- •2.Принцип относительности Галилея. Преобразования Галилея.
- •4. Теоремы об изменении импульса и момента импульса.
- •5.Свойства потенциальных полей
- •6.Теорема об изменении кинетической энергии материальной точки.
- •7.Теорема об изменении импульса механ. Системы.
- •8. Выделение движения центра масс и относительного движения механической системы.
- •9. Теорема об изменении момента импульса механической системы.
- •3. Законы Ньютона. Методы решения задач в мех Ньютона.
- •10. Теорема об изменении кинетической энергии механической системы.
- •17. Общее ур-е механики.
- •18. Решение задачи о движении тела по наклонной плоскости в поле сил тяжести на основании ур-я Лагранжа 1го рода.
- •21.Вариационный принцип.
- •22.На основании ур-я Лагранжа-Эйлера получить ур-я колебаний метем.Маятника и колеб. Точки под упругой силы.
- •27. Решение задачи Кеплера в формализме Лагранжа.
- •28. Законы Кеплера.
- •41. Законы сохранения физических величин в формализме Гамильтона
- •42. Фазовое пространство. Закон сохранения потока точек фазового пространства
- •41. Движение заряженной частицы в электромагнитном поле в формализме Лагранжа
- •42. Движение заряженной частицы в электромагнитном поле в формализме Гамильтона
- •51. Уравнение Эйлера для вращения твердого тела.
- •52. Решение уравнения Эйлера для вращения твердого тела.
- •49. Момент импульса вращения твердого тела.
- •58.Кинем. Перем-е рел.Мех-ки
- •48. Определение кин энергии вращающегося твердого тела
- •57.Преобразования Лоренца.
- •56.Качественный анализ уравнения вращения твёрдого тела в поле сил тяжести.
- •19.Решение задачи о движении двух тел на нерастяжимой нити, перекинутой через блок, на основании общего уравнения механики.
- •11.Описание мат.Маятника на основании 2 –го закона Ньютона и зак сохр эн
- •20.Анализ примера о движении тела, брошенного под углом в поле сил тяжести, методом вариации функции действия.
- •44.Каноническое преобразование
8. Выделение движения центра масс и относительного движения механической системы.
Центр масс – воображаемая точка ,которая как бы обладает массой, равной массе всей системы и положение которой определяется радиус-вектором: и тогда уравнение примет вид: . - равномерное прямолинейное движение., или закон сохранения скорости центра масс механ системы. Система центра масс или система центра инерции. при получим : ; , сумма импульсов механич системы равна 0:
9. Теорема об изменении момента импульса механической системы.
Воспол теоремой об измен физических величин в механич системе получим : умножим первое уравнение слева векторно на а второе уравнение слева векторно умножим на и в результате получим: ; ; ; ; ; ; тогда изменение момента импульса механич системы в единицу времени обусловлено действием момента внешних сил. Следствие 1: если отсутствует действие внешних сил: – закон сохранения момента импульса механич системы. Следствие 2:если параллельны , тогда момент силы равен нулю:
3. Законы Ньютона. Методы решения задач в мех Ньютона.
1ый: Тело неподвижндейст-ю силБ либо скомпенсир нах в состпокояю 2ой: Ускорение мат (.) прямопропорц силе и обратно пропорц её массе. 3ий: При взаимод 2ух тел. Сила действ одного тела на 2ое =силе противод(по модулю), но противоп по направлению и их действ. реал по прямой соед центры масс этих тел.
10. Теорема об изменении кинетической энергии механической системы.
умножим первое уравнение на а второе на и в результате получим: ; ; T=T1+T2-кинетическая энергия механической системы. - теорема об изменении кинетической энергии. Изменение кинетичекой энергии в единицу времени механической системы обусловлено работой совершающей в единицу времени внешними и внутренними силами. T1+T2)= ; ; воспользуемся тем фактом,что силовые поля являя потенциальными полями, это значит что для всех полей выполн след соотнош: ; ; ; ( = ,-где - энергия взаимодействия механической системы с внешним полем где ; ; ; ; где - потенциальная энергия взаимод двух точек; - потенциальная энергия системы взаимод с внешним полем. ; W-полная энергия. W=T1+T2+T3+ ; W= ; W=T+ ; - закон сохранения энергии. Следствие 1: если внешнее поле отсутствует, то полная энергия будет состоять из: W=T+ , при Следствие 2: если центр масс выразить через радиус:
; ; ; W= - полная энергия механической системы. - кинетическая энергия механической системы, как целая, когда определяется движение центра масс механической системы.; - приведенная масса. Кинетическая энергия механической системы, как материальная точка с приведенной массой и относительной скоростью - потенциальная энергия.
12 . Описание упругих колебаний материальной точки на основании 2-го закона Ньютона и закона сохранения энергии. ; ; механ.Ньютона ; ; ; ; ; ; ; ; ; ; ; ; ; . ; ; ; ; -полная энергия; = - уравнение движения ; ; ; y= dy=dz; ; C =-2 ; ; ; ;
13.Связи.Уравнениясвязей. -уравнение связи ;Связь – это совокупность тел огранич.движениеопределенного тела. Связи кот. огранич.движение тел описываются аналитическими ур-ями кот. наз.ур-ями связи. Рассмотрим движ. Одной мат.т.движ. кот.ограниченасвяземи. f( =0; где t-время, ( =0, ( =0, ( =0, ( =0; f(x)=0, f(x)=x-l; уравнение плоскости является связью -функции связи
Для круга
Каждая определенная связь ограниченная движением мат.точки уменьшает число степеней свободы . стационарные связи – это такие связи ф-ии кот. явно не зависят от времени , в противном случае если ф-ии зависят от времени то она стационарная. В механ.использ. голономные и неголономные связи . Голономн.наз.связи кот. можно определить аналитич.ур-ями и эти ур-ия описываются опред. ур-ями поверхностей в противном случае связь явл.неголономной. силы кот.обусловленны действия связи наз.пассивными или реактивными силими. Активными наз.силы кот вызывают ускорение мат. точек. Если мат.система состоит из N мат.точек 3N-P=r;Определение числа механ.системы с учетом связи огранич.движ.мех.системы. Виды перемещений: Действительные перемещения-это перемещение мат.точки под действием активных и пассивных сил. Возможные-это перемещ.кот.огран.связямидействующ.на мат. точку или тело. Виртуальные –это вооброжаемыеперемещ. кот. обусловл.действием активных и пассивных сил.
14.Элементы дифференцирования и варьирования в теоретической мех. ; dz=vdt; z=z(t); ; Если в данный фиксированный момент времени переход от одной траектории к другой : то эта операция перехода от одной траектории к другой близко расположенной относительно основной траектории наз.варьированием. -варьирование преременных. С помощью операции варьирования определяется виртуальное варьирование. Если речь идет о вычислении вариации ф-ии зависящей от вариации ; ; ; ( =0, ; ( = ; ( = ; ; = ; =
15. Метод неопределенных множителей Лагранжа. Рассм. Мех. состоящую из Nмат.т.на это на мех.систему наложено pсвязей(идеальных). r=3N-p Связи описываются ур-ями связи ; все связи идеальны . Вычислим вариации ф-ции : ; умножим ур-ние на и сложим все ур-ия : ; ; Если бы число степеней свободы мех. системы 3N то каждая было бы независимым и тогда выражение в квадратных скобках можно было бы прировнять к нулю, но число степеней свободы меньше 3N и равно 3N-p где р – число ур-нийсвязи.поэтому мы такого утверждения сделать не можем т.к. неопределенные множители то мы подберем их таким образом что бы в каждом слогаемым выражение в квадратных скобках=0; из явного вида ф-лы связь реакции связи с ур-ями (функциями связи). ; - ур-ние Лагранжа 1-го рода.
16. Ур-е Лагранжа 1-го рода.
Рассм. мех.сис-му, состоящ. из N материальн.точек. На эту мех.сис-му наложено р-связей идеальных. Число степеней свободы r = 3N-p.
(8.1) =1,2…p.
Вычислим теперь вариацию функций ур-я (8.1):
Умножим теперь кажд.ур-е (8.3) на множитель и сложим эти ур-я,тогда получ.:
Если бы число степеней свободы мех.сис-мы было 3N, то каждая было бы независ. и тогда выраж-е в скобках можно было бы приравнять к 0, но число степеней свободы меньше 3N и равно 3N-p, где р- число ур-й связи, поэтому такого утверждения мы сделать не можем, однако, поскольку неопред.множители, то мы подберем их т.образом, чтобы в каждом слагаемом (8.5) выр-е в равнялись нулю. След-но из нашего утверждения следует, что
Из явного вида ф-лы (8.6) следует связь реакции связи с ур-ями (ф-циями) связи
ур-е Д*аламбера.
Если учтем ур-е (8.6), то получ.
Это и есть ур-е Лагранжа 1-го рода.