- •Электотехника Электрические цепи переменного тока Трехфазные цепи
- •Электотехника Электрические цепи переменного тока Трехфазные цепи
- •Уравнения Максвелла
- •[Править]История
- •[Править]Запись уравнений Максвелла и системы единиц
- •[Править]Дифференциальная форма
- •[Править]Интегральная форма
- •[Править]Сила Лоренца
- •[Править]Размерные константы в уравнениях Максвелла
- •[Править]Уравнения Максвелла в среде
- •[Править]Связанные заряды и токи
- •[Править]Материальные уравнения
- •[Править]Уравнения в изотропных и однородных средах без дисперсии
- •[Править]Граничные условия
- •[Править]Законы сохранения
- •[Править]Уравнение непрерывности
- •[Править]Закон сохранения энергии
- •[Править]Потенциалы [править]Скалярный и векторный потенциалы
- •[Править]Векторы Герца
- •[Править]Потенциалы Дебая
- •[Править]Векторы Римана — Зильберштейна
- •[Править]Ковариантная формулировка
- •[Править]Четырёхмерные векторы
- •[Править]Тензор электромагнитного поля
- •[Править]Лагранжиан
- •[Править]Запись при помощи дифференциальных форм
- •[Править]Общековариантная запись в компонентах
- •[Править]Спектральное представление
- •[Править]Уравнения без свободных зарядов и токов
- •[Править]Волновое уравнение
- •[Править]Уравнение Гельмгольца
- •[Править]Некоторые точные решения [править]Поле движущегося точечного заряда
- •[Править]Плоские электромагнитные волны
- •[Править]Связь с другими теориями
- •[Править]Аксиоматический подход
- •[Править]Единственность решений уравнений Максвелла
- •[Править]Численное решение уравнений Максвелла
- •[Править]Источники
- •[Править]История развития
- •[Править]Общие курсы физики
- •[Править]Курсы теоретической физики
- •[Править]Решения уравнений Максвелла
- •[Править]Ссылки
- •25.1. Уравнения линии с распределенными параметрами, их решение в синусоидальном режиме
[Править]Потенциалы Дебая
В электродинамике широко используются скалярные потенциалы, предложенные Дебаем[46].
Волновое уравнение представляет собой систему трёх связанных скалярных уравнений, которые распадаются на три скалярных уравнения Гельмгольца только в декартовой системе координат. Для удобства поиска решений, удовлетворяющих граничным условиям желательно выбирать координатные системы, координатные поверхности которых близки или совпадают с поверхностями границ. Один из подходов к решению векторного уравнения Гельмгольца состоит во введении скалярных функций , удовлетворяющих скалярному волновому уравнению Гельмгольца, через которые затем могут быть выражены векторные поля[47]:
Здесь — некоторая векторная функция координат. Вектор , описывает потенциальную часть поля и его можно положить равным нулю при отсутствии свободных зарядов.
Если для некоторой ортогональной координатной системы существует функция , пропорциональная координатному вектору, то произвольное векторное поле, удовлетворяющее векторному уравнению Гельмгольца в этой системе, можно представить в виде суммы векторных функций, пропорциональных векторам и . Как следует из уравнений Максвелла, электрическому полю, пропорциональному , соответствует магнитное поле типа и наоборот. При этом векторные потенциалы соответствуют векторам Герца. Поскольку в этом случае поле, пропорциональное , нормально вектору , его компоненты являются тангенциальными к соответствующей координатной поверхности. Если границы в решаемой задаче совпадают с одной из таких координатных поверхностей, то удовлетворение граничным условиям существенно упрощается.
Такое представление возможно только в ограниченном числе ортогональных координатных систем[48]. В декартовой системе координат в качестве вектора может выступать любой координатный вектор. Соответствующие решения представляют собой плоские волны. Для цилиндрической системы координат , для сферической . Кроме того, такое представление возможно в конической, а также относительно оси z в параболической и эллиптической цилиндрических системах координат.
[Править]Векторы Римана — Зильберштейна
Если ввести комплексный вектор Римана — Зильберштейна и комплексно сопряжённый ему вектор [49][50][51]:
СГС |
СИ |
|
|
то уравнения Максвелла сводятся к двум:
СГС |
СИ |
|
|
При отсутствии сторонних зарядов и токов остаётся только второе уравнение (первое из-за равенства дивергенции ротора нулю в этом случае удовлетворяется автоматически с точностью до не зависящей от времени компоненты):
В отличие от волнового уравнения, которое получаются в этом случае для векторов поля или потенциала, последнее векторное дифференциальное уравнение имеет первый, а не второй порядок и поэтому в ряде случаев может быть проще для решения.
Для гармонического поля с зависимостью вектор является собственным вектором оператора ротора:
При выбранной нормировке имеет смысл комплексной амплитуды электромагнитного поля, а его квадрат модуля
имеет смысл плотности энергии поля.
Вектор Пойнтинга:
Векторы и можно интерпретировать как волновые функции циркулярно поляризованныхфотонов[50].