- •«Тюменский государственный нефтегазовый университет»
- •Физика, часть 2
- •1.Электростатика
- •1.1.Электрические заряды и электрическое поле. Принцип суперпозиций полей
- •1.2.Понятие о плотности заряда
- •1.3.Применение принципа суперпозиции к расчету электростатических полей. Электростатическое поле на оси заряженного кольца
- •Подставим выражение (1.14) в формулу (1.13) и вынесем за знак интеграла постоянные величины, получим:
- •1.4.Геометрическое описание электрического поля. Поток вектора напряжённости
- •1.6.Теорема Остроградского-Гаусса
- •1.7. Применение теоремы Остроградского-Гаусса к расчёту электростатических полей
- •2. Поле двух бесконечных параллельных плоскостей, заряженных разноимённо.
- •3.Поле бесконечного равномерно заряженного по поверхности цилиндра
- •4.Поле равномерно заряженной по поверхности сферы
- •1.8. Работа сил электростатического поля. Потенциал
- •Подставим выражения (1.47) и (1.48) в формулу (1.46), получим:
- •1.9. Циркуляция вектора напряженности электростатического поля
- •1. 10. Связь между напряженностью электростатического поля и потенциалом
- •1.11. Вычисление потенциала по напряженности поля
- •2.Электрическое поле в веществе
- •2.1.Электрическое поле в диэлектриках. Диполь и дипольный момент. Поляризованность
- •Внутреннее электрическое поле в диэлектрике (микрополе) достигает величины Евнутр.1011в/м. Внешние поляЕвнеш..107в/м.
- •Поляризованность диэлектрика определится выражением:
- •Безразмерная величина показывает, во сколько раз напряженность поля в диэлектрике меньше, чем в вакууме. Она называетсяотносительной диэлектрической проницаемостью вещества.
- •2.2.Виды диэлектриков и механизм поляризации
- •2.3. Сегнетоэлектрики и их свойства
- •2.4. Пьезоэлектрический эффект
- •2.5. Вектор электрического смещения. Теорема Гаусса для электрического поля в диэлектрике
- •2.5. Проводники в электрическом поле
- •2.6. Электроемкость уединенного проводника. Конденсаторы.
- •2.6. Параллельное и последовательное соединение конденсаторов
- •2.7. Энергия электрического поля
- •3. Постоянный электрический ток
- •3.1.Характеристики электрического тока
- •3.2.Законы Ома и Джоуля-Ленца для однородного проводника
- •Разность потенциалов на концах цилиндра равна
- •Сопротивление цилиндра выражается формулой
- •3.3.Сторонние силы. Э.Д.С. Закон Ома для неоднородного участка цепи
- •Второй интеграл равен разности потенциаловна концах участка:
- •Это выражение называется законом Ома для неоднородного участка цепи.
- •3.4. Правила Кирхгофа
- •3.5. Классическая электронная теория металлов
- •Вывод закона Ома на основе электронной теории
- •Вывод закона Джоуля-Ленца на основе электронной теории
- •Вывод закона Видемана-Франца на основе электронной теории
- •3.6. Достоинства и затруднения классической электронной теории металлов Классическая электронная теория металлов (как и любая другая теория) имеет свои достоинства и недостатки.
- •3.7. Работа выхода электронов из метала. Термоэлектронная эмиссия
- •4. Магнитное поле в вакууме
- •4.1. Магнитная индукция. Закон Ампера.
- •4.2. Магнитное поле в вакууме. Закон Био-Савара - Лапласа.
- •4.3. Магнитное поле прямолинейного проводника с током
- •4.4. Магнитное поле кругового тока
- •4.5. Магнитный момент витка с током
- •4.6. Магнитное поле движущегося заряда
- •4.7. Вихревой характер магнитного поля. Циркуляция вектора магнитной индукции. Закон полного тока
- •Из рисунка следует, что
- •4.8. Применение закона полного тока. Магнитное поле соленоида и тороида
- •Подставляя (4.43) в (4.42) и производя сокращения, получим: . (4.44)
- •4.9. Сила Лоренца
- •4.10. Движение заряженных частиц в магнитном поле
- •Период обращения частицы по окружности равен:
- •4.11. Эффект Холла
- •4.12. Механическая работа в магнитном поле
- •4.14. Контур с током в однородном магнитном поле
- •4.15. Контур с током в неоднородном магнитном поле
- •5. Магнитное поле в веществе
- •5.1. Намагничивание вещества. Вектор намагниченности
- •5.2. Закон полного тока для магнитного поля в веществе
- •5.3. Магнитные моменты электронов и атомов
- •Движущийся по орбите электрон обладает моментом импульса:
- •5.4. Влияние магнитного поля на орбитальное движение электронов. Объяснение диамагнетизма
- •5.5. Парамагнетизм
- •5.6. Классификация магнетиков
- •5.7. Ферромагнетики и их свойства
- •5.8. Доменная структура и механизм намагничивания ферромагнетиков
- •5.9. Антиферромагнетизм. Ферримагнетизм. Ферриты
- •6. Электромагнитная индукция
- •6.1. Закон электромагнитной индукции. Правило Ленца.
- •6.2. Природа электромагнитной индукции
- •6.3. Токи Фуко
- •. (6.11)
- •6.4. Явление самоиндукции. Э.Д.С. Самоиндукции. Индуктивность
- •6.5. Явление взаимной индукции. Взаимная индуктивность. Трансформаторы
- •6.6. Токи при размыканиии и замыкании цепи
- •Задача об исчезновении тока при размыкании цепи
- •Задача об установлении тока при замыкании цепи
- •6.6. Энергия магнитного поля. Объёмная плотность энергии
. (6.11)
Сопротивление цепи тем меньше, чем больше удельная проводимость материала и больше размеры проводника. В массивных проводникахмало и вихревые токи могут достигать большой величины.
В соответствии с законом Джоуля-Ленца протекание вихревых токов сопровождается выделением теплоты и нагреванием проводников.
Нагревание проводников вихревыми токами используют в индукционных печах для плавления металлов и сплавов, для прокаливания металлов в вакууме. Магнитное поле создается переменным током высокой частоты.
В электродвигателях и трансформаторах вихревые токи приводят к значительным потерям мощности. Поэтому сердечники трансформаторов, магнитные цепи электрических машин набираются из тонких листов железа; они изолированы друг от друга окалиной или лаком, и их сопротивление в направлении протекания тока велико.
При работе на частотах 10 кГц ÷ 100 МГц сердечники дросселей, катушек индуктивности изготавливают из магнитодиэлектриков и ферритов (MexFey0z), имеющих большое электрическое сопротивление.
Вихревые токи возникают при движении проводников в неоднородном магнитном поле. В этом случае на проводник со стороны магнитного поля будут действовать силы Ампера, тормозящие движение проводника. Это явление используют для демпфирования (гашения колебаний) подвижных частей электроизмерительных приборов.
6.4. Явление самоиндукции. Э.Д.С. Самоиндукции. Индуктивность
Рассмотрим случай, когда магнитный поток сквозь контур создается током, текущим в самом контуре. Если ток в контуре изменяется, то будет изменяться и магнитный поток. В контуре возникнет э.д.с. индукции и дополнительный индукционный ток. Это явление называется явлением самоиндукции, а возникающая э.д.с. - э.д.с. самоиндукции.
Если в проводящем контуре течет ток, то магнитная индукция поля, создаваемого этим током, будет пропорциональна силе тока (~), полный магнитный поток, пронизывающий контур, также будет пропорционален току:
. (6.12)
Коэффициент пропорциональности называется индуктивностью контура. Физический смысл её заключается в следующем:индуктивность контура численно равна магнитному потоку сквозь этот контур при единичной силе тока в нём. Единицей индуктивности в системе СИ является генри (Гн); . Индуктивность контура зависит от его формы, размеров и свойств окружающей среды. Если контур жесткий и магнитные свойства среды не изменяются, то индуктивность – величина постоянная.
Предполагая, что , и используя закон электромагнитной индукции, для э.д.с. самоиндукции получим:
. (6.13)
6.5. Явление взаимной индукции. Взаимная индуктивность. Трансформаторы
Возьмём два контура, расположенных близко друг к другу (рис. 6.3). В первом контуре течёт ток , он создаёт через второй контур полный магнитный поток
. (6.14)
При изменении тока во втором контуре индуцируется э.д.с.
. (6.15)
Аналогично, если изменяется ток во втором контуре , то в первом контуре индуцируется э.д.с.
. (6.16)
Эти два контура называются связанными.
Явление возникновения э.д.с. в одном из связанных контуров при изменении силы тока в другом называется взаимной индукцией.
Коэффициенты пропорциональности и называют взаимной индуктивностью контуров 1 и 2. Если контуры находятся в неферромагнитной среде, то =. Взаимная индуктивность зависит от формы, размеров и взаимного расположения контуров и от магнитной проницаемости окружающей среды.
Пример. Вычислим взаимную индуктивность двух длинных соленоидов, вставленных один в другой.
Пусть длина и сечение соленоидов одинаковы. Обозначим
- число витков, приходящееся на единицу длины первого соленоида, ;
- число витков, приходящееся на единицу длины второго соленоида, .
Полный магнитный поток через второй соленоид, создаваемый током первого соленоида
. (6.17)
. (6.18)
Сравним выражения (6.17) и (6.17), получим:
. (6.18)
Аналогично,
. (6.19)