- •«Тюменский государственный нефтегазовый университет»
- •Физика, часть 2
- •1.Электростатика
- •1.1.Электрические заряды и электрическое поле. Принцип суперпозиций полей
- •1.2.Понятие о плотности заряда
- •1.3.Применение принципа суперпозиции к расчету электростатических полей. Электростатическое поле на оси заряженного кольца
- •Подставим выражение (1.14) в формулу (1.13) и вынесем за знак интеграла постоянные величины, получим:
- •1.4.Геометрическое описание электрического поля. Поток вектора напряжённости
- •1.6.Теорема Остроградского-Гаусса
- •1.7. Применение теоремы Остроградского-Гаусса к расчёту электростатических полей
- •2. Поле двух бесконечных параллельных плоскостей, заряженных разноимённо.
- •3.Поле бесконечного равномерно заряженного по поверхности цилиндра
- •4.Поле равномерно заряженной по поверхности сферы
- •1.8. Работа сил электростатического поля. Потенциал
- •Подставим выражения (1.47) и (1.48) в формулу (1.46), получим:
- •1.9. Циркуляция вектора напряженности электростатического поля
- •1. 10. Связь между напряженностью электростатического поля и потенциалом
- •1.11. Вычисление потенциала по напряженности поля
- •2.Электрическое поле в веществе
- •2.1.Электрическое поле в диэлектриках. Диполь и дипольный момент. Поляризованность
- •Внутреннее электрическое поле в диэлектрике (микрополе) достигает величины Евнутр.1011в/м. Внешние поляЕвнеш..107в/м.
- •Поляризованность диэлектрика определится выражением:
- •Безразмерная величина показывает, во сколько раз напряженность поля в диэлектрике меньше, чем в вакууме. Она называетсяотносительной диэлектрической проницаемостью вещества.
- •2.2.Виды диэлектриков и механизм поляризации
- •2.3. Сегнетоэлектрики и их свойства
- •2.4. Пьезоэлектрический эффект
- •2.5. Вектор электрического смещения. Теорема Гаусса для электрического поля в диэлектрике
- •2.5. Проводники в электрическом поле
- •2.6. Электроемкость уединенного проводника. Конденсаторы.
- •2.6. Параллельное и последовательное соединение конденсаторов
- •2.7. Энергия электрического поля
- •3. Постоянный электрический ток
- •3.1.Характеристики электрического тока
- •3.2.Законы Ома и Джоуля-Ленца для однородного проводника
- •Разность потенциалов на концах цилиндра равна
- •Сопротивление цилиндра выражается формулой
- •3.3.Сторонние силы. Э.Д.С. Закон Ома для неоднородного участка цепи
- •Второй интеграл равен разности потенциаловна концах участка:
- •Это выражение называется законом Ома для неоднородного участка цепи.
- •3.4. Правила Кирхгофа
- •3.5. Классическая электронная теория металлов
- •Вывод закона Ома на основе электронной теории
- •Вывод закона Джоуля-Ленца на основе электронной теории
- •Вывод закона Видемана-Франца на основе электронной теории
- •3.6. Достоинства и затруднения классической электронной теории металлов Классическая электронная теория металлов (как и любая другая теория) имеет свои достоинства и недостатки.
- •3.7. Работа выхода электронов из метала. Термоэлектронная эмиссия
- •4. Магнитное поле в вакууме
- •4.1. Магнитная индукция. Закон Ампера.
- •4.2. Магнитное поле в вакууме. Закон Био-Савара - Лапласа.
- •4.3. Магнитное поле прямолинейного проводника с током
- •4.4. Магнитное поле кругового тока
- •4.5. Магнитный момент витка с током
- •4.6. Магнитное поле движущегося заряда
- •4.7. Вихревой характер магнитного поля. Циркуляция вектора магнитной индукции. Закон полного тока
- •Из рисунка следует, что
- •4.8. Применение закона полного тока. Магнитное поле соленоида и тороида
- •Подставляя (4.43) в (4.42) и производя сокращения, получим: . (4.44)
- •4.9. Сила Лоренца
- •4.10. Движение заряженных частиц в магнитном поле
- •Период обращения частицы по окружности равен:
- •4.11. Эффект Холла
- •4.12. Механическая работа в магнитном поле
- •4.14. Контур с током в однородном магнитном поле
- •4.15. Контур с током в неоднородном магнитном поле
- •5. Магнитное поле в веществе
- •5.1. Намагничивание вещества. Вектор намагниченности
- •5.2. Закон полного тока для магнитного поля в веществе
- •5.3. Магнитные моменты электронов и атомов
- •Движущийся по орбите электрон обладает моментом импульса:
- •5.4. Влияние магнитного поля на орбитальное движение электронов. Объяснение диамагнетизма
- •5.5. Парамагнетизм
- •5.6. Классификация магнетиков
- •5.7. Ферромагнетики и их свойства
- •5.8. Доменная структура и механизм намагничивания ферромагнетиков
- •5.9. Антиферромагнетизм. Ферримагнетизм. Ферриты
- •6. Электромагнитная индукция
- •6.1. Закон электромагнитной индукции. Правило Ленца.
- •6.2. Природа электромагнитной индукции
- •6.3. Токи Фуко
- •. (6.11)
- •6.4. Явление самоиндукции. Э.Д.С. Самоиндукции. Индуктивность
- •6.5. Явление взаимной индукции. Взаимная индуктивность. Трансформаторы
- •6.6. Токи при размыканиии и замыкании цепи
- •Задача об исчезновении тока при размыкании цепи
- •Задача об установлении тока при замыкании цепи
- •6.6. Энергия магнитного поля. Объёмная плотность энергии
5.5. Парамагнетизм
Парамагнитные свойства проявляют вещества, магнитные моменты атомов (или молекул) которых отличны от нуля.
Механизм парамагнитного эффекта заключается в следующем. В отсутствие внешнего магнитного поля тепловое движение атомов или молекул приводит к беспорядочной ориентации их магнитных моментов (рис.5.6,а); в результате намагниченность вещества будет равна нулю.
Включим внешнее магнитное поле. Оно стремится повернуть магнитные моменты и установить их в направлении поля.
Тепловое движение, наоборот, разбрасывает магнитные моменты равномерно по всем направлениям. В результате этих двух противоположных тенденций устанавливается некоторая равновесная преимущественная ориентация магнитных моментов в направлении поля (рис.5.6, б).
Классическая теория парамагнетизма была развита П.Ланжевеном (1905 г.). Для магнитной восприимчивости было получено выражение:
. (5.27)
Здесь - магнитный момент атома,n– концентрация атомов.
Из формулы (5.27) следует, что восприимчивость парамагнетиков обратно пропорциональна абсолютной температуре:
. (5.28)
Соотношение (5.28) называется законом Кюри.
5.6. Классификация магнетиков
Все вещества в магнитном отношении можно разделить на 3 группы:
диамагнетики;
парамагнетики;
магнетики с упорядоченной магнитной структурой (к ним относятся ферромагнетики, антиферромагнетики и ферримагнетики).
Рассмотрим кратко магнитные свойства каждой группы.
1.У диамагнетиков вектор намагниченности пропорционален намагничивающему полю и антипараллелен ему:
, .
Магнитная восприимчивость диамагнетиков – величина отрицательная (χ < 0); относительная магнитная проницаемость μ < 1.
Магнитная восприимчивость диамагнетиков не зависит от температуры и весьма мала:
Диамагнетиками являются: висмут, серебро, графит, инертные газы и другие вещества.
2. У парамагнетиков вектор намагниченности пропорционален намагничивающему полю и совпадает с ним по направлению:
, .
Магнитная восприимчивость парамагнетиков – величина положительная (χ >0); относительная магнитная проницаемость μ > 1.
Магнитная восприимчивость парамагнетиков уменьшается с ростом температуры в соответствии с законом Кюри (5.28). При нормальных условиях ее значения находится в пределах .
Парамагнетиками являются: щелочные металлы (Nа, K, Rb, Cs), алюминий, кислород, платина и другие вещества.
Отметим, что магнитная восприимчивость у диа- и парамагнетиков очень мала, и относительная магнитная проницаемость мало отличается от единицы (). Магнитные свойства диа- и парамагнетиков выражена очень слабо.
4.У ферро- и ферримагнетиков(в отличие от диа- и парамагнетиков) магнитные свойства выражены очень сильно.
Зависимость имеет сложный характер: является нелинейной и неоднозначной; наблюдается гистерезис, т. е. зависимость намагниченности от предыстории образца.
Магнитная восприимчивость и проницаемость и зависят от напряженности поля и могут достигать очень больших значений () .