав Кирхгофа. Примен прав Кирхгофа для расчёта разветвл цепей. Первое прав К.(выраж закон сохранен заряда и утвержд, что в кажд точке разветвлен цепи, в кот сход более 2-ух проводн, алгебр сумма сил токов, притекающ к точке разветвлен цепи, равна нулю)

Второе прав К.(относ к произв замкнут контурам. В таком контуре алгебр сумма всех падений напряжений равна алгебр сумме ЭДС включён в этот контур)

Правило знаков(совпад с направлен обхода контура, выбран произв, след брать с положит знаками, а идущие в обратном направлении – с отрицательн) ЭДС положит, есле сначало проходим отрицат полюс, и отрицат – при обратном прохождении полюсов

13. Законы Ома и Джоуля –Ленца..

Закон ОМА для уч-ка цепи

Для неоднор уч-ка цепи в интегр форме

Для однор уч-ка цепи

Для замкн цепи

Кол-во теплоты, котор выдел током в проводнике, прямо пропорционально силе тока, времени его прохожден по проводн и падению напряжен на нём.

4. Работа эл/статич поля и теор о циркуляции. Эл/стат поле явл-ся потенц полем. Силы, котор действ – консервативные. Работа сил эл/стат поля по перемещ заряда опред нач и коненчным положениями заряда и не зависит от траектории перемещения этого заряда

15. Рамка с током в магн поле. Магнитн и механ моменты. Если поместить рамку с током в магнитн поле, то свободно подвешенная рамка поверн таким образом, что положит направлен нармали к контуру, укажет направление поля.

Произвед тока рамки на площадь, явл-ся св-ом рамки – магнитный момент. Он не зависит от формы контура. За направл магн момента приним то, кот совпад с направлен положит нормали к плоск рамки. В векторной форме

Вектор механ моментарамки

За направл В(вектор) в месте распол рамки приним направлен, вдоль котор ориентир вектор магнит момента при положен устойчив равновес рамки. Механ момент равен нулю. Мех момент в максимуме, когда магнитн мом ориентир перпендик направлен вектора В

16.Био-Савара-Лапласа, его применение для расчёта магнит поля прям проводн с током, отрез, магн поля в центре круг тока.

Закон определ напряжён магнитн поля, создав электр током. Также можно определ магн индукц, создаваем элем проводника

Магнитн поле прям проводника

Отрезок

В центре круга

17.Закон Ампера. Взаимодейств параллельн токов. На проводник с током в магн поле, действ сила Ампера. Закон Ампера на малый отрезок проводн с током силы I и длин ∆l, помещ в однор магнит поле с индукц В, действ сила ∆F, модуль котор равен

Сила Ампера не является центральной. Она направлен перпендикул к линиям магнитн индукции. Закон может быть использ для определен модуля магнитн индукции

Между двумя паралл расположен бесконечно длин проводник, по котор протек постоян токи, возник сила взаимодейств (с одинаково напрвлен токами – притягив, с противополож – отталкиваются)

Это объясн правилом левой руки. Модуль силы взаимодейств равен

14. Электрич ток в вакууме и газах, газовые разряды. Эмиссия. Носители электр тока в газах могут возникать только при ионизации газов – отрыве от их атомов или молекул электронов. При этом атомы газов превращ в положит ионы. Эл ток в газах наз-ся газ разрядом. Иониз газов может происход под влиян внешн воздействий(нагреван, ультрофи и рентгеновских лучей, радиоактивн изучений ). для иониз атома необход соверш работу ионизации А_и против сил взаимодейств между вырываем электрон и остальной частью атома. Ударная иониз – отрыв от атомагаза электр, вызван соудар с атомами газа, разогнан полем.

В вакууме(степень разряжения газа, при котор можно пренебрегать соударен между его молекулами. Проводимость межэлектродного промеж в состоян вакуума наз-ся электр током в вакууме.она обеспечив Зв счёт эммиссион явлений. Фотоэлектрон эмиссия(состоит в вырывании под действ света электр с поверхн тел, помещё в вакууме). Термоэлектрон эмиссия(испускание электронов твёрд или жидкими телами при их нагреван. Электроны, испуск нагрет телом – термоэлектр, а само тело – эммитером. В рез-те может возникнуть термоэлектрон ток) При бомбардировке поверх мет в вакууме электр, кот ускор электр полем, наблюд встречн поток электрон от поверхности –вторичная электрон эмиссия.

Несамоат газов разряды – эл/проводн газов, вызван внешн ионизатор. Самост газов разряд – кот продолж после того, как прекращ действ внеше ионизат. Искровой разряд – при норм давлен и больш напряжённости поля между электродами. Дуговой разряд – при большой плотн тока и сравнит небольшом напряжении между электродами(интенсивн термоэлектрон эмиссия)

18.Магн поле движ заряда. Сила Лоренца. Движен заряж частиц в магнитн поле. Сила ,с котор магнитн поле действ на движ частицы, наз-ся силой Лоренса.

Магн поле точечн заряда, движ со скоростью, намного меньше скорости света

Случ 1(V параллельно В)

F_л=0 α=0 sinα=0

Случ 2(V перпендикулярен В)

α=90, F_л = максимум

Случ3 (под углом α к лин магнит индукц)

Равном прямолин движ вдоль поля

Движен в плоскости перпендик полю по окружности