- •Предисловие
- •Правовые вопросы
- •1. Иерархия математических моделей эфира как сплошной среды
- •1.1. Микроуровневая и макроуровневая модели эфира
- •1.2. Сравнение уравнений эфира с классическими уравнениями механики сплошной среды
- •1.3. Инвариантность уравнений неразрывности и движения эфира относительно преобразования Галилея
- •1.4. Плотность энергии, плотность мощности эфира. Давление эфира. Уравнение состояния эфира
- •2. Вывод уравнений Максвелла из уравнений эфира
- •2.2. Вычисление электрического и магнитного полей
- •2.3. Векторный потенциал. Физическая интерпретация
- •2.5.2. Преобразование производных и операторов при замене переменных Галилея. Инвариантность уравнений неразрывности и движения эфира в эйлеровых переменных
- •2.5.3. Причина потери галилеевой инвариантности в обобщённых уравнениях Максвелла – неинвариантное преобразование исходных уравнений эфира. Инвариантность обобщённых уравнений Максвелла при досветовой скорости движения системы координат
- •2.5.4. Галилеева неинвариантность классических уравнений Максвелла в отсутствие среды и их инвариантность в эфирной трактовке при досветовой скорости движения системы координат
- •2.6. Общие замечания
- •3. Заряд, его электрическое поле. Теорема Гаусса. Закон Кулона. Электрический потенциал. Связь потенциального электрического поля с градиентом давления эфира. Сохранение заряда
- •4. Волновые процессы в эфире
- •5. Энергия электромагнитного поля
- •5.1. Общие формулы для плотностей энергии и мощности электромагнитного поля
- •5.2. Плотность энергии электромагнитной волны
- •5.3. Интерпретация энергии кванта света, постоянной Планка, волны де Бройля
- •6. Разрывы в эфире. Эффекты квантования
- •6.1. Самопроизвольное формирование разрывов
- •6.2. Условия на поверхности разрыва
- •6.3. Пример квантования
- •6.4. Эфирное представление условий разрыва магнитного и электрического полей
- •7. Вывод закона Био – Савара из уравнений эфира
- •8. Индуктивность геометрического объекта, создающего магнитное поле
- •9. Основной закон электромагнитной индукции. Электродвижущая сила. Правило Ленца
- •10. Вихревой импульс эфира. Закон сохранения вихревого импульса. Сохранения момента магнитного поля
- •12. Электрический ток в проводниках
- •12.1. Токи вне и внутри проводников. Законы Ампера
- •12.2. Закон Ома. Электрическая проводимость
- •12.3. Закон Джоуля и Ленца
- •12.4. Влияние распределения скорости эфира внутри провода на создаваемое в нём магнитное поле и плотность электрического тока
- •12.5. Сверхпроводимость
- •13. Силовое воздействие эфира на объект, вызванное наличием градиента давления
- •14. Эфирный аналог теоремы Бернулли
- •15. Классификация установившихся потоков эфира
- •15.1. Электрический поток эфира
- •15.2. Гравитационный поток эфира
- •15.3. Магнитный поток эфира
- •16. Силовое воздействие потока эфира на объект
- •16.1. Воздействие на заряженный объект. Сила Лоренца
- •16.2. Сила эфирного гравитационного притяжения
- •17. Взаимодействие объектов
- •17.1. Закон Кулона для двух заряженных объектов
- •17.2. Закон гравитационного тяготения
- •18. Эфирная трактовка в электротехнике и электрохимии
- •18.1. Создание электрического тока в проводе. Падение напряжения на участке цепи
- •18.2. Мощность электрической цепи
- •18.3. Электрическое сопротивление в электрохимической ячейке и газовом разряде
- •18.4. Электрическое сопротивление в проводе
- •18.5. Электроёмкость, конденсаторы
- •18.6. Уравнение тока в контуре постоянной формы
- •18.9. Полная электромагнитная мощность цепи с током. Вектор Умова – Пойнтинга
- •18.10. Взрыв проволочек электрическим током в вакууме. Взрывная электронная эмиссия
- •18.11. Э.д.с. Жуковского. Униполярный генератор
- •18.12. Эффект Холла. Постоянная Холла
- •18.13. Электростатические эффекты
- •18.14. Электростатические устройства
- •18.15. Удержание плазмы в тороидальных ловушках. Обобщение математических моделей плазмы
- •19. Интерпретация магнитных явлений
- •19.1. Поток эфира, создаваемый доменом
- •19.2. Магнит и ферромагнитный материал
- •19.3. Проводящий немагнитный материал и магнит
- •19.4. Проводник с током и магнит
- •19.5. Взаимодействие магнитов друг с другом
- •19.6. О попытках создания двигателя или генератора энергии на основе перемещения системы постоянных магнитов
- •20. Оценка плотности невозмущённого эфира
- •20.1. Единицы измерения плотности эфира
- •20.2. Оценки на основе экспериментов с лазерами
- •20.3. Оценки с использованием эфирной модели фотона и характеристик электромагнитного поля в нём
- •20.4. Оценка из эфирной модели фотона и его импульса
- •20.5. Оценки с применением эфирных моделей электрона и протона
- •20.6. Оценка на основе данных о кулоновском барьере
- •20.7. Основные выводы. Значение плотности эфира
- •20.8. Ошибочность принятия диэлектрической проницаемости вакуума в качестве невозмущённой плотности эфира
- •21. Структура носителей эфира – ньютониев. Кинетические эффекты в эфире и веществе
- •21.1. Давление невозмущённого эфира
- •21.2. Масса и размер носителей эфира – ньютониев. Среднее расстояние между ними
- •21.3. Распределение ньютониев при хаотическом тепловом и направленном движении
- •21.4. Краткий обзор моделей неравновесных, необратимых процессов и коэффициентов переноса в физике. Применение к описанию кинетики ньютониев
- •21.5. Теплопередача в эфире. Теплоёмкость эфира
- •21.6. Теплопередача в твёрдом веществе
- •21.7. Вязкость эфира
- •21.8. Самодиффузия в эфире
- •21.9. Электрическая проводимость эфира и вещества при отсутствии свободных зарядов
- •21.10. Оценка параметров эфирной модели электропроводности по опытным данным
- •21.11. Закон Видемана и Франца в металле и эфире
- •21.12. Давление эфира внутри твёрдых материалов и жидкостей
- •21.13. Слипание пластин с гладкой поверхностью, эффект Казимира. Фазовый переход состояний объектов. Радиоактивный распад
- •21.14. Явления в контактах
- •21.15. Электроотрицательность химических элементов
- •22. Оценка радиусов пограничных слоёв, обуславливающих возникновение силы Лоренца и силы гравитации
- •22.1. Заряженные объекты
- •23. Сводка экспериментальных фактов, подтверждающих наличие эфира
- •23.1. Основные общие законы электродинамики и гравитации
- •23.2. Электрический ток в проводе
- •23.2.1. Внутренняя противоречивость модели свободных электронов в твёрдом проводнике
- •23.2.2. Проблемы интерпретации опытов в электронной теории проводимости
- •23.2.3. Расчёт течения эфира внутри провода
- •23.3. Эксперименты с униполярным генератором. Эффект Аспдена
- •23.5. Теплопроводность металлов
- •23.5.1. Теплопроводность в поле силы тяготения
- •23.5.2. Теплопроводность во вращающемся диске
- •23.5.3. Теплопроводность при наличии вибрации
- •23.6. Вращение тел при отсутствии внешнего магнитного поля
- •23.6.1. Опыт Толмена и Стюарта с вращающейся катушкой
- •23.6.2. Инерционный опыт Лепёшкина с вращающейся спиралью
- •23.6.3. Создание магнитного поля вращающимся сверхпроводником, ферромагнетиком и другими объектами. Момент Лондона. Эффект Барнетта. Гравитомагнитный момент Лондона
- •23.6.4. Создание в эфире фантома вращением магнитного диска
- •23.6.5. Электромагнитное поле, создаваемое камертоном
- •23.6.6. Магнитное поле вращающегося немагнитного диска. Проект экспериментов
- •23.6.7. Опыт с вращающимся диском и флюгером
- •23.6.8. Ошибочные трактовки движения объектов в некоторых опытах как результата механического взаимодействия с эфиром
- •23.7. О разрушении материала вращением
- •23.8. Разрушение материала лазером
- •23.9. Эксперименты в техническом вакууме
- •23.9.1. Темновой ток
- •23.9.2. Темновой ток в присутствии магнита
- •23.9.3. Мельничка
- •23.9.4. Коловрат
- •23.9.5. Несимметричные конденсаторы. Эффект Бифельда – Брауна. Лифтер. Модифицированный коловрат
- •23.9.6. Автоэлектронная эмиссия и фотоэмиссия электронов из проводника
- •23.9.7. Пробойный ток
- •23.10. Противодействие гравитации. Экранировка гравитационного потока эфира
- •23.10.1. Вращение частично сверхпроводящего керамического диска в магнитном поле. Противодействие гравитации в эксперименте Подклетнова
- •23.10.2. Уменьшение веса электрона в вакуумной трубке, окружённой сверхпроводником, за счёт экранировки гравитационного потока эфира
- •23.10.3. Экранировка гравитационного потока эфира атомарным порошком
- •23.10.4. Проект стенда для опытов с гравитацией
- •23.11. Черенковское излучение в эфире
- •24. Эфирная модель шаровой молнии
- •24.1. Аномальные свойства ШМ
- •24.2. Попытки объяснения ШМ без учёта эфира
- •24.3. Простейшая эфирная модель ШМ. Трактовка аномальных свойств
- •24.4. Интерпретация экспериментов Теслы с ШМ. Резонансный механизм аномальных явлений в электротехнических устройствах
- •25. Эфирная модель строения Земли
- •Заключение
- •Приложение 1. Вывод уравнения Ампера
- •Приложение 2. О поисках эфирного ветра
- •Приложение 3. О движущихся источниках света
- •Приложение 4. Траектории лагранжевых частиц для уравнения движения с нулевой правой частью
- •Приложение 5. Новые системы единиц измерения, связанные с эфиром
- •Приложение 6. Концентрации электронов и ионов в воздухе при низком давлении
- •Приложение 7. Ионный ветер в коронном разряде
- •Литература
- •Литература, добавленная во 2-м издании
- •Представления некоторых великих учёных об устройстве материи
- •Цитаты из высказываний о первом издании книги
vk.com/club152685050 | ГУАП
единство происхождения механических и электромагнитных величин, см. приложение 5.
21.Структура носителей эфира – ньютониев. Кинетические эффекты в эфире и веществе
Уравнения эфира (4)–(6), как и уравнения механики сплошной среды, абстрагируются от физического содержания носителей плотности и скорости материи. В газовой и гидродинамике структура вещества раскрывается молекулярно-кинетической теорией, в которой уравнения неразрывности и движения являются следствиями движения и взаимодействия многочисленных отдельных объектов малого размера. Поэтому возникает естественный вопрос о структуре носителей эфира.
В настоящее время детально проработанная теория, отвечающая на этот вопрос, отсутствует. В данном разделе предложена и изучена простейшая модель носителей эфира, основанная на аналогии с молекулярно-кинетической теорией.
Здесь же начато изучение вопроса о поведении эфира в веществе. Движение эфира внутри вещества определяется течением, созданным структурными элементами материала и внешним воздействием. Подробное исследование этого процесса требует развития эфирной модели атомов, молекул и их совокупностей. Здесь мы рассмотрим поведение эфира в веществе, используя аналогию с термодинамикой и молекулярно-кинетической теорией.
21.1. Давление невозмущённого эфира
Начать построение кинетической теории эфира разумно с анализа простейших моделей. Найдём параметры носителей (частиц) эфира в предположении, что они ведут себя подобно сыпу-
304
Скачать http://eth21.ru | правкой от 13.04.2019
vk.com/club152685050 | ГУАП
чей среде, похожей на одноатомный газ. Возможность проведения аналогии между сыпучей средой и газом основана на том, что и в той, и в другой среде предполагается отсутствие сильных связей между частицами [36, с. 150]. В этом случае давление в эфире можно оценить по скорости свободного распространения возмущения в эфире, равной скорости света, и,0 невозмущённой плотности эфира в механических единицах (222).
В адиабатическом случае, когда нет обмена тепла в системе, реализуется известная связь между давлением и плотностью среды. Для параметров эфира по аналогии с [27, с. 79] имеем
,0
где – отношение теплоёмкостей=в5/3эфире (аналог адиабатиче-
ской постоянной). Предполагая,0 ≈ 2 ∙ 10−,6как[ гдля/м3твёрдых] частиц [121, с. 197], получаем при к оценку давле-
ния в эфире
|
|
0 |
|
|
|
(224) |
|
|
в |
раз больше атмосферного давления (см. также |
|||||
которое(247)). Эта6 |
оценка соответствует, например, эксперимен- |
||||||
оценку |
|
~10 |
|
|
как именно10 |
|
для |
тально создаваемым давлениям |
при приближении10 |
||||||
получения алмазов из графита, так1.5 ∙ 10 − 2.5 ∙ 10 [Па] |
|
к давлению эфира следует ожидать сильное нарастание взаимодействия с его носителями, приводящее к существенной перестройке атомарных~10структур6 . В [146, с. 220] отмечено, что, начиная с давления атмосфер, у веществ появляются новые свойства. Кроме того, данная оценка давления эфира по порядку величины близка к оценке, полученной из экспериментов со взрывом проволочек и эмиттеров (см. п. 18.10), а также к давлению невозмущённого эфира, которое, согласно формуле (15),
305
Скачать http://eth21.ru | правкой от 13.04.2019
vk.com/club152685050 | ГУАП
при |
=. 0, |
| | = , |
= 0, |
= 0 |
равно = ,0 2 = 1.8 ∙ |
1011 |
[Па] |
|
|
|
|
21.2.Масса и размер носителей эфира – ньютониев. Среднее расстояние между ними
Оценить массу частицы эфира позволяет уравнение Клапейрона – Менделеева (уравнение состояния) для идеального газа из твёрдых частиц – аналога сыпучей среды. Это уравнение несёт дополнительную к уравнению состояния эфира (15) информацию о поведении структурных элементов в лагранжевой частице эфира.
Использование уравнения Клапейрона – Менделеева не является слишком сильным ограничением накласс изучаемых процессов в эфире, так как оно может быть получено разложением уравнения состояния всякого вещества по степеням плотности частиц [27, с. 103; 146, гл. 1, п. 1; 147, гл. 1, п. 3], а в случае эфира плотность является малой величиной (222). Кроме того, уравнение Клапейрона – Менделеева может трактоваться как следствие способа построения температурной шкалы [27, с. 25].
Теоретические методы уточнения исходного уравнения состояния идеального газа подробно обсуждены в [146], см., например, гл. 4, п. 6 и гл. 9, п. 3, где рассмотрено уравнение состояния плотной среды из твёрдых сфер, не обладающих силами притяжения. Для характерного диаметра структурного элемента эфира, оцененного в п. 21.2, соответствующая поправка к уравнению состояния [146, с. 497, формула (3.1)] оказывается очень малой.
Однако, несмотря на некоторое ограничение общности, идеализированная модель Клапейрона – Менделеева позволяет понять самые важные черты поведения эфирной среды и зависимости от варьируемых параметров, а также, последовательно отка-
306
Скачать http://eth21.ru | правкой от 13.04.2019
vk.com/club152685050 | ГУАП
зываясь от различных упрощений, выяснять специфику реальных объектов [147], например, связанную с конечными размерами структурных элементов эфира.
Для одного моля частиц уравнение Клапейрона – Менделеева имеет вид [27, с. 25; 36, с. 151]
(225)
где = 8.3144 ∙103 [Дж/(кмоль К)] – универсальная газовая постоянная, рассчитанная для одного моля (см., например: [36, с.
151]), – температура эфира (черта введена для различия с обо- |
|
значением |
температуры макроскопических сред ), – моляр- |
|
|
ный объём. Под температурой эфира здесь понимается энергия поступательного хаотического движения структурных элементов эфира – ньютониев, введённых в физику Д.И. Менделеевым, см. ниже.
Ввиду закона Авогадро (при одинаковых давлениях и одина-
зов содержится одинаковое число молекул) имеет одно и то же значениедляразныхгазов[27,с.25].Здесьмыпредполагаем,что
ковых температурах в равных объёмах различных идеальных га-
значение сохраняется для эфира, так как главным предположе- |
||||||
нием в модели |
сыпучей среды, как и газа, является отсутствие |
|||||
|
|
|
|
|
|
|
сильных связей между частицами [36, с. 150]. |
|
|
|
|
||
Обозначим молярную массу частиц эфира |
|
. Её можно вы- |
||||
разить через плотность невозмущённого эфира э |
|
(222) и мо- |
||||
лярный объём |
,0 |
,0 |
|
|
||
|
э |
|
|
|
|
|
Подставив найденный отсюда молярный объём |
в уравне- |
|||||
ние Клапейрона – Менделеева, получим |
|
|
|
|||
|
|
307 |
|
|
|
|
Скачать http://eth21.ru | правкой от 13.04.2019
vk.com/club152685050 | ГУАП
|
|
|
|
= |
э ,0 . |
|
|
|
|
|
|
|
|
(226) |
||||||
|
Возьмём в качестве выраженной |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
= |
|||||||||
|
|
в градусах энергии эфира |
||||||||||||||||||
2.73 [К] |
|
называемого реликтового |
излучения |
|
|
|||||||||||||||
температуру так |
|
|
||||||||||||||||||
|
|
, см. [142–145], которая вместе со скоростью света явля |
- |
|||||||||||||||||
|
≈ 4.1 ∙ 10 |
[кг/кмоль] |
|
|
|
|
|
= 0 |
|
|
|
|
|
|
||||||
ется надёжной макрос опической характеристикой вакуума. То- |
||||||||||||||||||||
гда |
|
|
|
|
|
|
при |
|
|
|
|
. |
Уравнение |
Кла- |
||||||
массы одной |
|
= 6.02214 ∙ 10 |
|
|
|
[1/э кмольэ |
] |
|
|
|
||||||||||
пейронаэ – Менделеева−13 |
записанодля одного моля частиц, равного |
|||||||||||||||||||
|
Таким образом, масса частицы |
|
|
|
|
= / |
|
для |
||||||||||||
числу |
Авогадро |
|
|
|
|
|
26 |
|
|
|
|
. Тогда |
||||||||
|
|
|
частицы эфира получаем |
|
|
|
|
|
|
. |
|
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
эфира в аналоге газодинами- |
||||||||||||
ческой модели его структуры равна |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
|
|
э |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
(227) |
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
где |
– масса протона. Этот результат и качественно, и в прин- |
|||||||||||||||||||
|
ципиальном плане количественно согласуется с выводом Д.И.
Менделеева [54], о том, что если эфирная частица существует, то
она имеет значительно меньшую массу, чем атом водорода.~5Эту∙ 10частицу−11 он назвал «ньютоний» и оценил её массу как
Подчеркнём. , что введение массы одного ньютония э означает переход от модели механики сплошной эфирной среды к
модели её отдельных структурных элементов. В модели сплошной среды, например, при вычислении давления адекватнее рас-
сматривать не массу одного ньютония |
|
э, а массу большого ко- |
||||
личества ньютониев, например |
молярную массу |
|
(фигурирую- |
|||
|
|
|
(226)э), так как в п. |
|||
щую в уравнении Клапейрона – Менделеева |
|
|
|
16.2 и 17.2 гравитационная масса объекта введена как коэффициент в формуле воздействия градиента давления эфира на объект сплошной среды, содержащий много структурных элементов этой среды.
308
Скачать http://eth21.ru | правкой от 13.04.2019
vk.com/club152685050 | ГУАП
В п. 16.2 также обсуждён принцип эквивалентности гравита-
ционной и инертной масс объекта. При построении модели индивидуального структурного элемента эфира (ньютония) его массу э можно также интерпретировать и как гравитационную, характеризующую поведение пробного ньютония в гравитационном потоке эфира, и как инертную, характеризующую ускорение ньютония под действием приложенной к нему силы.
Оценку характерного радиуса ньютония проведём на основе эфирной модели строения протона. Из эксперимента известно, что протон имеет положительный заряд и обладает свойствами вращающегося объекта. Математически данный объект можно описатьвихрестоком,тоестьвихремвэфире,скоростьвкотором имеет ненулевую компоненту, направленную в сторону оси вихря (см. пример вихрестока и вихреисточника в [140, с. 241, 242]). Пониженное давление изнутри такого вихря около его границы соответствует положительному заряду (см. п. 18.13). Форма границы вихря (шубы) при оценке размера ньютония не очень принципиальна. Это может быть сфера, эллипсоид, цилиндрический объект или «блин». Важно, что в модели протона и градиент давления (211), и радиальная скорость двигают эфир к оси вращения, в результате чего на ней накапливаются ньютонии.
Наличие в протоне центральной области с очень высокой плотностью массы наблюдается экспериментально, см., например, обзор [ru.wikipedia.org/wiki/Протон] и приведённую там литературу. В математической модели этого явления будем счи-
тать, что на оси вращения протона формируется некоторый стер- |
||||||||
Допустим, что в |
2 , |
, вкоторомсосредоточенамассапротона. |
||||||
жень(керн)длины |
|
|||||||
настолько высока, что не может быть далее заметно |
/(2 , ) |
|||||||
керне линейная плотность массы |
увеличена |
|||||||
2 |
|
|
→ |
|
|
|||
|
|
|
, → |
|||||
без внешнего воздействия. Тогда характерный диаметр ньюто- |
||||||||
|
|
309 |
|
/(2 , ) |
|
|||
ния э можно оценить исходя из предела |
|
|
э, |
|
э при |
|||
условии постоянства линейной плотности керна |
|
|
|
|
: |
Скачать http://eth21.ru | правкой от 13.04.2019
vk.com/club152685050 | ГУАП
э |
→ ээ |
2 |
2 , |
2 |
, → |
||
э |
|
|
|
Отсюда
э, э
Учитывая (227), находим
э |
|
|
, |
|
|
Длину керна протона |
|
оценим в предположении, что |
|||
размер протонного вихря2 , |
сопоставим с |
длиной |
керна |
||
. В качестве |
характерного радиуса |
вихря |
есте- |
||
|
2 |
|
|
|
скорость вращения близка к скорости света . Такой выбор обусловлен тем, что , являясь скоростью свободного распространения возмущений в эфире, не превышается в типичных условиях
ственно взять расстояние от оси вращения, на котором линейная |
|
2 , ~ 2 |
|
без внешних воздействий, а значит, ограничивает величину ли-
нейной скорости в эфирном вихре. Искомому радиусу протон- |
||||||||||||||
/( ) |
|
соответствует комптоновский радиус протона |
|
|||||||||||
ного вихря |
|
|||||||||||||
гии протона |
|
|
|
, |
|
|
= 2 |
|
|
скорость |
||||
|
. Именно |
на комптоновском радиусе линейная |
|
= |
||||||||||
|
|
= 2 |
|
|
|
|
|
. |
|
= / = |
||||
вращения с угловой частотой |
|
) |
|
, определяемой по энер- |
||||||||||
/(2 ) = /(2 |
2 |
) = /( |
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
достигает скорости света: |
|
|
|
|||||
Итак, |
8.6 ∙ 10−27 |
[см], |
если |
= /( ). |
|
|
|
|||||||
≈ |
|
|
|
|||||||||||
э |
|
э |
|
|
|
|
|
|
|
|
(228) |
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
310 |
|
|
|
|
|
Скачать http://eth21.ru | правкой от 13.04.2019
vk.com/club152685050 | ГУАП
3/ Такимэ3 = 1037образом, в объёме протона можно разместить до ньютониев. Это означает, например, что в эфире
имеются колоссальные возможности по организации различных структурных элементов и информационных структур даже на расстоянии порядка радиуса протона.
|
Малый размер ньютониев обосновывает возможность при- |
||||||||||||||||||||||||||||
ющем этому~4.1 ∙ 10 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
менения модели сплошной среды для описания эфира вплоть до |
|||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
радиуса протона, так как в соответству- |
||||||||||||||||||||
расстояния |
расстоянию−12 |
объёме (лагранжевой частице) можно |
|||||||||||||||||||||||||||
достаточно для |
|
|
(4.1 ∙10 |
−12 |
) |
3 |
/(4.1 ∙10 |
−13 |
) |
3 |
|
= 10 |
3, что |
||||||||||||||||
разместить порядка |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
удовлетворения требованию сплошности среды. |
|||||||||||||||||||||||
|
Среднее расстояние между ньютониями |
|
зависит от кон- |
||||||||||||||||||||||||||
кретных условий, в которых находится эфир. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||||
|
Например, в протоне можно оценить из того, что, согласно |
||||||||||||||||||||||||||||
ниев. Оценка |
снизу получается в |
|
|
|
/ |
|
≈ 2.4 ∙ 10 |
|
|
|
|
||||||||||||||||||
(227), |
в протоне должно находиться |
|
|
э |
|
|
|
|
|
|
12 ньюто- |
||||||||||||||||||
|
−27 |
|
|
,тоестьпорядок |
|
|
|
предельном предположении, |
|||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
~ 2 /( / |
|
) ≈ 2 ∙ 8.6э |
∙ |
|||||||||||||||||||
что все ньютонии |
в протоне находятся на керне. Тогда расстоя- |
||||||||||||||||||||||||||||
10 |
|
[см] |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ние между ними |
имеет порядок |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
э |
|
|
|
|
|
|||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
характерногодиаметраньютония2 . |
||||||||||||||||||
Оценку |
|
сверху можно получить, |
|
приняв за форму протона |
|||||||||||||||||||||||||
|
3 |
|
. Если этот средний объём |
|
|
|
|
|
|
/( |
/ ) |
|
|
= |
|||||||||||||||
сферу с комптоновским |
радиусом |
|
(228). Тогда средний объём, |
||||||||||||||||||||||||||
4 /3 |
|
|
|
|
|
|
|
ньютоний |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
приходящийся |
на один |
, |
есть: |
|
|
|
|
|
|
э , |
|
|
|
|
|||||||||||||||
равно длине ребра куба |
|
|
|
|
представить в виде куба, то |
||||||||||||||||||||||||
~ ( /( / э))1/3 |
≈ 2.9 ∙ 10−18 |
[см]. |
расстояниемежду центрами соседних кубов(ньютониями) будет
Конечно, такая оценка является очень сильно завышенной, так как в рассмотренной модели протона ньютонии концентрируются в его керне, имеющем линейную форму.
Среднее расстояние между ньютониями в невозмущённом эфире, казалось бы, можно оценить по аналогии с [30, с. 17] ис-
311
Скачать http://eth21.ru | правкой от 13.04.2019