- •Предисловие
- •Правовые вопросы
- •1. Иерархия математических моделей эфира как сплошной среды
- •1.1. Микроуровневая и макроуровневая модели эфира
- •1.2. Сравнение уравнений эфира с классическими уравнениями механики сплошной среды
- •1.3. Инвариантность уравнений неразрывности и движения эфира относительно преобразования Галилея
- •1.4. Плотность энергии, плотность мощности эфира. Давление эфира. Уравнение состояния эфира
- •2. Вывод уравнений Максвелла из уравнений эфира
- •2.2. Вычисление электрического и магнитного полей
- •2.3. Векторный потенциал. Физическая интерпретация
- •2.5.2. Преобразование производных и операторов при замене переменных Галилея. Инвариантность уравнений неразрывности и движения эфира в эйлеровых переменных
- •2.5.3. Причина потери галилеевой инвариантности в обобщённых уравнениях Максвелла – неинвариантное преобразование исходных уравнений эфира. Инвариантность обобщённых уравнений Максвелла при досветовой скорости движения системы координат
- •2.5.4. Галилеева неинвариантность классических уравнений Максвелла в отсутствие среды и их инвариантность в эфирной трактовке при досветовой скорости движения системы координат
- •2.6. Общие замечания
- •3. Заряд, его электрическое поле. Теорема Гаусса. Закон Кулона. Электрический потенциал. Связь потенциального электрического поля с градиентом давления эфира. Сохранение заряда
- •4. Волновые процессы в эфире
- •5. Энергия электромагнитного поля
- •5.1. Общие формулы для плотностей энергии и мощности электромагнитного поля
- •5.2. Плотность энергии электромагнитной волны
- •5.3. Интерпретация энергии кванта света, постоянной Планка, волны де Бройля
- •6. Разрывы в эфире. Эффекты квантования
- •6.1. Самопроизвольное формирование разрывов
- •6.2. Условия на поверхности разрыва
- •6.3. Пример квантования
- •6.4. Эфирное представление условий разрыва магнитного и электрического полей
- •7. Вывод закона Био – Савара из уравнений эфира
- •8. Индуктивность геометрического объекта, создающего магнитное поле
- •9. Основной закон электромагнитной индукции. Электродвижущая сила. Правило Ленца
- •10. Вихревой импульс эфира. Закон сохранения вихревого импульса. Сохранения момента магнитного поля
- •12. Электрический ток в проводниках
- •12.1. Токи вне и внутри проводников. Законы Ампера
- •12.2. Закон Ома. Электрическая проводимость
- •12.3. Закон Джоуля и Ленца
- •12.4. Влияние распределения скорости эфира внутри провода на создаваемое в нём магнитное поле и плотность электрического тока
- •12.5. Сверхпроводимость
- •13. Силовое воздействие эфира на объект, вызванное наличием градиента давления
- •14. Эфирный аналог теоремы Бернулли
- •15. Классификация установившихся потоков эфира
- •15.1. Электрический поток эфира
- •15.2. Гравитационный поток эфира
- •15.3. Магнитный поток эфира
- •16. Силовое воздействие потока эфира на объект
- •16.1. Воздействие на заряженный объект. Сила Лоренца
- •16.2. Сила эфирного гравитационного притяжения
- •17. Взаимодействие объектов
- •17.1. Закон Кулона для двух заряженных объектов
- •17.2. Закон гравитационного тяготения
- •18. Эфирная трактовка в электротехнике и электрохимии
- •18.1. Создание электрического тока в проводе. Падение напряжения на участке цепи
- •18.2. Мощность электрической цепи
- •18.3. Электрическое сопротивление в электрохимической ячейке и газовом разряде
- •18.4. Электрическое сопротивление в проводе
- •18.5. Электроёмкость, конденсаторы
- •18.6. Уравнение тока в контуре постоянной формы
- •18.9. Полная электромагнитная мощность цепи с током. Вектор Умова – Пойнтинга
- •18.10. Взрыв проволочек электрическим током в вакууме. Взрывная электронная эмиссия
- •18.11. Э.д.с. Жуковского. Униполярный генератор
- •18.12. Эффект Холла. Постоянная Холла
- •18.13. Электростатические эффекты
- •18.14. Электростатические устройства
- •18.15. Удержание плазмы в тороидальных ловушках. Обобщение математических моделей плазмы
- •19. Интерпретация магнитных явлений
- •19.1. Поток эфира, создаваемый доменом
- •19.2. Магнит и ферромагнитный материал
- •19.3. Проводящий немагнитный материал и магнит
- •19.4. Проводник с током и магнит
- •19.5. Взаимодействие магнитов друг с другом
- •19.6. О попытках создания двигателя или генератора энергии на основе перемещения системы постоянных магнитов
- •20. Оценка плотности невозмущённого эфира
- •20.1. Единицы измерения плотности эфира
- •20.2. Оценки на основе экспериментов с лазерами
- •20.3. Оценки с использованием эфирной модели фотона и характеристик электромагнитного поля в нём
- •20.4. Оценка из эфирной модели фотона и его импульса
- •20.5. Оценки с применением эфирных моделей электрона и протона
- •20.6. Оценка на основе данных о кулоновском барьере
- •20.7. Основные выводы. Значение плотности эфира
- •20.8. Ошибочность принятия диэлектрической проницаемости вакуума в качестве невозмущённой плотности эфира
- •21. Структура носителей эфира – ньютониев. Кинетические эффекты в эфире и веществе
- •21.1. Давление невозмущённого эфира
- •21.2. Масса и размер носителей эфира – ньютониев. Среднее расстояние между ними
- •21.3. Распределение ньютониев при хаотическом тепловом и направленном движении
- •21.4. Краткий обзор моделей неравновесных, необратимых процессов и коэффициентов переноса в физике. Применение к описанию кинетики ньютониев
- •21.5. Теплопередача в эфире. Теплоёмкость эфира
- •21.6. Теплопередача в твёрдом веществе
- •21.7. Вязкость эфира
- •21.8. Самодиффузия в эфире
- •21.9. Электрическая проводимость эфира и вещества при отсутствии свободных зарядов
- •21.10. Оценка параметров эфирной модели электропроводности по опытным данным
- •21.11. Закон Видемана и Франца в металле и эфире
- •21.12. Давление эфира внутри твёрдых материалов и жидкостей
- •21.13. Слипание пластин с гладкой поверхностью, эффект Казимира. Фазовый переход состояний объектов. Радиоактивный распад
- •21.14. Явления в контактах
- •21.15. Электроотрицательность химических элементов
- •22. Оценка радиусов пограничных слоёв, обуславливающих возникновение силы Лоренца и силы гравитации
- •22.1. Заряженные объекты
- •23. Сводка экспериментальных фактов, подтверждающих наличие эфира
- •23.1. Основные общие законы электродинамики и гравитации
- •23.2. Электрический ток в проводе
- •23.2.1. Внутренняя противоречивость модели свободных электронов в твёрдом проводнике
- •23.2.2. Проблемы интерпретации опытов в электронной теории проводимости
- •23.2.3. Расчёт течения эфира внутри провода
- •23.3. Эксперименты с униполярным генератором. Эффект Аспдена
- •23.5. Теплопроводность металлов
- •23.5.1. Теплопроводность в поле силы тяготения
- •23.5.2. Теплопроводность во вращающемся диске
- •23.5.3. Теплопроводность при наличии вибрации
- •23.6. Вращение тел при отсутствии внешнего магнитного поля
- •23.6.1. Опыт Толмена и Стюарта с вращающейся катушкой
- •23.6.2. Инерционный опыт Лепёшкина с вращающейся спиралью
- •23.6.3. Создание магнитного поля вращающимся сверхпроводником, ферромагнетиком и другими объектами. Момент Лондона. Эффект Барнетта. Гравитомагнитный момент Лондона
- •23.6.4. Создание в эфире фантома вращением магнитного диска
- •23.6.5. Электромагнитное поле, создаваемое камертоном
- •23.6.6. Магнитное поле вращающегося немагнитного диска. Проект экспериментов
- •23.6.7. Опыт с вращающимся диском и флюгером
- •23.6.8. Ошибочные трактовки движения объектов в некоторых опытах как результата механического взаимодействия с эфиром
- •23.7. О разрушении материала вращением
- •23.8. Разрушение материала лазером
- •23.9. Эксперименты в техническом вакууме
- •23.9.1. Темновой ток
- •23.9.2. Темновой ток в присутствии магнита
- •23.9.3. Мельничка
- •23.9.4. Коловрат
- •23.9.5. Несимметричные конденсаторы. Эффект Бифельда – Брауна. Лифтер. Модифицированный коловрат
- •23.9.6. Автоэлектронная эмиссия и фотоэмиссия электронов из проводника
- •23.9.7. Пробойный ток
- •23.10. Противодействие гравитации. Экранировка гравитационного потока эфира
- •23.10.1. Вращение частично сверхпроводящего керамического диска в магнитном поле. Противодействие гравитации в эксперименте Подклетнова
- •23.10.2. Уменьшение веса электрона в вакуумной трубке, окружённой сверхпроводником, за счёт экранировки гравитационного потока эфира
- •23.10.3. Экранировка гравитационного потока эфира атомарным порошком
- •23.10.4. Проект стенда для опытов с гравитацией
- •23.11. Черенковское излучение в эфире
- •24. Эфирная модель шаровой молнии
- •24.1. Аномальные свойства ШМ
- •24.2. Попытки объяснения ШМ без учёта эфира
- •24.3. Простейшая эфирная модель ШМ. Трактовка аномальных свойств
- •24.4. Интерпретация экспериментов Теслы с ШМ. Резонансный механизм аномальных явлений в электротехнических устройствах
- •25. Эфирная модель строения Земли
- •Заключение
- •Приложение 1. Вывод уравнения Ампера
- •Приложение 2. О поисках эфирного ветра
- •Приложение 3. О движущихся источниках света
- •Приложение 4. Траектории лагранжевых частиц для уравнения движения с нулевой правой частью
- •Приложение 5. Новые системы единиц измерения, связанные с эфиром
- •Приложение 6. Концентрации электронов и ионов в воздухе при низком давлении
- •Приложение 7. Ионный ветер в коронном разряде
- •Литература
- •Литература, добавленная во 2-м издании
- •Представления некоторых великих учёных об устройстве материи
- •Цитаты из высказываний о первом издании книги
vk.com/club152685050 | ГУАП
Необходимость увеличения напряжения (давления эфира) с углублением вакуума при создании темнового тока можно объяснить уменьшением числа столкновений молекул остаточного газа с поверхностями электродов, которое начинает меньше ослаблять связи между атомами в приповерхностных слоях электродов, что затрудняет течение эфира через эти слои.
23.9.2. Темновой ток в присутствии магнита
Детальное количественное изучение процесса выхода потокаэфираизкатода,теченияеговмежэлектродномпромежутке
ивтекания в анод требует развития эфирной модели микромира
иявляется направлением дальнейших исследований.
Однако уже сейчас можно найти скорость течения эфира по измеряемой плотности тока и оценить его геометрические параметры по свечению.
С этой целью изучался темновой ток в магнитном поле. Геометрический центр северного полюса постоянного магнита располагался на малом расстоянии от острия электрода так, чтобы магнитное поле было перпендикулярно отрезку, соединяющему острия электродов, см. рис. 18. Рассматривались как не изолиро-
ванная от тока поверхность магнита, так и изолированная. |
|
|
||||
0.15 [Т] = 0.15 ∙ 10 [Гаусс] |
|
|
~1 [кэВ] |
|
||
Магнитное поле около |
острия электрода составляло около |
|||||
такомполеимеютмалые4 |
|
Электроны с энергией |
|
|
в |
|
посравнению. |
сразмерамимагниталар- |
|||||
препятствует достижению, < 0.7 [мм] |
|
|
поле |
|||
моровские радиусы |
|
. Поэтому магнитное |
электронами острия анода (см. также опыт в [171, с. 478–480]) и его ускорению постоянным электрическим полем в поперечном к магнитному полю направлении.
Однако из-за присутствия электрического поля полного запирания электрона в поперечном к магнитному полю направлении не происходит. В результате электрического дрейфа [28, с. 366] электрон выходит из области постоянного поля магнита за
505
Скачать http://eth21.ru | правкой от 13.04.2019
vk.com/club152685050 | ГУАП
1.7 |
|
д |
~ ( − 2 –, )/ д < 6.0 ∙ 10 [с] |
|
д |
= × / |
|
≈ |
|||||
∙ 10 |
7 |
– |
[см/с] |
|
|
|
|
|
= |
||||
время |
|
] |
|
|
−9 |
, где |
|
|
|
2 |
|
||
0.2 |
[см. |
|
|
скорость электрического |
|
≈ |
|
||||||
|
|
|
|
|
радиус зоны около центра магнита, где |
|
|
и |
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
Рис. 18. Схема расположения электродов, магнита и части сетки.
д/( /2 , ) ~ 25 |
|
электрон |
успевает совершить |
|||||||||
|
удержания |
|||||||||||
пункте 2 вычислена средняя длина |
|
25 2 , ~ 8 [см] |
кэВ |
|
||||||||
За время |
|
оборотовд |
по ларморовской окружности и |
|||||||||
пройти в общей сложности около |
|
|
|
|
. |
|
|
под- |
||||
этому имеющегося пробега |
|
свободного пробега |
|
|
ного |
|||||||
|
|
2 |
и |
2 |
: |
~ 16 [см] |
. По- |
|||||
электрона при ионизации молекул |
|
|
|
|
электронов, даже с учётом времени удержания, недостаточно для существенной ионизации остаточного газа.
Таким образом, в эксперименте с магнитом нет рождения значительного числа дополнительных заряженных частиц, движение которых могло бы дать заметный вклад в темновой ток.
506
Скачать http://eth21.ru | правкой от 13.04.2019
vk.com/club152685050 | ГУАП
Данный вывод подтверждается в эксперименте отсутствием полосы свечения в направлении электрического дрейфа около плоскости магнита.
Скорость течения эфира между электродами |
|
связана с |
|||||||||
плотностью тока , которую можно измерить в |
эксперименте, по |
||||||||||
|
|
|
|
||||||||
формуле (127) |
|
|
|
|
,0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Обозначимбуквой скоростьтеченияэфира,вызваннуюпо- |
|||||||||||
стоянным магнитом. |
Создание скорости |
в этом течении приво- |
|||||||||
|
|
|
эфира |
|
|
|
|||||
дит к воздействию на элемент объёма |
|
обобщённой |
|||||||||
циальных сил, |
|
|
, которая в отсутствие |
внешних непотен- |
|||||||
силы Жуковского |
|
|
|
|
|
|
|
||||
= |
согласно формуле (121), есть |
|
|
|
|
|
|||||
× × ( ) + 2 × ( × ) . |
|
Для объёмной плотности силы с учётом определения магнитного поля (20) и преобразований, использованных при выводе формулы (128), имеем
|
|
= × |
|
+ 2 × |
|
× |
= |
|
|||||
|
|
1 |
|
|
|
|
|
|
|
1 |
|
|
|
× + 2 ,0 |
× |
+ |
2 ,0 |
× , |
|||||||||
где – плотность тока между электродами, |
|
– магнитное поле, |
|||||||||||
создаваемое |
этим током, |
|
– поле |
постоянного магнита. |
|||||||||
|
|
|
|
|
|
||||||||
промежутке времени ∆ для случая = / |
|||||||||||||
Проинтегрируем |
уравнение движения эфира (5) на малом |
||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
507 |
|
|
|
|
Скачать http://eth21.ru | правкой от 13.04.2019
vk.com/club152685050 | ГУАП
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
= |
|
|
|
|
|
− . |
|
|
|
|
|
|
|
||||
Предполагая, что за |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||
чим приращение плотности∆потока эфира ∆( ) |
|
|
|
|
||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
время |
|
|
правая часть меняется слабо, полу- |
||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
∆( ) ≈ |
|
|
|
− ∆. |
|
|
|
|
|||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
∆ |
|
|
|
|||||||||||||||||||||
Если и плотность эфира |
слабо меняется за |
, то для при- |
||||||||||||||||||||||||||||
ращения скорости имеем |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||
1 |
|
|
|
∆ |
≈ |
|
|
− ∆ |
= |
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||
|
1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
× + 2 |
,0 |
× |
|
|
+ |
2 ,0 |
× − ∆. |
|
|
||||||||||||||||||||
Интегрируя по , получаем приращение радиус-вектора по- |
||||||||||||||||||||||||||||||
ложения элемента |
|
объёма |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
|
|
∆ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
∆ ≈ |
|
× |
|
|
+ |
|
|
|
,0 × |
|
+ |
|
2 |
|
× − |
|
. |
|||||||||||||
|
|
2 |
|
2 |
||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
,0 |
|
|
|
|
|
|
|||||||||
При малом градиенте плотности эфира ≈ 0 имеем |
|
|||||||||||||||||||||||||||||
|
∆ ≈ |
× |
|
+ 2 ,0 × |
|
− |
2 |
. |
|
|
(316) |
|||||||||||||||||||
практически нет вертикальной компоненты (см. |
рис. 18). |
|
В условиях эксперимента у градиента давления эфира
По-
этому
508
Скачать http://eth21.ru | правкой от 13.04.2019
vk.com/club152685050 | ГУАП
|
|
|
|
|
|
∆ ≈ |
× |
|
+ 2 ,0 × |
|
|
2 |
|
. |
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||||
|
Первый член в (316) не имеет горизонтальной компоненты. |
|||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||
Тогда |
|
|
|
|
∆ ≈ |
2 ,0 × |
|
|
− |
2 |
|
, |
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
|
1 |
,0 × |
|
− |
∆ |
. |
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
∆ ≈ |
2 |
|
|
2 |
|
|
|
, , (см. |
||||||||||||||||||||||||||||
рис. 18). |
|
|
|
, , – |
единичные векторы вдоль осей |
|||||||||||||||||||||||||||||||||||||
|
Здесь |
|
|
|
∆ |
|
∆ |
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||||||||||||||
|
|
к |
|
|
|
|
и |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
,0 |
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
|
Оценим |
|
|
|
в нашем эксперименте при условии близо- |
|||||||||||||||||||||||||||||||||||||
сти |
|
|
|
|
невозмущённой плотности эфира |
|
|
|
(222) и сравним |
|||||||||||||||||||||||||||||||||
речного |
|
|
|
|
= / |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
результат с наблюдаемым отклонением свечения. |
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||||||||||||||||||||
|
Имеем |
|
|
|
|
|
|
, где |
|
– измеряемый ток, |
|
, |
– площадь попе- |
|||||||||||||||||||||||||||||
|
. Для |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
= |
|||||||
± |
|
|
сечения области свечения между электродами, |
|
– еди- |
|||||||||||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
≈ 1.5 ∙ 10 |
−3 |
[А] = 4.5 ∙ |
10 |
6 |
[статА] |
|
|
≈ 0.023 [см |
2 |
] |
||||||||||||||||||||||||||
ничный вектор в направлении скорости |
|
ечения эфира |
, |
|
|
|||||||||||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
4 |
|
= 2 ∙10 |
8 |
|
[статА/см |
2 |
] |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
≈ 0.15 [Т] = |
||||||||||||||||||
0.15 ∙ 10 |
|
|
[Гаусс] |
× / ≈ ±10.0 |
|
Тогда при |
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||||||||||||||
получаем |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
. |
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
: |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Величину поля , создаваемого током между электродами, |
|||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||
оценим по формуле (105) при |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
, |
соответствующем |
||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
B |
≈ |
|
0.0015 [Гаусс] |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
электрода |
и |
|
магнитом: |
|
|
|
||||||||||||||||||||||||
расстоянию |
|
между |
|
остриём |
|
≈ 0.2 [см] |
|
|
|
≈ | |
× | |
≈ |
||||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
: |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
| | =4 | |
× ( )| |
|||||||||||||||||||||
|
Модуль скорости |
|
|
|
течения эфира, |
вызванного магнитом, |
||||||||||||||||||||||||||||||||||||
0| |/ |
|
| | ≈ |
| | |
/( 0) ≈ |
3 ∙ |
10 |
|
|
[см/с] |
|
|
|
|
~ |
0.2 |
[см] |
|
|
||||||||||||||||||||||||
оценим |
|
|
|
по |
|
формуле |
(20): |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
при |
|
|
|
. |
|
|
|||||||||||||||
второго |
| × / | |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||
≈ 10.0 ,0 × /(2 ) ≈∆6 ∙ 10−6. |
|
|
|
|||||||||||||||||||||||||||||||||||||||
|
Такимобразом,первыйчленвформуледля |
|
многобольше |
|||||||||||||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
509 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Скачать http://eth21.ru | правкой от 13.04.2019
vk.com/club152685050 | ГУАП
|
−5 |
для |
|
|
|
|
|
4 |
|
. |
∆ ≈ 2 / ≈ 1.4 ∙ |
|
10 |
Время, за которое поток эфира проходит зону постоянного |
|
||||||||||
Тогда[с] |
|
= / ,0 |
≈ 3 ∙ 10 |
|
[см/с] |
|
|
|||||
с |
учётом |
обтекания |
острия |
|
электрода: |
|
||||||
вдоль оси ∆: |
≈ −0.5. [см] |
|
|
|
|
|
|
|||||
тока эфира |
|
= |
|
|
при течении эфира со скоростью |
|
||||||
|
|
|
|
|
Это значение и направление отклонения по- |
около магнита соответствуют наблюдаемому в эксперименте отклонению светящейся области от горизонтали, когда
на сетку подаётся отрицательное напряжение. При смене поляр- |
|||||||||||||
|
|
∆ ≈ 0.5 [см] |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ностиэлектродовсвечениеотклоняетсявпротивоположнуюсто- |
|||||||||||||
Теперь оценим |
|
∆ |
|
|
|
|
|
|
− |
|
|||
рону |
|
, что также соответствует полученной анали- |
|||||||||||
направлении имеем |
|
|
∆ |
2 |
|
|
|
при |
|
. |
|||
тической формуле для |
|
, так как при этом |
|
меняется на |
|
||||||||
|
. |
Знак плюс |
|
≈ ,0( + ) / |
≈ 40 |
|
~ 0.2 |
||||||
[см] |
|
|
|
отклонение |
. Для |
в поперечном к току |
|||||||
|
|
здесь |
соответствует уменьшению давления |
||||||||||
|
|
|
эфира в зазоре между электродом и магнитом по сравнению с давлением на внешней к зазору стороне электрода. Уменьшение
согласно (15), вызвано увеличением скорости, возникающим |
||||||||
первого, получаем |
|
|
. То есть |
|
∆ |
|
||
при, |
сужении области течения эфира. |
|
|
|
||||
сдвигаться к |
|
∆ ≈ −1.8 [см] |
|
|
|
много больше |
||
|
Учитывая, что второй член в формуле для |
|
||||||
ситуации0.2 [см] |
|
|
|
поток эфира должен |
||||
|
|
магниту, который находится от электрода на рас- |
||||||
стоянии |
, и отражаться от него. Соответствующее такой |
|||||||
|
свечение |
и наблюдается в эксперименте. Эффект |
сдвига течения в сторону зазора между электродом и магнитом аналогичен притяжению объектов при продувании между ними воздуха в соответствии с законом Бернулли (см., например: [26,
с. 494]).
Подчеркнём, что ускоренные электрическим полем электроны и ионы при столкновениях могут давать вклад в свечение, но, как показано выше, в рассматриваемом эксперименте не они являютсяосновнымивозбудителямисвеченияиносителямитемнового тока, а завихренное течение эфира.
510
Скачать http://eth21.ru | правкой от 13.04.2019