- •2) Частный случай
- •Трение.
- •Трение качения в высших кинематических парах.
- •Уравновешивание масс механизмов.
- •Основные сведения о структуре манипуляторов.
- •Метод преобразования координат в матричной.
- •Прямая задача кинематики манипуляторов.
- •Обратная задача кинематики манипулятора.
- •Силовой расчет манипулятора.
- •Основная теорема зацепления.
- •Основные геометрические характеристики зубчатых колес.
- •Основные свойства и характеристики эвольвентного зацепления.
- •Качественные показатели зацепления.
- •1) Угол перекрытия.
- •Особенности внутреннего зацепления.
- •Основные параметры кулачковых механизмов.
Прямая задача кинематики манипуляторов.
Задача состоит в определении положения, скоростей и ускорений его звеньев и отдельных точек по известным законам изменения его обобщенных координат.
С каждым звеном связываем систему координат. - неподвижная, остальные – подвижные.
Обобщенные координаты:
- угол поворота звена “1” относительно звена “0” вокруг оси
- перемещение звена “2” относительно звена “1” вдоль оси
- угол поворота звена “3” относительно звена “2” вокруг оси
В задаче о положениях определим координаты центра схвата в неподвижной системе координат , если известны координаты точки в системе
Для этого осуществляем последовательный переход от системы к системе
Матрица полностью определяет ориентацию руки “3” в неподвижной системе координат , так как столбцы этой матрицы представляют собой направление косинуса осей
Угловая скорость любого звена манипулятора определяется на основании соотношения:
- абсолютная частота.
- переносная частота.
- относительная частота.
относительно звена “1” , так как звенья “2” и “1” связаны поступательной парой.
Запишем в неподвижной системе координат:
Угловое ускорение получим путем дифференцирования выражения угловой скорости:
Линейные скорости и ускорения точек можно получить путем дифференцирования выражений координат:
Обратная задача кинематики манипулятора.
Эта задача состоит в определении таких законов изменения обобщенных координат, которые обеспечивают заданное перемещение схвата.
Положение схвата может быть задано с помощью шести величин, причем три из них – координаты цента схвата, а остальные три – определяют ориентацию схвата в пространстве. В качестве таких параметров можно принять направляющие косинусы одной оси и один – другой оси:
, где “n” – последнее звено со схватом.
Тогда в качестве направляющих косинусов можно принять . В результате получим шесть уравнений с неизвестными обобщенными координатами.
Если , то число неизвестных равно числу уравнений и система имеет решение.
Если , то система имеет множество решений.
Если , то система не имеет решений.
Если требуется попадание центра схвата в определенную точку, а ориентация значения не имеет, то эта задача решается манипулятором с .
Рассмотрим обратную задачу на примере манипулятора
Известны координаты центра схвата:
.
Определить:
Используем формулы (1), (2) и (3), полученные при решении прямой задачи:
Разделим (2) на (1):
Из выражения (3) находим :
Из выражения (1) находим :
Если задана траектория центра схвата , то расчет по формулам (4) – (6) повторяется многократно для каждого положения .
Силовой расчет манипулятора.
Эта задача состоит в определении реактивных сил и моментов в кинематических парах, а также движущих сил и моментов приводных двигателей. Эта задача решается методом кинетостатики, основанном на принципе Даламбера.
Главный вектор сил инерции звена:
Главный момент сил инерции определяется в подвижной системе координат, связанной со звеном:
- тензор инерции в центре масс.
Осевые моменты инерции:
Центральные моменты инерции:
Если координатные оси совпадают с главными центральными осями инерции, то центробежные моменты инерции равны нулю. Такими осями являются оси инерции. В этом случае:
Рассмотрим силовой расчет манипулятора . Находим силы инерции звеньев и транспортируемой детали:
Определяем моменты сил инерции звеньев:
Расчет начинаем с последнего звена “3”. Рисуем его расчетную схему.
Уравнение сил:
- сила тяжести детали.
- сила тяжести звена “3”.
- неизвестная реакция звена “3” со стороны звена “2”.
!!!!!!
Уравнение равновесия моментов относительно точки “C”:
- неизвестный реактивный момент, действующий на звено “3” со стороны звена “2”. Находим :
В результате векторное уравнение моментов приводится к трем скалярным уравнениям, из которых определяется :
- движущий момент во вращательной паре “C”.
Известными являются .
Из уравнения равновесия определяется
- движущая сила в поступательной паре “B”.
Последним рассматривается звено “1”:
Из уравнения равновесия определяется
- движущий момент во вращательной паре “A”.