- •Часть I
- •Часть I
- •Часть I конспект лекций
- •127994 Москва, а-55, ул. Образцова д. 9, стр.9. Типография миит
- •Лекция 1 механика. Часть I
- •1.1 Кинематика
- •1.1.1 Основные понятия
- •1.1.2 Равномерное движение по прямой
- •1.1.3 Равнопеременное движение по прямой
- •1.1.4 Движение вдоль прямой с переменным ускорением
- •1.1.5 Движение тела, брошенного под углом к горизонту
- •1.1.6 Движение точки по окружности
- •Лекция 2 механика. Часть II
- •2.1 Масса и импульс тела
- •2.1.1 Масса
- •2.1.2 Импульс
- •2.2 Динамика. Законы ньютона
- •2.2.1 Понятие силы. Инерциальные системы отсчёта. Первый закон Ньютона
- •2.2.2 Второй закон Ньютона
- •2.2.3 Третий закон Ньютона. Вес тела
- •2.2.4 Закон Всемирного тяготения
- •2.2.5 Примеры сил. Рекомендации к решению стандартных
- •Лекция 3 механика. Часть III
- •3.1 Динамика вращательного движения
- •3.1.1 Центр масс системы материальных точек.
- •3.1.2 Момент инерции. Теорема Штейнера
- •3.1.3 Момент импульса
- •3.1.4 Момент силы
- •3.1.5 Основной закон динамики вращательного движения
- •Лекция 4 механика. Часть IV
- •4.1 Прецессия гироскопа
- •4.2 Работа и энергия
- •4.2.1 Работа силы. Мощность
- •4.2.2 Кинетическая энергия
- •4.2.3 Первая и вторая космические скорости
- •4.2.4 Потенциальная энергия (определения)
- •Лекция 5 механика. Часть V
- •5.1 Работа и энергия (окончание)
- •5.1.1 Потенциальная энергия
- •5.2 Законы сохранения
- •5.2.1 Закон сохранения импульса
- •5.2.2 Закон сохранения момента импульса. Трёхстепенной гироскоп
- •5.2.3 Закон сохранения механической энергии
- •5.2.4 О законах сохранения в природе. Принцип симметрии
- •Лекция 6 механика. Часть VI
- •6.1 Основы специальной теории относительности (сто)
- •6.1.1 Принцип относительности Галилея.
- •6.1.3 Преобразования Лоренца
- •6.1.4 Следствия из преобразований Лоренца
- •Лекция 7 механика. Часть VII.
- •7.1 Основы релятивистской динамики
- •7.1.2 Энергия тела в сто.
- •7.1.3 Связь энергии и импульса тела.
- •7.2 Электростатика. Часть I
- •7.2.1 Закон сохранения электрического заряда и закон Кулона – основополагающие законы электростатики
- •7.2.2 Напряженность электрического поля.
- •Лекция 8 электростатика. Часть II
- •8.1 Характеристики электричесокого поля
- •8.1.1 Работа по переносу заряда в электрическом поле
- •8.1.2 Потенциал – энергетическая характеристика
- •8.1.3 Связь потенциала и напряжённости электрического поля
- •8.1.4 Теорема Гаусса для электрического поля в вакууме
- •8.1.5 Примеры применения теоремы Гаусса для электрического поля в вакууме
- •Лекция 9 электростатика. Часть III
- •9.1 Характеристики электричесокого поля
- •9.1.1 Примеры применения теоремы Гаусса для электрического поля в вакууме (продолжение)
- •9.1.2 Электрический диполь. Диполь в однородном и неоднородном электрических полях
- •9.2 Диэлектрики в электрическом поле
- •9.2.2 О пьезоэффекте и сегнетоэлектричестве
- •Лекция 10 электростатика. Часть IV
- •10.1 Диэлектрики в электрическом поле (Часть 2)
- •10.1.1 Теорема Гаусса для электрического поля в диэлектрике
- •10.2 Металлы в электрическом поле
- •10.2.1 Напряжённость и потенциал электрического поля
- •10.2.2 Электроёмкость уединённого проводника
- •10.2.3 Энергия уединённого заряженного проводника
- •10.2.4 Электрические конденсаторы. Электроёмкость
- •Лекция 11 постоянный электрический ток. Часть I
- •11.1 Металлы в электрическом поле (Часть II)
- •11.1.1 Энергия заряженного конденсатора.
- •11.2 Электрический ток в металлах
- •11.2.1 Классическая теория электропроводности. Определения: сила тока, плотность тока
- •11.2.2 Закон Ома в дифференциальной форме
- •11.2.3 Закон Ома для однородного участка цепи. Электрическое сопротивление
- •11.2.4 Электродвижущая сила. Закон Ома для неоднородного участка цепи. Закон Ома для замкнутой цепи
- •Лекция 12 постоянный электрический ток. Часть II
- •12.1 Электрический ток в металлах (продолжение)
- •12.1.1 Соединение элементов цепи постоянного тока. Правила Кирхгофа
- •12.1.2 Закон Джоуля-Ленца
- •12.1.3 Достоинства и недостатки классической теории
- •12.2 Электрический ток в вакууме, в жидкостях
- •12.2.1 Явление термоэлектронной эмиссии. Вакуумный диод
- •12.2.2 Электрический ток в жидкостях. Явление электролиза
- •12.2.3 Электрический ток в газах
- •Лекция 13 магнитное поле. Часть I
- •13.1 Индукция магнитного поля
- •13.1.1 Магнитное поле. Силовые линии. Сила Ампера.
- •13.1.2 Взаимодействие параллельных токов.
- •13.1.3 Закон Био-Савара-Лапласа
- •Лекция 14 магнитное поле. Часть II
- •14.1 Индукция магнитного поля (Часть II)
- •14.1.1 Действие магнитного поля на движущийся заряд.
- •14.1.2 Эффект Холла. Использование эффекта Холла
- •14.1.3 Теорема о циркуляции вектора . Примеры применения теоремы
- •14.1.4 Теорема Гаусса для магнитного поля
- •Лекция 15 магнитное поле. Часть III
- •15 Индукция магнитного поля (Часть III)
- •15.1.1 Работа по перемещению проводника с током
- •15.1.2 Магнитный момент витка с током.
- •15.2 Магнитое поле в веществе
- •15.2.1 Гипотеза Ампера. Гиромагнитное отношение
- •15.2.2 Намагниченность . Теорема о циркуляции вектора
- •IdN2 InSdlcos nisdlcos npmdlcos Jdlcos ().
- •15.2.3 Связь векторов , и . Виды магнетиков.
- •15.2.4 Некоторые примеры
- •15.2.5 Вопросы для повторения
- •Лекция 16 магнитное поле. Часть IV
- •16.1 Магнитое поле в веществе
- •16.1.1 Парамагнетизм
- •16.1.2 Прецессия электронных орбит в атоме. Диамагнетизм
- •16.1.3 Ферромагнетизм. Петля гистерезиса
- •Лекция 17 электромагнитное поле
- •17.1 Электромагнетизм
- •17.1.1 Явление электромагнитной индукции
- •17.1.2 Явление самоиндукции
- •17.1.3 Явление взаимной индукции
- •17.1.4 Энергия магнитного поля
- •17.1.5 Система уравнений Максвелла
4.2 Работа и энергия
4.2.1 Работа силы. Мощность
Хотя использование второго закона Ньютона и позволяет найти ускорение тела и, тем самым, обеспечить решение задач кинематики, применить этот закон удаётся не всегда, особенно, если трудно сказать: все ли силы, действующие на тело, учтены, или если эти силы в процессе движения тела меняются. В таких случаях можно попытаться решить задачу описания движения тела, используя понятия работы и энергии.
Пусть тело совершает малое перемещение на , и при этом на него действует некая сила . Тогда работой этой силы A называется скалярное произведение векторов и , то есть выражение вида
A () Fdrcos, (4.1)
где – угол между векторами и .
При движении тела по произвольной траектории от точки 1 к точке 2 угол (и, вообще говоря, сама сила ) могут меняться, тогда работа этой силы будет равна сумме работ на малых участках, на которых и угол и саму силу можно считать практически неизменными:
A . (4.2)
Если не меняется со временем, а само тело движется по прямой (это означает, что const, а длина вектора его перемещения равна пройденному пути S), то из (4.2) следует известное выражение для работы постоянной силы:
А
(3.3)
то есть
А FScos. (4.3)
Пример. Пусть тело поднимают вверх по наклонной плоскости (рис. 4.2). Помимо силы тяги , направленной под произвольным углом к поверхности наклонной плоскости, на тело действуют сила тяжести , сила трения и сила реакции опоры . Если – угол при основании наклонной плоскости, а S – путь, который проходит тело, то выражения для работы, совершаемой каждой из этих сил, можно записать следующим образом:
– работа силы тяжести Amg mgScos mgScos mgSsin,
– работа силы реакции опоры AN NScos 0,
– работа силы трения Aтр Fтр Scos Fтр S,
– работа силы тяги Aтяги FтягиScos.
Таким образом, может оказаться, что тело проходит некоторое расстояние, на всём пути на него действует сила, но работа этой силы равна нулю, поскольку угол между направлением действия силы и направлением вектора перемещения в каждый момент времени равен 90. Примеры: работа силы реакции опоры на рис. 4.2, работа силы гравитационного притяжения к Земле спутника, летящего по круговой орбите, работа силы кулоновского притяжения электрона к ядру атома, работа силы Лоренца и т. д.
Работа, совершаемая постоянным моментом сил M при повороте тела на угол :
А M. (4.4)
В СИ работа измеряется в джоулях; 1 Дж 1 Нм.
С понятием работы тесно связано понятие мощности.
Средней мощностью N, развиваемой некоторым устройством, называется отношение производимой этим устройством работы A ко времени t, в течение которого эта работа совершается:
N . (4.5)
Мгновенную мощность рассчитывают по формуле
N
(здесь A – работа, совершаемая за бесконечно малое время dt).
Если работу совершает двигатель автомобиля так, что при постоянной силе тяги F он движется с постоянной скоростью , то мощность двигателя можно рассчитать следующим образом:
N F F . (4.6)
Если работа совершается моментом сил по повороту тела на угол с постоянной угловой скоростью , развиваемая при этом мощность
N M. (4.7)
В СИ мощность измеряется в ваттах, 1 Вт 1 Джс1.
Внесистемная единица работы (энергии): киловатт-час,
1 кВтч 3,6106 Дж.
Внесистемная единица мощности: лошадиная сила,
1 л. с. 735,5 Вт.