- •Предисловие
- •Правовые вопросы
- •1. Иерархия математических моделей эфира как сплошной среды
- •1.1. Микроуровневая и макроуровневая модели эфира
- •1.2. Сравнение уравнений эфира с классическими уравнениями механики сплошной среды
- •1.3. Инвариантность уравнений неразрывности и движения эфира относительно преобразования Галилея
- •1.4. Плотность энергии, плотность мощности эфира. Давление эфира. Уравнение состояния эфира
- •2. Вывод уравнений Максвелла из уравнений эфира
- •2.2. Вычисление электрического и магнитного полей
- •2.3. Векторный потенциал. Физическая интерпретация
- •2.5.2. Преобразование производных и операторов при замене переменных Галилея. Инвариантность уравнений неразрывности и движения эфира в эйлеровых переменных
- •2.5.3. Причина потери галилеевой инвариантности в обобщённых уравнениях Максвелла – неинвариантное преобразование исходных уравнений эфира. Инвариантность обобщённых уравнений Максвелла при досветовой скорости движения системы координат
- •2.5.4. Галилеева неинвариантность классических уравнений Максвелла в отсутствие среды и их инвариантность в эфирной трактовке при досветовой скорости движения системы координат
- •2.6. Общие замечания
- •3. Заряд, его электрическое поле. Теорема Гаусса. Закон Кулона. Электрический потенциал. Связь потенциального электрического поля с градиентом давления эфира. Сохранение заряда
- •4. Волновые процессы в эфире
- •5. Энергия электромагнитного поля
- •5.1. Общие формулы для плотностей энергии и мощности электромагнитного поля
- •5.2. Плотность энергии электромагнитной волны
- •5.3. Интерпретация энергии кванта света, постоянной Планка, волны де Бройля
- •6. Разрывы в эфире. Эффекты квантования
- •6.1. Самопроизвольное формирование разрывов
- •6.2. Условия на поверхности разрыва
- •6.3. Пример квантования
- •6.4. Эфирное представление условий разрыва магнитного и электрического полей
- •7. Вывод закона Био – Савара из уравнений эфира
- •8. Индуктивность геометрического объекта, создающего магнитное поле
- •9. Основной закон электромагнитной индукции. Электродвижущая сила. Правило Ленца
- •10. Вихревой импульс эфира. Закон сохранения вихревого импульса. Сохранения момента магнитного поля
- •12. Электрический ток в проводниках
- •12.1. Токи вне и внутри проводников. Законы Ампера
- •12.2. Закон Ома. Электрическая проводимость
- •12.3. Закон Джоуля и Ленца
- •12.4. Влияние распределения скорости эфира внутри провода на создаваемое в нём магнитное поле и плотность электрического тока
- •12.5. Сверхпроводимость
- •13. Силовое воздействие эфира на объект, вызванное наличием градиента давления
- •14. Эфирный аналог теоремы Бернулли
- •15. Классификация установившихся потоков эфира
- •15.1. Электрический поток эфира
- •15.2. Гравитационный поток эфира
- •15.3. Магнитный поток эфира
- •16. Силовое воздействие потока эфира на объект
- •16.1. Воздействие на заряженный объект. Сила Лоренца
- •16.2. Сила эфирного гравитационного притяжения
- •17. Взаимодействие объектов
- •17.1. Закон Кулона для двух заряженных объектов
- •17.2. Закон гравитационного тяготения
- •18. Эфирная трактовка в электротехнике и электрохимии
- •18.1. Создание электрического тока в проводе. Падение напряжения на участке цепи
- •18.2. Мощность электрической цепи
- •18.3. Электрическое сопротивление в электрохимической ячейке и газовом разряде
- •18.4. Электрическое сопротивление в проводе
- •18.5. Электроёмкость, конденсаторы
- •18.6. Уравнение тока в контуре постоянной формы
- •18.9. Полная электромагнитная мощность цепи с током. Вектор Умова – Пойнтинга
- •18.10. Взрыв проволочек электрическим током в вакууме. Взрывная электронная эмиссия
- •18.11. Э.д.с. Жуковского. Униполярный генератор
- •18.12. Эффект Холла. Постоянная Холла
- •18.13. Электростатические эффекты
- •18.14. Электростатические устройства
- •18.15. Удержание плазмы в тороидальных ловушках. Обобщение математических моделей плазмы
- •19. Интерпретация магнитных явлений
- •19.1. Поток эфира, создаваемый доменом
- •19.2. Магнит и ферромагнитный материал
- •19.3. Проводящий немагнитный материал и магнит
- •19.4. Проводник с током и магнит
- •19.5. Взаимодействие магнитов друг с другом
- •19.6. О попытках создания двигателя или генератора энергии на основе перемещения системы постоянных магнитов
- •20. Оценка плотности невозмущённого эфира
- •20.1. Единицы измерения плотности эфира
- •20.2. Оценки на основе экспериментов с лазерами
- •20.3. Оценки с использованием эфирной модели фотона и характеристик электромагнитного поля в нём
- •20.4. Оценка из эфирной модели фотона и его импульса
- •20.5. Оценки с применением эфирных моделей электрона и протона
- •20.6. Оценка на основе данных о кулоновском барьере
- •20.7. Основные выводы. Значение плотности эфира
- •20.8. Ошибочность принятия диэлектрической проницаемости вакуума в качестве невозмущённой плотности эфира
- •21. Структура носителей эфира – ньютониев. Кинетические эффекты в эфире и веществе
- •21.1. Давление невозмущённого эфира
- •21.2. Масса и размер носителей эфира – ньютониев. Среднее расстояние между ними
- •21.3. Распределение ньютониев при хаотическом тепловом и направленном движении
- •21.4. Краткий обзор моделей неравновесных, необратимых процессов и коэффициентов переноса в физике. Применение к описанию кинетики ньютониев
- •21.5. Теплопередача в эфире. Теплоёмкость эфира
- •21.6. Теплопередача в твёрдом веществе
- •21.7. Вязкость эфира
- •21.8. Самодиффузия в эфире
- •21.9. Электрическая проводимость эфира и вещества при отсутствии свободных зарядов
- •21.10. Оценка параметров эфирной модели электропроводности по опытным данным
- •21.11. Закон Видемана и Франца в металле и эфире
- •21.12. Давление эфира внутри твёрдых материалов и жидкостей
- •21.13. Слипание пластин с гладкой поверхностью, эффект Казимира. Фазовый переход состояний объектов. Радиоактивный распад
- •21.14. Явления в контактах
- •21.15. Электроотрицательность химических элементов
- •22. Оценка радиусов пограничных слоёв, обуславливающих возникновение силы Лоренца и силы гравитации
- •22.1. Заряженные объекты
- •23. Сводка экспериментальных фактов, подтверждающих наличие эфира
- •23.1. Основные общие законы электродинамики и гравитации
- •23.2. Электрический ток в проводе
- •23.2.1. Внутренняя противоречивость модели свободных электронов в твёрдом проводнике
- •23.2.2. Проблемы интерпретации опытов в электронной теории проводимости
- •23.2.3. Расчёт течения эфира внутри провода
- •23.3. Эксперименты с униполярным генератором. Эффект Аспдена
- •23.5. Теплопроводность металлов
- •23.5.1. Теплопроводность в поле силы тяготения
- •23.5.2. Теплопроводность во вращающемся диске
- •23.5.3. Теплопроводность при наличии вибрации
- •23.6. Вращение тел при отсутствии внешнего магнитного поля
- •23.6.1. Опыт Толмена и Стюарта с вращающейся катушкой
- •23.6.2. Инерционный опыт Лепёшкина с вращающейся спиралью
- •23.6.3. Создание магнитного поля вращающимся сверхпроводником, ферромагнетиком и другими объектами. Момент Лондона. Эффект Барнетта. Гравитомагнитный момент Лондона
- •23.6.4. Создание в эфире фантома вращением магнитного диска
- •23.6.5. Электромагнитное поле, создаваемое камертоном
- •23.6.6. Магнитное поле вращающегося немагнитного диска. Проект экспериментов
- •23.6.7. Опыт с вращающимся диском и флюгером
- •23.6.8. Ошибочные трактовки движения объектов в некоторых опытах как результата механического взаимодействия с эфиром
- •23.7. О разрушении материала вращением
- •23.8. Разрушение материала лазером
- •23.9. Эксперименты в техническом вакууме
- •23.9.1. Темновой ток
- •23.9.2. Темновой ток в присутствии магнита
- •23.9.3. Мельничка
- •23.9.4. Коловрат
- •23.9.5. Несимметричные конденсаторы. Эффект Бифельда – Брауна. Лифтер. Модифицированный коловрат
- •23.9.6. Автоэлектронная эмиссия и фотоэмиссия электронов из проводника
- •23.9.7. Пробойный ток
- •23.10. Противодействие гравитации. Экранировка гравитационного потока эфира
- •23.10.1. Вращение частично сверхпроводящего керамического диска в магнитном поле. Противодействие гравитации в эксперименте Подклетнова
- •23.10.2. Уменьшение веса электрона в вакуумной трубке, окружённой сверхпроводником, за счёт экранировки гравитационного потока эфира
- •23.10.3. Экранировка гравитационного потока эфира атомарным порошком
- •23.10.4. Проект стенда для опытов с гравитацией
- •23.11. Черенковское излучение в эфире
- •24. Эфирная модель шаровой молнии
- •24.1. Аномальные свойства ШМ
- •24.2. Попытки объяснения ШМ без учёта эфира
- •24.3. Простейшая эфирная модель ШМ. Трактовка аномальных свойств
- •24.4. Интерпретация экспериментов Теслы с ШМ. Резонансный механизм аномальных явлений в электротехнических устройствах
- •25. Эфирная модель строения Земли
- •Заключение
- •Приложение 1. Вывод уравнения Ампера
- •Приложение 2. О поисках эфирного ветра
- •Приложение 3. О движущихся источниках света
- •Приложение 4. Траектории лагранжевых частиц для уравнения движения с нулевой правой частью
- •Приложение 5. Новые системы единиц измерения, связанные с эфиром
- •Приложение 6. Концентрации электронов и ионов в воздухе при низком давлении
- •Приложение 7. Ионный ветер в коронном разряде
- •Литература
- •Литература, добавленная во 2-м издании
- •Представления некоторых великих учёных об устройстве материи
- •Цитаты из высказываний о первом издании книги
vk.com/club152685050 | ГУАП
Видно, что в этом случае сопротивление в проводе определяется градиентом кинетической энергии и завихренностью потока эфира в нём. В типичных случаях с0 ростом завихренности потока эфира удельное сопротивление падает, а с ростом гра-
диента его кинетической энергии – растёт. Таким образом, в за- висимости от характера течения эфира2/2в проводнике− × ( × может) = наблюдаться как сверхпроводимость
0
, так и диэлектрические свойства. При этом сопротивление проводникаопределяетсяособенностямитеченияэфиравнём,авозможное движение электронов или других носителей заряда является вторичным эффектом, обусловленным течением эфира.
В подтверждение данного вывода проанализируем опытный факт: при усилении тока с ростом напряжённости электрического поля эффект сверхпроводимости пропадает. С эфирной точки зрения данное наблюдение имеет простое объяснение. С ростом электрического поля возрастает градиент величины скорости эфира. Возросший поток эфира начинает нагревать проводник (в том числе увлекая и ускоряя свободные электроны, если они есть). Увеличение теплового движения структурных элементов проводника препятствует движению потока эфира,
что приводит к исчезновению эффекта сверхпроводимости.
Введение удельного сопротивления 0 для электрохимического тока и для тока в проводах позволяет сопоставить эти сопротивления. Удельное сопротивление электрохимической ячейки и газового разряда обусловлено частотой столкновения заряженных частиц с частицами эфирной среды, а удельное сопротивление провода – особенностью движения эфира в нём.
18.5. Электроёмкость, конденсаторы
Для объектов с зарядом , у которых плотность заряда меняется пропорционально заряду
211
Скачать http://eth21.ru | правкой от 13.04.2019
vk.com/club152685050 | ГУАП
с коэффициентом пропорциональности , являющимся функцией точки пространства, в физике вводится понятие электроём-
кости (ёмкости) уединённого проводника, погружённого в не-
ницаемостью (см., например: [36, с. 355, 359; 28, с. 97]). С помощью диэлектрической проницаемости описывают электриче-
подвижный диэлектрик с относительной диэлектрической про-
ское поле в диэлектрике: . Однако, как отмечено после си-
стемы (33), все эффекты среды входят в |
и |
. В этом смысле со- |
||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
отношение |
|
|
является более общим |
, чем |
∙ ( ) = |
|||||||||
формулу (71) к |
∙ = 4 / |
|
||||||||||||
4 . Применяя∙ = 4 / |
′ |
|
|
|
||||||||||
= |
|
|
|
|
′ |
|
′ |
= |
, |
|
(183) |
|||
|
|
( |
)| − |
| |
|
|
|
|
|
|
||||
≡ |
|
|
|
|
1 |
|
|
|
|
′, |
|
|
|
|
|
|
|
( ′) |
|
′ |
| |
|
|
|
|
||||
|
|
|
′ |
|
|
|
|
|
|
|
||||
получаем соотношение |
( |
)| − |
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
в котором коэффициент |
|
зависит только от геометрии заряжен- |
ного объекта и диэлектрической проницаемости рассматривае- |
||||||
мой области. |
|
|
|
|
|
|
Заметим, что формулу |
|
|
|
можно получить математи- |
||
чески из единственности |
решения краевой задачи для уединён- |
|||||
|
|
= |
|
|||
ного проводника [115, с. 398]. |
|
|
|
|||
Принимая во внимание связь |
|
с давлением эфира (73), |
||||
находим с точностью до |
аддитивной константы эфирные пред- |
|||||
|
|
|
|
|
ставления последнего соотношения
212
Скачать http://eth21.ru | правкой от 13.04.2019
vk.com/club152685050 | ГУАП
|
|
|
|
|
,0 |
|
|
|
|
|
|
или с учётом уравнения состояния эфира (15) при = 0 |
|
|
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Данные выражения означают, что заряд объекта с заданной |
|||||||||||
,0 / |
или |
характеризует |
давление эфира в объекте |
|
|||||||
ёмкостью |
|
||||||||||
|
отклонение плотности энергии |
установившегося |
|||||||||
|
|
|
= |
||||||||
течения эфира от её характерной величины. |
|
|
|
||||||||
Уменьшение ёмкости |
|
при фиксированном заряде |
|
при- |
|||||||
водит к увеличению |
давления эфира |
|
(разности потенциалов). |
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
В электротехнике широко |
применяются конденсаторы. По |
||||||||||
|
|
|
|
|
|
определению [36, с. 360] конденсатором называется система двух разноимённо заряженных равными по абсолютной величине зарядами проводников, имеющих такую форму и расположение друг относительно друга, что поле, создаваемое такой системой, локализовано в ограниченной области пространства. Сами проводники называются обкладками конденсатора.
Обкладка конденсатора обычно представляет собой тонкий
проводник с поверхностью |
|
. Для описания потенциала |
такой |
|||||||
обкладки рассматривают предел |
от формулы (71) или (183) |
при |
||||||||
стремлении толщины обкладки ∆ к нулю |
|
′ |
|
|||||||
= ∆lim→0 |
( ′)| − ′| |
′ |
= ∆lim→0 |
|
( ′)| − ′| |
|
||||
|
|
|
′ |
|
|
|
||||
|
= |
∆lim |
(∆) |
|
|
|
|
|||
|
|
→0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
( ′)| − |
′| |
|
|
|
|
|
и условии конечной поверхностной плотности заряда
213
Скачать http://eth21.ru | правкой от 13.04.2019
vk.com/club152685050 | ГУАП
|
|
∆ →0 |
|
|
|
|
|
|
Тогда, предполагая пропорциональность заряду |
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
для потенциала и ёмкости тонкой обкладки получаем |
|
|
||||||
= |
|
′ , |
≡ |
|
|
|
|
. |
|
( ′) |
|
|
|||||
|
(′)| − ′| |
|
|
|
|
′ |
|
|
|
|
|
|
( ′)| −′| |
|
|
||
По принципу суперпозиции (см. с. 26) потенциал |
|
между |
обкладками конденсатора равен сумме уединённых потенциалов |
||||
|
|
|
|
|
каждой из обкладок. Если обозначить |
|
потенциал обкладки с |
||
зарядом |
, то для потенциала |
конденсатора с положительно |
||
|
|
|
||
заряженной| |второй обкладкой имеем |
|
|
||
|
2 |
1 |
|
|
Выражения для потенциалов заряженных тел простой формы получены, например, в [28, п. 19]. Замечая, что заряд входит в эти выражения в качестве множителя, получаем для потенциала таких конденсаторов
|
|
|
|
|
(184) |
|
|
|
|
||
данной |
|
|
|
||
Величина |
называется |
ёмкостью конденсатора. Из вывода |
|||
|
|
|
|
формулы следует, что зависит только от геометрии
214
Скачать http://eth21.ru | правкой от 13.04.2019