6.Содержание отчета

В отчете представить:

1. Общие сведения о назначении сухих магнитных сепараторов, области их применения, параметры регулирования их работы;

2. Характеристику исходной обогащаемой руды;

3. Описание последовательности проведения опыта; особенности процесса сухой магнитной сепарации;

4. Результаты обогащения в виде таблицы, необходимые расчеты и пояснения к ней;

5. Выводы по работе;

6. Список использованной литературы.

7.Контрольные вопросы для устного ответа

1. Сформулируйте теоретические основы магнитного обогащения.

2. Расскажите о сущности магнитной сепарации, аппаратах для её использования и областях использования.

3. От чего зависит сила, действующая на магнитную частицу в магнитном поле сепаратора?

4. Расскажите о классификации минералов по магнитным свойствам.

5. Расскажите о влиянии флокулообразования на сепарацию минералов?

6. При каких условиях для разделения двух минералов можно применять магнитную сепарацию?

7. Какие факторы влияют на эффективность магнитного обогащения?

8.Литература

1. Кармазин в.И., Кармазин в.В. Магнитные, электрические и специальные методы обогащения полезных ископаемых. Т.1. – м.: Издательство Московского государственного горного университета, 2005. – 417 с.

2. Кармазин В.И., Кармазин В.В. Магнитные метода обогащения М., “Недра” 1978 г.

3. Справочник по обогащению руд. Основные процессы. – М.: Недра,1983

4. Абрамов А.А. Переработка, обогащение и комплексное использование твердых полезных ископаемых. Т.1. Обогатительные процессы и аппараты: Учебник для вузов. – М.: Издательство МГГУ, 2001. – 472 с.

Лабораторная работа №2

Определение магнитных свойств полезных ископаемых

1.Цель работы

Научиться определять магнитные свойства руды, необходимые для регулировки рабочих параметров магнитных сепараторов.

2.Теоретическое введение

Для регулировки магнитных сепараторов необходимо знать величину магнитных свойств отдельных фракций проб полезных ископаемых. Магнитные свойства характеризуются магнитной восприимчивостью, коэрцитивной силой и остаточной индукцией. Если образец, имеющий одинаковое сечение по всей длине, поместить в магнитное поле так, что один его конец будет находиться в области большей напряженности магнитного поля, а другой в области меньшей, то на него будет действовать сила, направленная по его длине:

, (1)

где , - объемные магнитные восприимчивости образца и окружающей среды, без размер.;

H1, H2 – максимальная и минимальная напряженность магнитного поля, Э

S – площадь поперечного сечения образца, см²

При достаточно большой длине образца и при Н₂=0 и выражение (I) упрощается:

(2)

Так как

, (3)

имеем

(4)

где g – ускорение силы тяжести: 9,81 см/с²;

- кажущееся увеличение массы образца в магнитном поле.

Так как , а ,

то: , (5)

где - удельная магнитная восприимчивость, см³/г;

Р – масса образца, г;

l – длина образца, см.

В формулу (4) из (5) подставим выражение для объемной магнитной восприимчивости и, решая относительно , получим формулу для определения удельной магнитной восприимчивости :

, см³/г (6)

Задача эксперимента сводится к определению . Метод Гуи позволяет определить не только удельную магнитную восприимчивость, но и удельную намагниченность:

(7)

подставляя выражение для (1) из (6) будем иметь

(8)

Изменяя в этой формуле Н при постоянстве значений других параметров, мы можем получить кривую первичного намагничивания и кривую гистерезисного цикла в координатах J-H или учтя, что в координатах B-H.

Здесь Н_е – напряженность внешнего поля (равна 0 при отсчете i=0). Точки кривой первичной намагниченности (см. рис. 1) ОАВ получаются по формуле (8) при изменении магнитного поля от 0 до Н_мах.

Затем поле уменьшается от Н_мах до 0 по этой же формуле определяются точки J_r и H_c. Кривая с точки В пойдет выше кривой ОАВ, т.к. уровень поля остаточной намагниченности образца выше уровня не основного намагничивающего поля. Отрезки (значении) J_р и H_c покажут величину соответственно остаточной намагниченности и коэрцитивной силы.

Явление отставания намагниченности образца или магнитной индукции в образце при изменении напряженности внешнего магнитного поля называется гистерезисом.

Когда Н_е=0, выражение (8) теряет смысл, однако индукция в образце имеет определенное значение, зависящее от его магнитных свойств и формы.

Эта индукция носит название остаточной индукции и обозначается через B₂, а намагниченность –J₂ при Н_е=0.

Формулы (6) и (8) справедливы для всех значений Н, исключая Н=0.

При переходе через 0 основное поле меняет свое направление и если Н_обр=Н_с то J=0 и B=0.

При этом величина поля Н будет соответствовать коэрцитивной силе и обозначается через Н_с.

Точки гистерезисной кривой J=f(H), а также вся нижняя часть петли получается аналогично. При отсутствии гауссметра напряженность поля определяется по амперметру.