- •Предисловие
- •Правовые вопросы
- •1. Иерархия математических моделей эфира как сплошной среды
- •1.1. Микроуровневая и макроуровневая модели эфира
- •1.2. Сравнение уравнений эфира с классическими уравнениями механики сплошной среды
- •1.3. Инвариантность уравнений неразрывности и движения эфира относительно преобразования Галилея
- •1.4. Плотность энергии, плотность мощности эфира. Давление эфира. Уравнение состояния эфира
- •2. Вывод уравнений Максвелла из уравнений эфира
- •2.2. Вычисление электрического и магнитного полей
- •2.3. Векторный потенциал. Физическая интерпретация
- •2.5.2. Преобразование производных и операторов при замене переменных Галилея. Инвариантность уравнений неразрывности и движения эфира в эйлеровых переменных
- •2.5.3. Причина потери галилеевой инвариантности в обобщённых уравнениях Максвелла – неинвариантное преобразование исходных уравнений эфира. Инвариантность обобщённых уравнений Максвелла при досветовой скорости движения системы координат
- •2.5.4. Галилеева неинвариантность классических уравнений Максвелла в отсутствие среды и их инвариантность в эфирной трактовке при досветовой скорости движения системы координат
- •2.6. Общие замечания
- •3. Заряд, его электрическое поле. Теорема Гаусса. Закон Кулона. Электрический потенциал. Связь потенциального электрического поля с градиентом давления эфира. Сохранение заряда
- •4. Волновые процессы в эфире
- •5. Энергия электромагнитного поля
- •5.1. Общие формулы для плотностей энергии и мощности электромагнитного поля
- •5.2. Плотность энергии электромагнитной волны
- •5.3. Интерпретация энергии кванта света, постоянной Планка, волны де Бройля
- •6. Разрывы в эфире. Эффекты квантования
- •6.1. Самопроизвольное формирование разрывов
- •6.2. Условия на поверхности разрыва
- •6.3. Пример квантования
- •6.4. Эфирное представление условий разрыва магнитного и электрического полей
- •7. Вывод закона Био – Савара из уравнений эфира
- •8. Индуктивность геометрического объекта, создающего магнитное поле
- •9. Основной закон электромагнитной индукции. Электродвижущая сила. Правило Ленца
- •10. Вихревой импульс эфира. Закон сохранения вихревого импульса. Сохранения момента магнитного поля
- •12. Электрический ток в проводниках
- •12.1. Токи вне и внутри проводников. Законы Ампера
- •12.2. Закон Ома. Электрическая проводимость
- •12.3. Закон Джоуля и Ленца
- •12.4. Влияние распределения скорости эфира внутри провода на создаваемое в нём магнитное поле и плотность электрического тока
- •12.5. Сверхпроводимость
- •13. Силовое воздействие эфира на объект, вызванное наличием градиента давления
- •14. Эфирный аналог теоремы Бернулли
- •15. Классификация установившихся потоков эфира
- •15.1. Электрический поток эфира
- •15.2. Гравитационный поток эфира
- •15.3. Магнитный поток эфира
- •16. Силовое воздействие потока эфира на объект
- •16.1. Воздействие на заряженный объект. Сила Лоренца
- •16.2. Сила эфирного гравитационного притяжения
- •17. Взаимодействие объектов
- •17.1. Закон Кулона для двух заряженных объектов
- •17.2. Закон гравитационного тяготения
- •18. Эфирная трактовка в электротехнике и электрохимии
- •18.1. Создание электрического тока в проводе. Падение напряжения на участке цепи
- •18.2. Мощность электрической цепи
- •18.3. Электрическое сопротивление в электрохимической ячейке и газовом разряде
- •18.4. Электрическое сопротивление в проводе
- •18.5. Электроёмкость, конденсаторы
- •18.6. Уравнение тока в контуре постоянной формы
- •18.9. Полная электромагнитная мощность цепи с током. Вектор Умова – Пойнтинга
- •18.10. Взрыв проволочек электрическим током в вакууме. Взрывная электронная эмиссия
- •18.11. Э.д.с. Жуковского. Униполярный генератор
- •18.12. Эффект Холла. Постоянная Холла
- •18.13. Электростатические эффекты
- •18.14. Электростатические устройства
- •18.15. Удержание плазмы в тороидальных ловушках. Обобщение математических моделей плазмы
- •19. Интерпретация магнитных явлений
- •19.1. Поток эфира, создаваемый доменом
- •19.2. Магнит и ферромагнитный материал
- •19.3. Проводящий немагнитный материал и магнит
- •19.4. Проводник с током и магнит
- •19.5. Взаимодействие магнитов друг с другом
- •19.6. О попытках создания двигателя или генератора энергии на основе перемещения системы постоянных магнитов
- •20. Оценка плотности невозмущённого эфира
- •20.1. Единицы измерения плотности эфира
- •20.2. Оценки на основе экспериментов с лазерами
- •20.3. Оценки с использованием эфирной модели фотона и характеристик электромагнитного поля в нём
- •20.4. Оценка из эфирной модели фотона и его импульса
- •20.5. Оценки с применением эфирных моделей электрона и протона
- •20.6. Оценка на основе данных о кулоновском барьере
- •20.7. Основные выводы. Значение плотности эфира
- •20.8. Ошибочность принятия диэлектрической проницаемости вакуума в качестве невозмущённой плотности эфира
- •21. Структура носителей эфира – ньютониев. Кинетические эффекты в эфире и веществе
- •21.1. Давление невозмущённого эфира
- •21.2. Масса и размер носителей эфира – ньютониев. Среднее расстояние между ними
- •21.3. Распределение ньютониев при хаотическом тепловом и направленном движении
- •21.4. Краткий обзор моделей неравновесных, необратимых процессов и коэффициентов переноса в физике. Применение к описанию кинетики ньютониев
- •21.5. Теплопередача в эфире. Теплоёмкость эфира
- •21.6. Теплопередача в твёрдом веществе
- •21.7. Вязкость эфира
- •21.8. Самодиффузия в эфире
- •21.9. Электрическая проводимость эфира и вещества при отсутствии свободных зарядов
- •21.10. Оценка параметров эфирной модели электропроводности по опытным данным
- •21.11. Закон Видемана и Франца в металле и эфире
- •21.12. Давление эфира внутри твёрдых материалов и жидкостей
- •21.13. Слипание пластин с гладкой поверхностью, эффект Казимира. Фазовый переход состояний объектов. Радиоактивный распад
- •21.14. Явления в контактах
- •21.15. Электроотрицательность химических элементов
- •22. Оценка радиусов пограничных слоёв, обуславливающих возникновение силы Лоренца и силы гравитации
- •22.1. Заряженные объекты
- •23. Сводка экспериментальных фактов, подтверждающих наличие эфира
- •23.1. Основные общие законы электродинамики и гравитации
- •23.2. Электрический ток в проводе
- •23.2.1. Внутренняя противоречивость модели свободных электронов в твёрдом проводнике
- •23.2.2. Проблемы интерпретации опытов в электронной теории проводимости
- •23.2.3. Расчёт течения эфира внутри провода
- •23.3. Эксперименты с униполярным генератором. Эффект Аспдена
- •23.5. Теплопроводность металлов
- •23.5.1. Теплопроводность в поле силы тяготения
- •23.5.2. Теплопроводность во вращающемся диске
- •23.5.3. Теплопроводность при наличии вибрации
- •23.6. Вращение тел при отсутствии внешнего магнитного поля
- •23.6.1. Опыт Толмена и Стюарта с вращающейся катушкой
- •23.6.2. Инерционный опыт Лепёшкина с вращающейся спиралью
- •23.6.3. Создание магнитного поля вращающимся сверхпроводником, ферромагнетиком и другими объектами. Момент Лондона. Эффект Барнетта. Гравитомагнитный момент Лондона
- •23.6.4. Создание в эфире фантома вращением магнитного диска
- •23.6.5. Электромагнитное поле, создаваемое камертоном
- •23.6.6. Магнитное поле вращающегося немагнитного диска. Проект экспериментов
- •23.6.7. Опыт с вращающимся диском и флюгером
- •23.6.8. Ошибочные трактовки движения объектов в некоторых опытах как результата механического взаимодействия с эфиром
- •23.7. О разрушении материала вращением
- •23.8. Разрушение материала лазером
- •23.9. Эксперименты в техническом вакууме
- •23.9.1. Темновой ток
- •23.9.2. Темновой ток в присутствии магнита
- •23.9.3. Мельничка
- •23.9.4. Коловрат
- •23.9.5. Несимметричные конденсаторы. Эффект Бифельда – Брауна. Лифтер. Модифицированный коловрат
- •23.9.6. Автоэлектронная эмиссия и фотоэмиссия электронов из проводника
- •23.9.7. Пробойный ток
- •23.10. Противодействие гравитации. Экранировка гравитационного потока эфира
- •23.10.1. Вращение частично сверхпроводящего керамического диска в магнитном поле. Противодействие гравитации в эксперименте Подклетнова
- •23.10.2. Уменьшение веса электрона в вакуумной трубке, окружённой сверхпроводником, за счёт экранировки гравитационного потока эфира
- •23.10.3. Экранировка гравитационного потока эфира атомарным порошком
- •23.10.4. Проект стенда для опытов с гравитацией
- •23.11. Черенковское излучение в эфире
- •24. Эфирная модель шаровой молнии
- •24.1. Аномальные свойства ШМ
- •24.2. Попытки объяснения ШМ без учёта эфира
- •24.3. Простейшая эфирная модель ШМ. Трактовка аномальных свойств
- •24.4. Интерпретация экспериментов Теслы с ШМ. Резонансный механизм аномальных явлений в электротехнических устройствах
- •25. Эфирная модель строения Земли
- •Заключение
- •Приложение 1. Вывод уравнения Ампера
- •Приложение 2. О поисках эфирного ветра
- •Приложение 3. О движущихся источниках света
- •Приложение 4. Траектории лагранжевых частиц для уравнения движения с нулевой правой частью
- •Приложение 5. Новые системы единиц измерения, связанные с эфиром
- •Приложение 6. Концентрации электронов и ионов в воздухе при низком давлении
- •Приложение 7. Ионный ветер в коронном разряде
- •Литература
- •Литература, добавленная во 2-м издании
- •Представления некоторых великих учёных об устройстве материи
- •Цитаты из высказываний о первом издании книги
vk.com/club152685050 | ГУАП
Приложение 7. Ионный ветер в коронном разряде
Коронный разряд представляет собой слаботочный слабосветящийся разряд, появляющийся в окрестности острия проводника, см. [1, с. 558] в списке литературы к этому разделу. Коронные разряды в настоящее время хорошо исследованы, см., например: [1, гл. 17; 2–4] в том же списке. Коронный разряд в воздухе возникает при комнатной5 − 25 [кВтемпературе] и атмосферном давлениипринапряжении междуэлектродами,находящимися на расстоянии нескольких сантиметров. С увеличением напряжения корона переходит в искровой или дуговой разряд с образованием ярко светящегося канала.
Коронный разрядввоздухесопровождаетсятакназываемым ионным, или электрическим, ветром. Рассмотрим здесь кратко причину возникновения ионного ветра и связанные с ним механические эффекты.
Электрическое поле на острие электрода усиливается [28, с. 51]. В сильном поле фоновые электроны, образованные при торможении космических лучей в атмосфере и при распаде радона в почве Земли (см. приложение 6), ускоряются и на некотором расстоянии от острия ионизуют воздух, см. рис. 32. Возникает плазма. Из закона сохранения количества заряда и большого числа образующихся заряженных частиц следует, что плазма является квазинейтральной, то есть число отрицательно заряженных частиц в ней приблизительно равно числу положительно заряженных частиц.
В коронном разряде при ионизации происходят следующие
основные процессы: |
|
|
|
|
|
|
|
|
1. Ионизация молекул кислорода |
|
|
и азота |
|
|
ускорен- |
||
реакциям: |
2 |
2 |
|
|
|
|
|
|
ными фоновыми электронами |
|
приводящая к появле- |
||||||
′,2 |
|
2 |
|
|||||
нию ионов |
+ и |
+ и медленных |
электронов |
|
согласно |
|||
|
|
604 |
|
|
|
|
|
|
Скачать http://eth21.ru | правкой от 13.04.2019
vk.com/club152685050 | ГУАП
|
′ + 2 → 2+ + ′ + . |
2. |
ниях с молекулами 2 и 2 ионизуют их: |
|
Образовавшиеся медленные электроны при столкнове- |
+ 2 → 2+ + 2 .
3.Положительные ионы азота 2+ участвуют в процессах перезарядки с образованием положительных ионов кислорода:
2 2 2 2
4.На фоне электрического поля достаточной величины в воздухе происходит диссоциативное прилипание электронов к молекулам кислорода:
2
Процессы под номерами 1, 3–11 в списке п. 23.9.1 практически не реализуются в коронном разряде, в частности, из-за отно-
сительно малого электрического поля. |
|
|
||||
Итак, |
положительные |
|
и отрицательные |
ионы кисло- |
||
|
основными+ |
сортами ионов в |
образующейся− |
|||
рода являются |
|
2 |
|
|
плазме.
В условиях квазинейтральности плазмы число положительных ионов превосходит число отрицательных ионов−, так как среди отрицательно заряженных частиц, помимо , имеется значительноеколичествоэлектронов.Поэтомуопыты,вкоторых существенно поведение ионов, обычно проводятся с положительно заряженным электродом, см., например: [www.youtube.
605
Скачать http://eth21.ru | правкой от 13.04.2019
vk.com/club152685050 | ГУАП
com/watch?v=af2AgTyDRyI] и другие демонстрации из серии
«Физика в опытах и экспериментах». |
|||||
ются на его |
|
|
|
|
|
Если острие заряжено положительно, то по закону Кулона |
|||||
отрицательные ионы |
|
притягиваются к острию и нейтрализу- |
|||
|
2 |
|
|
|
|
ные ионы |
|
поверхности− положительным зарядом. Положитель- |
|||
|
|
отталкиваются от острия и уходят из области их |
+
образования. При этом наличие отрицательно заряженного электрода не обязательно, но его присутствие ускоряет движение по-
ложительных ионов из-за усиления электрического поля. Ионы |
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
+ |
|
|
|
|
+ движутся дольше в электрическом поле электрода, чем ионы |
|||||||||
пульс, чем ионы |
−. |
|
|
2 |
|
|
|
|||
2−, нейтрализующиеся на его поверхности. Поэтому, согласно |
||||||||||
второму закону Ньютона, ионы |
|
приобретают больший им- |
||||||||
ложительно |
|
2 |
|
Нескомпенсированный импульс положи- |
||||||
тельных ионов |
|
проявляется в виде ветра в направлении от по- |
||||||||
от острия. |
заряженного+ |
электрода. |
|
|
|
|||||
|
Аналогично в случае отрицательно заряженного острия воз- |
|||||||||
никает ионный ветер из отрицательных ионов |
|
−, направленный |
Электроны играют малую роль в передаче импульса, так как имеют значительно меньшую массу и при той же скорости, что
иионы, несут значительно меньший импульс.
Врежиме пробоя подвижность положительных ионов приблизительно в два раза меньше подвижности отрицательных ионов [5, с. 331, 332] (напомним, что подвижностью называется дрейфовая скорость, приобретаемая заряженной частицей под действием постоянного единичного электрического поля [28, с. 182]). Образование ионного ветра не связано с подвижностью ионов, однако её учёт может быть важен при количественном описании свойств ионного ветра, см. ниже.
Ионный ветер оказывает механическое воздействие на препятствия:вращениестеклянногоцилиндра[28,с.51]илипропеллера (п. 23.9.3), образование углубления на поверхности воды [2], гашение горящей свечи и т. д.
606
Скачать http://eth21.ru | правкой от 13.04.2019
vk.com/club152685050 | ГУАП
Если электрод не закреплён, то, в соответствии с третьим законом Ньютона, он может прийти в движение. Этим объясняется, например, вращение на воздухе коловрата (колеса Франклина), см. [28, с. 51], а также п. 23.9.4.
Разный характер нейтрализации отрицательных и положительныхионовнаповерхностиэлектродаможетприводитькразной эффективности передачи ей импульса от ионов.
Таким образом, ионный ветер в коронном разряде представляет собой достаточно сложное явление, так как образуется в результате наложения множества эффектов.
Принцип действия многих электростатических двигателей основаннаиспользованиидавленияионноговетра,создаваемого коронным разрядом. Оценим давление ионного ветра на жидкость. Идеи представленной методики могут оказаться полезными для анализа давления потока эфира в тех или иных экспериментах.
Рис. 32. Схема воздействия ионного ветра на жидкость.
607
Скачать http://eth21.ru | правкой от 13.04.2019
vk.com/club152685050 | ГУАП
На рис. 32 схематически изображена область коронного раз-
ряда. Заострённый электрод с радиусом закругления находится |
||||||||||||
на расстоянии от поверхности жидкости. Под действием |
ион- |
|||||||||||
|
|
Найдём |
|
|
жидкостиобразуетсяворонка радиуса |
|||||||
|
ного |
|
|
|
||||||||
|
и глубиной . |
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
скорость воздуха под действием ускоряющихся |
|||||||
ионов из уравнения Эйлера |
|
|
|
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
+ ( ∙ ) = − |
в |
+ в, |
|
|
|
где |
и |
– плотность и скорость воздуха, |
– давление в его |
|||||||||
течениив |
, |
– плотность силы, создающей |
поток воздуха. |
|
||||||||
|
|
|
||||||||||
|
|
В простейшей |
модели пренебрежём градиентом давления по |
сравнению с плотностью силы электрического поля, нагревом воздуха разрядом и будем считать, что ионный ветер в области дрейфа ионов (рис. 32) образован ионами одного сорта и знака, а также что воздух в этой области движется вместе с ионами (то есть количество ионов и размер области дрейфа достаточны для того, чтобы ионы могли увлечь незаряженные частицы воздуха через упругие столкновения с ними). Тогда из уравнения Эйлера для установившегося одномерного течения воздуха получаем [3]
ионов| , |
| |
|
|
|
2 2 = |
в |
, |
|
(1) |
||
|
|
– заряд иона. |
|
|
поля, |
– концентрация |
|||||
где |
|
– величина |
электрического |
|
|||||||
помощью |
|
|
| || | |
|
|
|
|
|
|||
Учтём| | |
сопротивление среды движению ионов, выразив |
||||||||||
плотность силы |
|
|
в правой части (1) через полный ток с |
||||||||
|
|
|
соотношений для дрейфовой скорости ионов. |
||||||||
Электрическое поле следующим образом связано с подвиж- |
|||||||||||
ностью ионов и их дрейфовой скоростью |
|
[28, с. 182]: |
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
608 |
|
|
|
Скачать http://eth21.ru | правкой от 13.04.2019
vk.com/club152685050 | ГУАП
Для дрейфовой скорости ионов воспользуемся обычным представлением плотности электрического тока заряженных частиц в газе
Получим |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
= |
|
|
|
. |
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
сечения ( ), через которое |
он течёт: |
|
и площадь |
|||||||||||
Плотность тока |
|
|
выражается| | через полный ток |
|
||||||||||
Тогда |
|
|
|
|
|
= ( ). |
|
. |
|
|
||||
|
| | |
| | = |
| |
| |
(1) |
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
, имеем |
|
|
||||||
Подставляя |
в уравнение ( ) |
. |
|
|
||||||||||
|
|
|
|
|
2 = |
|
|
|
(2) |
|||||
конуса с вершиной в |
|
|
( ) |
площадьюв ( )горизонтального сечения |
||||||||||
Аппроксимируем |
|
2 |
|
|||||||||||
кости, рис. 32, |
|
|
точке |
0 |
и основанием на поверхности жид- |
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
609 |
|
|
|
|
Скачать http://eth21.ru | правкой от 13.04.2019
vk.com/club152685050 | ГУАП
( ) = 2 tg2 = 2 2.
Для плотности кинетической энергии воздуха, понимаемой в обычном смысле (не импульсном, п. 1.4) как плотность работы= по перемещению= Н его элементарного объёма из точки в точку [26, с. 131], получаем из (2)
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
в |
|
= |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
имеет |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
( ) |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||
|
|
( ) |
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
. ( ) |
|
|
|
|
||||||||||
щади сечения провода |
|
|
|
|
: |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||||
|
|
Тогда |
|
|
|
|
физическую интерпретацию площади, через ко- |
|||||||||||||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2 |
|
|
= / tg = / |
|
|
равна пло- |
||||||||||||||||||||||||||||
торую течёт ток, начиная с точки |
|
, такой, что |
|
|
|
|||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||
|
в |
|
= |
|
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|
2 |
= |
|
|
|
|
|
|
|
|
2 |
− |
|
|
+ |
|
|
= |
|
|
|
|
|
2 |
|
−1 . |
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||||||||||||||||||
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||||||
|
|
В соответствии с интегралом Бернулли [9, п. 30], поток воз- |
||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||
духа оказывает на поверхность жидкости давление |
|
|
|
|
||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||
или при |
|
|
∆ = |
|
|
|
в2 |
|
|
= 2 |
− 1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
(3) |
||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
∆ = |
|
|
в |
|
|
|
|
≈ |
|
|
|
|
|
|
|
|
. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
− |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||
|
|
Подставляя в (3) для |
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||||||||
ние |
= 5 ∙ 10 |
−4 |
[м |
2 |
/(В ∙ с)] |
[5, с. 332], |
|
|
табличное значе- |
|||||||||||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ионов кислорода |
|
|
|||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
| | = 30 [мкА] |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
= |
|||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
измеренные в экспери- |
|||||||||||
менте [3] |
постоянный ток |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
, |
радиус воронки |
|
|||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
610 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Скачать http://eth21.ru | правкой от 13.04.2019
vk.com/club152685050 | ГУАП
4 [мм] |
|
|
|
= 0.7 [мм] |
|
||
, радиус кривизны электрода |
|
= 7 [мм] |
|||||
|
|
|
и расстояние |
||||
между острием и поверхностью жидкости |
|
|
, находим |
||||
рость ионного ветра |
|
в = |
1.29 [кг/м ]. Полученное зна- |
||||
чениесогласуетсяпо |
= 2∆/ в ≈ 7.8 [м/с] |
определяем ско- |
|||||
По плотности воздуха |
|
|
|
3 |
порядкувеличинысрезультатами[2,4],где измерения скорости ионного ветра на больших расстояниях
между электродами составляли |
|
|
|
|
|
. |
||||||
|
Давление, оказываемое |
ионным ветром, можно также оце- |
||||||||||
|
|
3 − 5 [м/с] |
|
|||||||||
нить исходя из объёма вытесненной жидкости |
||||||||||||
|
ж |
|
∆ = |
( ) |
= |
( ) |
= ж , |
|||||
|
|
|
|
|
|
|
3 |
|
|
|
||
≈ 4 [мм] |
|
∆ ≈ 39 [Па] |
|
|
|
|
||||||
где |
|
– плотность жидкости, |
|
– глубина воронки. В экспери- |
||||||||
ментах [3] с водой |
|
|
|
|
|
|
глубина воронки составляла |
|||||
|
|
|
. Отсюдаж = 10 |
[кг/м, что] |
согласуется с оценкой, по- |
лученной на основе рассмотрения воздействия ионного ветра. Соответствие теоретических оценок скорости ионного ветра
и его давления данным экспериментов подтверждает адекватность рассмотренной модели ионного ветра.
Литература к приложению 7
1.Ю.П. Райзер. Физика газового разряда. 3-е изд., перераб. и доп. – Долгопрудный: Издательский Дом «Интеллект», 2009, 736 с.
2.Lacoste, D.A., Pai, D., and Laux, C.O. Ion wind effects in a positive DC corona discharge in atmospheric pressure air. AIAA-2004-354. 42-nd AIAA Aerospace Sciences Meeting and Exhibit. 5-8 January 2004, Reno, Nevada.
611
Скачать http://eth21.ru | правкой от 13.04.2019
vk.com/club152685050 | ГУАП
3.А.Ф. Александров, В.Л. Бычков, Д.В. Бычков, С.А. Волков, А.А. Костюк, В.А. Черников. Электрогидродинамические особенности взаимодействия коронного разряда с поверхностью жидкости. Вестник Московского университета. Серия 3. Физика. Астрономия. 2011, № 4, с. 71–78.
4.Б.А. Козлов, В.И. Соловьев. Исследование «электрического ветра» в электродных системах с коронирующими остриями. Журнал технической физики. 2007, т. 77, №.7, с.
70–76.
5.И. Мак-Даниель, Э. Мэзон. Подвижность и диффузия ионов в газах. – М.: Мир, 1976, 424 с.
612
Скачать http://eth21.ru | правкой от 13.04.2019