- •Основные положения механики печных газов
- •1. Применение теории подобия
- •1.1.Гидродинамическое подобие
- •1.2. Моделирование
- •1.3. Общие сведения о свойствах и движении жидкостей и газов
- •1.3.7. Динамика газов. Элементы теории движения реальных газов
- •2. Движение газов в рабочем пространстве металлургических печей
- •2.1. Причины движения. Свободное и вынужденное движения
- •2.2. Струи
- •2.2.3. Ограниченные струи.
- •Раздел:основы теплопередачи
- •1. Теплопроводность
- •Коэффициент теплопроводности
- •Окончательно граничные условия 3-го рода можно записать в виде:
- •Вся сложность вопроса о теплообмене между телом и окружающей средой заключается в определении величины при конкретных условиях задачи.
- •1.2. Стационарные процессы теплопроводности
- •1.2.1. Передача теплоты теплопроводностью через стенку (граничные условия 1 рода)
- •1.2.2. Теплопередача через стенку от одной среды к другой (граничные условия 3 рода)
- •1.3. Нестационарная теплопроводность
- •1.3.1. Аналитическое описание процесса
- •1.3.2. Понятия тонкого и массивного тела
- •2. Конвективный теплообмен
- •2.1. Основной закон конвективного теплообмена
- •2.2. Числа и уравнения подобия
- •2.3. Конвективный теплообмен при вынужденном продольном обтекании плоской поверхности
- •2.3.1. Структура пограничного слоя
- •2.3.2. Теплоотдача при ламинарном режиме движения в пограничном слое
- •2.3.3. Теплоотдача при турбулентном режиме движения в пограничном слое
- •2.4. Конвективный теплообмен при вынужденном движении жидкости в трубах
- •2.4.4. Теплоотдача при течении в каналах некруглого поперечного сечения
- •2.5. Конвективный теплообмен при свободном движении жидкости
- •2.5.1. Конвективный теплообмен при свободном движении жидкости около вертикальной поверхности
- •2.5.2. Конвективный теплообмен при свободном движении жидкости около горизонтальных труб
- •2.5.3. Конвективный теплообмен при свободном движении жидкости около горизонтальной плоской поверхности
2.2. Числа и уравнения подобия
Совокупность тепловых и гидродинамических факторов, определяющих теплоотдачу, описывается системой дифференциальных уравнений, которая включает уравнения теплоотдачи, энергии, движения и сплошности (неразрывности). Кроме названных уравнений, для описания процесса конвективного теплообмена необходимо применить условия однозначности. Аналитическое решение полной системы уравнений затруднительно.
Обычно проводят экспериментальные исследования процесса теплообмена на моделях с переносом результатов на реальные объекты. Для облегчения задачи исследования и последующего обобщения результатов используют теорию подобия, которая является теоретической базой эксперимента. Теория подобия позволяет определять коэффициент теплоотдачи в зависимости от безразмерных комплексов, характеризующих процесс теплообмена и условия движения. При этом сокращается число переменных для определения и упрощается обобщение получаемых данных.
Процессы теплоотдачи неразрывно связаны с условиями движения жидкости, которые определяются ее скоростью. При скорости , меньшей некоторой критической кр, режим движения жидкости спокойный, частицы жидкости, двигаясь по параллельным траекториям, не перемешиваются друг с другом - это ламинарный режим. При > кр движение жидкости неупорядоченное, вихревое, с интенсивным перемешиванием частиц. Такой режим называется турбулентным.
В результате исследований было установлено, что режим движения жидкости определяется безразмерным комплексом, который называют числом подобия Рейнольдса
Re= / , (2.3)
где – характерный линейный размер (диаметр, длина и т.п.), м;
- коэффициент кинематической вязкости жидкости, м2/с.
Число Рейнольдса характеризует отношение сил инерции (скоростного давления) Fи = 2 к силам вязкого трения F = /в потоке.
Существуют определенные критические значения числа Рейнольдса, соответствующие переходу от одного режима течения к другому. Эти критические значения могут быть различными в зависимости от формы поверхности, с которой происходит теплообмен.
Переход ламинарного движения жидкости в турбулентное происходит при Re > Reкр. Следует отметить, что процесс изменения режима движения является сложным и не наступает в какой-то определенный момент; при наличии турбулентного режима движения вблизи поверхности сохраняется подслой с ламинарным движением, в котором процесс теплообмена происходит теплопроводностью.
Учет физических свойств жидкости осуществляется числом подобия Прандтля
Pr = / a, (2.4)
где a – коэффициент температуропроводности, м2/с.
Оно состоит из величин, характеризующих теплофизические свойства вещества и является мерой подобия полей скоростей и температур. Значение числа Pr приводится в справочниках.
Определяемым в процессах конвективного теплообмена является число Нуссельта
Nu = /λ , (2.5)
которое является безразмерным коэффициентом теплоотдачи, выражающим отношение термического сопротивления теплопроводности Rλ= /λ пограничного слоя жидкости к термическому сопротивлению теплоотдачи R = 1 / .
Для вынужденного движения жидкости теория подобия позволяет установить однозначную связь между включающим значение числом подобия Нуссельта и числами подобия Re и Pr.
Эта связь выражается функцией
Nu = ƒ(Re, Pr, /d), (2.6)
где /d есть характеристика геометрической формы.
Для определения коэффициента теплоотдачи при вынужденной конвекции используют уравнения подобия, имеющие вид
(2.7)
Коэффициент “c” и показатели “n” и “m” выбирают в зависимости от режима движения теплоносителя и формы канала (или поверхности теплообмена).
При свободном движении жидкости определяющим числом подобия вместо Re служит число Грасгофа. Оно характеризует отношение подъемной силы, возникающей вследствие разности плотностей в результате теплового расширения жидкости, к силам вязкости
. (2.8)
где = 9,81 м/с2 - ускорение свободного падения;
- температуры поверхности и теплоносителя, °С.
- температурный коэффициент объемного расширения жидкости, 1/К;он представляет собой относительное изменение объема при изменении температуры на один градус при постоянном давлении.
Для капельных жидкостей значение берется из таблиц физических свойств.
Для газов ;
абсолютная температура, К.
В случае свободного движения функция (2.6) записывается в виде
Nu = f (Gr, Pr). (2.9)
Для определения коэффициента теплоотдачи при свободной конвекции используют уравнения подобия, имеющие вид
, (2.10)
Выбор коэффициента “c” и показателя “n” зависит от режима движения, формы и положения поверхности теплообмена.
Поправка учитывает влияние на теплоотдачу изменения физических свойств среды в зависимости от температуры, т.е. направление теплового потока (нагревание или охлаждение) Значениечисла Прандтля для среды Prж выбирается по температуре жидкости tж вдали от поверхности, Prс – по температуре стенки tc.
Эта поправка справедлива для капельных жидкостей. При расчете теплоотдачи для газов ее не учитывают, т.к. число Прандтля для газов и воздуха в широком интервале температур практически не изменяется. В этом случае величина поправкиобращается в единицу.