- •Оглавление
- •1. ВВЕДЕНИЕ В ГИДРОМЕХАНИКУ
- •2. ЭЛЕМЕНТЫ ТЕНЗОРНОГО АНАЛИЗА
- •3. ГИДРОСТАТИКА
- •4. КИНЕМАТИКА СПЛОШНОЙ СРЕДЫ
- •5. ДИНАМИКА НЕВЯЗКОЙ ЖИДКОСТИ
- •6. ДИНАМИКА ВЯЗКОЙ НЕСЖИМАЕМОЙ ЖИДКОСТИ
- •6.1. Вязкость
- •МОДУЛЬ 2. ДВУХФАЗНЫЕ ПОТОКИ ЖИДКОСТИ И ГАЗА
- •7. ГАЗОВАЯ ДИНАМИКА
- •8. ВИЖЕНИЕ ВЯЗКОЙ НЕСЖИМАЕМОЙ ЖИДКОСТИ В ТРУБАХ
- •10. КАВИТАЦИЯ
- •ПРИЛОЖЕНИЕ 1
- •ПРИЛОЖЕНИЕ 2
- •ПРИЛОЖЕНИЕ 3
- •ПРИЛОЖЕНИЕ 4
- •ПРИЛОЖЕНИЕ 5
- •БИБЛИОГРАФИЧЕСКИЙ СПИСОК
ПРИЛОЖЕНИЕ 4
Операторыиформулывекторногоанализа
Оператор (набла). В декартовой системе координат
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
i |
j |
k , |
||
|
|
|
|
|
|
x |
|
x |
|
x |
|
|
|
|
|
|
1 |
|
2 |
|
3 |
|
|
где i , j , k |
единичные векторы. |
|
|
|
|
|||
|
|
При применении к скалярной функции x1 , x2 , x3 находится градиент |
||||||||
gradФ или . При скалярном умножении |
|
на векторную функцию |
||||||||
F |
x , x |
2 |
, x получаем дивергенцию |
|
|
|
|
|||
|
1 |
|
3 |
|
|
|
|
|
|
F F1 F2 F3 .x1 x2 x3
При векторном умножении F имеем вихрь |
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||
|
|
|
|
F3 |
|
F2 |
|
|
F1 |
|
F3 |
|
|
F2 |
|
F1 |
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
F rotF |
x |
2 |
x |
i |
|
x |
x |
j |
|
x |
x |
2 |
k . |
||||||
|
|
|
|
|
|
3 |
|
|
3 |
|
1 |
|
|
1 |
|
|
|
Действия с операторами:
1 2 1 2 ;
a a ,
где a const;
F 0; 0;F F F; F F 12 F 2 F F .
Гидрогазодинамика. Учеб. пособие |
273 |
ПРИЛОЖЕНИЕ 4
Операторы и формулы векторного анализа
Производная от сложной функции по времени определяется операто-
ром
d V dt t
Применив последний к функции
F x1 , x2 , x3 ,
где x1 t , x2 t , x3 t , получим
dF F V F , dt t
где оператор относится к функции F , а ее градиент умножается скалярно на вектор V .
Формулы Остроградского Гаусса, связывающие интеграл по замкну-
той поверхности с объемным интегралом по объему , ограниченному поверхностью :
nd d ;
nd F Fd ; |
|
|
|
nd F F d . |
|
|
|
Гидрогазодинамика. Учеб. пособие |
274 |