- •Метрические пространства
- •Метрика
- •Сходимость в метрических пространствах
- •Открытые и замкнутые множества
- •Полнота
- •Принцип сжимающих отображений
- •Линейные пространства
- •Норма
- •Скалярное произведение
- •Функционалы (норма функционала)
- •Компактные множества
- •Сопряженные пространства
- •Слабая сходимость
- •Обобщенные функции
- •Линейные операторы в пространствах Банаха
- •Линейные операторы: основные определения
- •Линейные компактные операторы
- •Норма оператора
- •Замкнутые операторы
- •Сопряженный оператор
- •Непрерывная обратимость
- •Спектр оператора. Резольвента
- •Интегральные уравнения
- •Интеграл Лебега. Пространства Лебега и Соболева
- •Интегральные уравнения
- •Базисы с двойной ортогональностью
- •Элементы наилучшего приближения
- •Ответы
- •Список литературы
4.2. Интегральные уравнения |
79 |
553.1 cos2!2x + cos4!4x : : :
554.sin1 2x sin2 32x + sin3 43x : : :
555. |
2 cos 2x |
|
3 cos 3x |
+ : : : + |
( 1)nn cos nx |
+ : : : |
3 |
8 |
n2 1 |
4.2Интегральные уравнения
В пространстве C[a; b] найти решение интегрального уравнения
4
R
556. x(t) tgsx(s)ds = 1.
4
1
557. x(t) R t(1 + s)x(s)ds = t2.
0
1
R
558. x(t) (1 + ts)x(s)ds = sin t.
1 |
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
||
R1 |
|
|
|
|
||
559. x(t) cos(t + s)x(s)ds = 1. |
|
|
|
|||
0 |
|
|
|
|
|
|
R |
|
2t |
||||
560. x(t) x(s) arccos sds = |
p |
|
1 |
|
. |
|
1 |
|
|
t2 |
|||
0 |
|
|
|
|
|
|
R |
|
. |
||||
561. x(t) (sin s + s cos t)ds = 1 |
||||||
0 |
|
|
|
|
|
|
R
562. x(t) sin(t 2s)x(s)ds = cos 2t.
0
1
563. x(t) R (st s2t2)x(s)ds = t2 + t4.
1
1
564. x(t) R (3t + st 5s2t2)x(s)ds = s.
1
1
565. x(t) R stx(s)ds = t2 + t + .
1
В пространстве C[a; b] найти характеристические числа n и собственные функции 'n для уравнений
2
R
566. x(t) sin(t + s)x(s)ds = 0.
0
80 |
Глава 4. Интегральные уравнения |
R
567. x(t) cos(t + s)x(s)ds = 0.
0
1
568. x(t) R (2st 4t2)x(s)ds = 0.
0
1
569. x(t) R (st + s2t2)x(s)ds = 0.
1
1
570.x(t) R ( P 2 n sin nt sin ns)x(s)ds = 0.
0 n=1
1
R
571. x(t) K(t; s)x(s)ds = 0, где
0
8
>t; при 0 t s 1;
<
K(t; s) =
>s; при 0 s t 1:
:
2
R
572. x(t) K(t; s)x(s)ds = 0, где
0
8
<
>sin t cos s; при 0 t s ;
K(t; s) = 2
:
>sin s cos t; при 0 s t :
2
1
R
573. x(t) K(t; s)x(s)ds = 0, где
0
8
>s(t + 1); при 0 t s 1;
<
K(t; s) =
>t(s + 1); при 0 s t 1:
:
1
574. x(t) R ejt sjx(s)ds = 0.
0
1
R
575. x(t) K(t; s)x(s)ds = 0, где
0
8
> t 1; при 0 t s;
<
K(t; s) =
> s 1; при s t 1:
:
4.2. Интегральные уравнения |
81 |
Решить интегральные уравнения, сведя их предварительно к обыкновенным дифференциальным уравнениям
|
t |
|
|
|
|
576. x(t) = et +tR0 x(s)ds. |
|
|
|||
577. x(t) = 1 + R0 sx(st)ds. |
|
|
|||
1 |
+ R0 sin(t |
t s)x(s)ds. |
|||
578. x(t) = |
|
||||
1 + t2 |
|||||
579. x(t) = e t cos t R cos te (t s)x(s)ds. |
|||||
|
|
|
0 |
|
|
|
|
|
|
t |
|
580. x(t) = 4et + 3t 4 R (t s)x(s)ds. |
|||||
|
|
|
|
0 |
|
|
|
t |
|
|
|
581. x(t) = t 1 + R (t s)x(s)ds. |
|||||
0 |
|
|
|
||
|
|
1 t |
|
2 |
|
582. x(t) = sin t +t2R0 |
(t s) |
x(s)ds. |
|||
583. x(t) = cht R sh(t s)x(s)ds. |
|||||
0 |
|
|
|
||
|
t |
|
|
|
|
584. x(t) = t + R (4 sin(t s) t + s)x(s)ds. |
|||||
0 |
|
|
|
|
|
|
t |
|
|
|
|
585. x(t) = 1 + R ((t s)2 (t s))x(s)ds. |
|||||
0 |
|
|
|
|
Метод последовательных приближений применительно к линейному интегральному уравнению Вольтерра 2-го рода
|
t |
(4.2.1) |
x(t) = f(t) + Za K(t; s)x(s)ds |
заключается в следующем. Строится последовательность функций x0(t); x1(t); :::; xn(t); :::; где нулевое приближение x0(t) – произвольная функция, а последующие приближения определяются с по-
82 Глава 4. Интегральные уравнения
мощью рекуррентного соотношения
t
Z
xn(t) = f(t) + K(t; s)xn 1(s)ds; n = 1; 2; :::
a
Если ядро K(t; s) и свободный член f(t) непрерывны соответственно при a t b; a s t и на отрезке [a; b], то построенная таким образом последовательность приближений xn(t); n = 0; 1; 2; ::: при n ! 1 сходится к единственному непрерывному решению интегрального уравнения. Обычно полагают x0(t) = f(t).
В отличие от уравнения (4.2.1), существование и единственность решения уравнения Фредгольма 2-го рода
|
b |
(4.2.2) |
x(t) Za K(t; s)x(s)ds = f(t) |
существенно зависят от значения параметра . Можно показать, что если удовлетворяет условию
(4.2.3) |
j j < |
0 b b |
jK(t; s)j2 dtds1 1=2 |
; |
|
|
Z Z |
A |
|
|
|
@ a a |
|
то уравнение (4.2.2) имеет единственное решение в пространстве
L2[a; b] (непрерывное, если непрерывна K(s; t) и f(t)), которое может быть найдено методом последовательных приближений подобно тому как это делается для уравнения (4.2.1).
Методом последовательных приближений найти решения следующих интегральных уравнений в L2[a; b] (в случае
4.2. Интегральные уравнения |
83 |
уравнения Фредгольма 2-го рода, предварительно убедившись, что выполнено условие (4.2.3)
|
t |
|
|
586. x(t) = 12+ R0 x(s)tds; |
x0(t) 0. |
||
t |
Rt |
|
x0(t) 1. |
587. x(t) = 2 + t x(s)ds; |
|||
|
0 |
|
|
588. x(t) = 1 |
tt2 + R0 tx(s)ds; |
x0(t) 1 t2. |
|
589. x(t) = 1 |
Rt |
x0(t) 1. |
|
+ tx(s)ds; |
|||
|
0 |
|
|
590. x(t) = 1 |
+ R sx(s)ds; |
x0(t) 1. |
|
|
0 |
|
|
1
R
591. x(t) tsx(s)ds = 2t.
0
592. x(t) + 1 R
0
1
593. x(t) = R (1 t) sin 2 sx(s)ds + 12(1 t).
0
594. x(t) 21 R sin tx(s)ds = 2 sin t.
0
595. x(t) + 21 R (cos(t + s) + cos(t s))x(s)ds = cos t.
0
596. Рассмотрим оператор A : L2[0; 1] ! L2[0; 1];
Z 1
Ax(s) = ejs tjx(t) dt;
|
0 |
|
и уравнение |
|
|
(4.2.4) |
Au = f: |
|
Доказать, что A = A и |
|
|
|
A Ax(s) = Z 1 |
K(s; t)x(t)dt; |
0