- •1. Понятие жидкости. Виды жидкостей
- •2. Модель жидкости.
- •5. Вязкость жидкости.
- •9. Дифференциальное ур-е равновесия ж-ти (вывод).
- •10. Давление в произвольной точке жидкости. Гидростатический закон распределения давления.
- •12. Уравнение поверхностей равного давления.
- •15. Сообщающиеся сосуды.
- •8. Гидростатическое давление.
- •16. Сила давления жидкости на криволинейную стенку цилиндрической формы.
- •18. Общие сведения об относительном покое жидкости.
- •21 Виды движения жидкости
- •22 Струйная модель дв ж
- •27. Интеграл Бернулли. Напор. Виды напоров.
- •30.Методики применения Бернулли
- •31 Виды гидравлических сопротивлений.
- •32 Режимы движения жидкости. Критическое число Рейнольдса.
- •33. Сопротивление трения по длине. Формула Дарси-Вейсбаха.
- •34. Местные гидравлические сопротивления. Формула Вейсбаха.
- •36. Характеристики трубопроводов.
- •37. Последовательное соединение.
- •38. Параллельное соединение.
- •39. Способы подачи жидкости.
- •45. Истечение через насадки при постоянном напоре.
9. Дифференциальное ур-е равновесия ж-ти (вывод).
Рассм. покоящуюся однородную несжимаемую жидкость. Ж.ч. рассм. в виде прямоуг-го парал-да. В соотв. С моделью ж.в основе которой лежит гипотеза сплошности. Ж. можно представитьв виде бесконечной совокупности Ж. ч. К частицам применим законы механики твердого тела. Поэтому Д.у.равновесия ж.могут быть получены из условия рановесия поверхностных и массовых сил действующих на параллелепипед. Рассм. одну пространственную координату, например х. Выразим давление на левой и правой грани через Р в точке А. ) ) - частная производная, характеризующая интенсивность изменения давления вдоль оси х, при неизменных значениях y и z, соотв-х центрам рассм-х граней. Приращение Р при изменении координаты х на +- отн. точки А. Элементарные силы давления на грани равны - d )dy,dz d ) dy,dz (1)
Кроме элем-х поверхностных сил на объем действует массовая сила, равнод-я в т.А
d d d
)dydz- )dydz+
Раскроем скобки и полученный результат поделим на dx,dy,dz.
-дифуры равновесия жидкости.
Из уравнений Эйлера (1755г) следует, что изменение Р вдоль коор-ты x,y,z происходит за счет соответствующих изменений проекции и единичной массовой силы х, у,z. dP=ρ(xdx+ydy+zdz)
10. Давление в произвольной точке жидкости. Гидростатический закон распределения давления.
Дифференциальные уравнение равновесия жидкости (3) (4) (5) Умножим эти ур-я на dx dy dz и сложив их получаем
Где левая часть – полный дифференциал давления P=P(x,y,z)
(6)Соотношение (6) позволяет определить давление в любой точке покоящейся жидкости при произвольном направлении массовой силы.Гидростатический закон распределения давления.Рассмотрим покоящуюся жидкость находящуюся в поле сил тяжести.
Х=0, Y=0, z=-g подставим в (6)
Согласно закону для любой точки покоящейся однородной жидкости в пределах занимаемого объема, сумма есть величина постоянная. Основное уравнение гидростатики Выберем 2 произвольные точки на свободной поверхности
(8) – основное уравнение гидростатики.
Каково бы ни было удаление поверхности сравнения, разности координат -z всегда равно глубине h.
(9)Анализ основного уравнения гидростатики (9) позволяет установить следующее
-Гидростатическое давление является линейной функцией глубины h и не зависит от размера и формы сосуда.-Давление в любой точке покоящейся жидкости складывается из давления на свободной поверхности p0 и давления pgh обусловленного весом вышележащих слоев жидкости.
11. Основное уравнение гидростатики.Выберем 2 произвольные точки на свободной поверхности
(8) – основное уравнение гидростатики.Каково бы ни было удаление поверхности сравнения, разности координат -z всегда равно глубине h. (9) Анализ основного уравнения гидростатики (9) позволяет установить следующее -Гидростатическое давление является линейной функцией глубины h и не зависит от размера и формы сосуда.-Давление в любой точке покоящейся жидкости складывается из давления на свободной поверхности p0 и давления pgh обусловленного весом выше лежащих слоев жидкости.