- •Основные положения механики печных газов
- •1. Применение теории подобия
- •1.1.Гидродинамическое подобие
- •1.2. Моделирование
- •1.3. Общие сведения о свойствах и движении жидкостей и газов
- •1.3.7. Динамика газов. Элементы теории движения реальных газов
- •2. Движение газов в рабочем пространстве металлургических печей
- •2.1. Причины движения. Свободное и вынужденное движения
- •2.2. Струи
- •2.2.3. Ограниченные струи.
- •Раздел:основы теплопередачи
- •1. Теплопроводность
- •Коэффициент теплопроводности
- •Окончательно граничные условия 3-го рода можно записать в виде:
- •Вся сложность вопроса о теплообмене между телом и окружающей средой заключается в определении величины при конкретных условиях задачи.
- •1.2. Стационарные процессы теплопроводности
- •1.2.1. Передача теплоты теплопроводностью через стенку (граничные условия 1 рода)
- •1.2.2. Теплопередача через стенку от одной среды к другой (граничные условия 3 рода)
- •1.3. Нестационарная теплопроводность
- •1.3.1. Аналитическое описание процесса
- •1.3.2. Понятия тонкого и массивного тела
- •2. Конвективный теплообмен
- •2.1. Основной закон конвективного теплообмена
- •2.2. Числа и уравнения подобия
- •2.3. Конвективный теплообмен при вынужденном продольном обтекании плоской поверхности
- •2.3.1. Структура пограничного слоя
- •2.3.2. Теплоотдача при ламинарном режиме движения в пограничном слое
- •2.3.3. Теплоотдача при турбулентном режиме движения в пограничном слое
- •2.4. Конвективный теплообмен при вынужденном движении жидкости в трубах
- •2.4.4. Теплоотдача при течении в каналах некруглого поперечного сечения
- •2.5. Конвективный теплообмен при свободном движении жидкости
- •2.5.1. Конвективный теплообмен при свободном движении жидкости около вертикальной поверхности
- •2.5.2. Конвективный теплообмен при свободном движении жидкости около горизонтальных труб
- •2.5.3. Конвективный теплообмен при свободном движении жидкости около горизонтальной плоской поверхности
2.5.1. Конвективный теплообмен при свободном движении жидкости около вертикальной поверхности
Значение коэффициента теплоотдачи при свободном движении около вертикальных поверхностей в условиях, когда 103 < Grж Prж < 109 (ламинарный режим), определяется из выражения
Nuh = 0,75 (Grh Prж)0.25 (Prж / Prс)0,25, (2.28)
Если GrжPrж > 109 (турбулентный режим), то
Nuh=0,15 (Grh Prж)0.33 (Prж / Prж)0.25. (2.29)
Определяющей температурой, по которой выбираются значения физических параметров, является температура среды вдали от стенки. В качестве определяющего размера принимается высота h.
2.5.2. Конвективный теплообмен при свободном движении жидкости около горизонтальных труб
Характер свободного движения около горячих горизонтальных труб представлен на рисунке 1.
Рис. 1. Свободное движение около горизонтальных труб
Около горизонтальных труб небольшого диаметра в широком интервале изменения температурного напора сохраняется ламинарное движение жидкости, так как поверхность имеет небольшую протяженность по высоте. При прочих равных условиях чем больше диаметр труб, тем вероятнее разрушение ламинарного течения.
Для расчета среднего коэффициента теплоотдачи при свободном движении жидкости около нагретых горизонтальных труб в условиях, когда 103 < Grж Prж < 109, рекомендуется следующее уравнение подобия
, (2.30)
Определяющей температурой, по которой выбираются значения физических параметров, является температура среды вдали от поверхности трубы. В качестве определяющего размера принимается наружный диаметр трубы.
2.5.3. Конвективный теплообмен при свободном движении жидкости около горизонтальной плоской поверхности
Для расчета средних коэффициентов теплоотдачи при свободном ламинарном движении около горизонтальной плоской поверхности может быть использована формула ():
, (2.31)
В качестве определяющего размера берется меньшая сторона поверхности – .
- поправка, учитывающая положение плоской поверхности.
При обращении горячей поверхности вниз .
При обращении горячей поверхности вверх .
Рис. 2. Свободное движение около горизонтальной поверхности