![](/user_photo/2706_HbeT2.jpg)
- •Электромагнетизм
- •Электричество
- •Электрическое поле в вакууме Электрический заряд
- •Электрическое поле
- •Изображение эп
- •Поток вектора
- •Теорема Гаусса
- •Применение теоремы Гаусса
- •Бесконечная плоскость, равномерно заряженная
- •Оператор «набла»
- •Теорема о циркуляции вектора
- •Потенциал
- •Потенциал поля точечного заряда
- •Потенциал поля системы зарядов
- •Момент сил, действующий на диполь
- •Энергия диполя в поле
- •Электрическое поле в веществе
- •Электрическое поле в проводнике
- •Силы, действующие на поверхность проводника
- •Замкнутая проводящая оболочка
- •Электроемкость уединенного проводника
- •Конденсатор
- •Емкость плоского конденсатора
- •Поляризация
- •Связанные заряды в диэлектрике
- •Поляризованость
- •Связь и
- •Теорема Гаусса для
- •Вектор . Теорема Гаусса для
- •Связь между и
- •Условия на границе
- •Преломление линий
- •Связанный заряд у поверхности проводника
- •Поле в однородном диэлектрике
- •Энергия электрического поля Энергетический подход к взаимодействию
- •Уравнение непрерывности
- •З акон Ома для неоднородного участка цепи
- •Применение правил Кирхгофа
- •Закон Джоуля-Ленца
- •Однородный участок цепи
- •Неоднородный участок цепи
- •Магнетизм
- •Сила Лоренца
- •Магнитное поле равномерно движущегося заряда
- •Закон Био-Савара
- •Теорема Гаусса для
- •Сила Ампера
- •Сила, действующая на контур с током
- •Момент сил, действующих на контур с током
- •Работа при перемещении контура с током
- •Магнитное поле в веществе
- •Намагниченность
- •Ток намагничивания
- •Циркуляция вектора
- •Вектор . Теорема о циркуляции
- •Связь и
- •Связь и
- •Граничные условия для и
- •Поле в однородном магнетике
- •Ферромагнетики
- •Относительный характер электрических и магнитных полей
- •Переход от одной исо к другой
- •Релятивистская природа магнетизма
- •Инварианты эмп
- •Электромагнитная индукция
- •Закон электромагнитной индукции
- •Природа электромагнитной индукции
- •Индуктивность
- •Самоиндукция
- •В заимная индуктивность
- •Взаимная индукция
- •Энергия магнитного поля
- •Уравнения Максвелла. Энергия эмп. Ток смещения
- •Система уравнений Максвелла
- •Уравнения Максвелла в дифференциальной форме
- •Теорема Пойнтинга
- •Электрические колебания
- •Свободные колебания
- •Затухающие колебания
- •Величины, характеризующие затухание
- •Вынужденные электрические колебания
- •Резонансные кривые
- •Переменный ток
- •Мощность в цепи переменного тока
Инварианты эмп
Величины
и
ЭМП зависят от ИСО. При этом существуют
инвариантные величины, не зависящие
от ИСО:
;
Каждый из инвариантов относится к одной и той же ПВТ поля.
Все известные опыты свидетельствуют в пользу того, что электрический заряд и теорема Гаусса применима в любой ИСО, т.е. также инвариантна.
Электромагнитная индукция
В 1831г. Фарадей обнаружил, что при изменении магнитного потока через проводящий контур в нем возникает ток. При этом:
появление индукционного тока означает появление ЭДС индукции
;
не зависит от механизма изменения магнитного потока, а зависит только от скорости его изменения
. Изменение знака
приводит к изменению знака ;
изменение
может быть вызвано способами:
а) рамка неподвижна, изменяется;
б) рамка подвижна, неизменно;
в) рамка подвижна, изменяется;
выполняется правило Ленца: индукционный ток всегда направлен так, чтобы противодействовать причине, его вызывающей.
Правило Ленца выражает противодействие системы изменению ее состояния.
Индукционные токи возникают также и в массивных проводниках (токи Фуко).
Закон электромагнитной индукции
- закон
электромагнитной индукции.
Знак « - » связан с правилом знаков:
произвольно выбираем нормаль к контуру;
по правилу правого винта укажет положительное направление обхода контура;
знак потока : если , то
>0 и обратно;
знак : если создает ток в направлении обхода контура, то >0 и обратно.
Если контур состоит
из
витков, то полный
магнитный поток (потокосцепление)
через него
и в нем возникает
.
Природа электромагнитной индукции
Случай 1: Контур движется в постоянном магнитном поле.
Р
ассмотрим
контур с одной подвижной стороной,
которая движется со скоростью
;
направлен
от нас нормально плоскости конура.
Электроны перемычки движутся со скоростью
и
на каждый из них со стороны поля действует
магнитная сила
.
Электроны перемещаются по перемычке
вниз, т.е. индукционный
ток течет
вверх Перераспределившиеся заряды (на
поверхности проводника) создадут
электрическое поле, которое возбудит
ток и в остальных участках контура.
Магнитная сила
играет роль сторонней силы, ей соответствует
поле
.
При этом
,т.е. возникновение
εi
при движении контура в магнитном поле
обусловлено действием магнитной силы.
Это справедливо при любом движении любого контура в постоянном магнитном поле.
Случай 2: Контур покоится в переменном магнитном поле.
Возникновение в контуре индукционного тока говорит о появлении
сторонних сил с
.
Контур неподвижен (
),
т.е.
и значит, природа сторонних сил
немагнитная.
Поскольку других сил (приводящих
электроны контура в движение) кроме
электрических и магнитных нет, то природа
сторонних сил электрическая,
т.е. изменяющееся во времени магнитное
поле порождает электрическое
поле. Максвелл
предположил, что это явление происходит
независимо от наличия контура (который
служит индикатором явления) и тогда для
сторонних электрических сил
.
Символ частной производной подчеркивает, что контур неподвижен.
Дифференцирование по времени и интегрирование по поверхности можно поменять местами, т.к. контур и поверхность неподвижны.
Тогда
,
откуда видно, что изменение
приводит
к возникновению εi
, т.е.
природа εi магнитная.
Максвелл показал, что такое электрическое поле является вихревым, его линии замкнуты и не связаны (в отличие от электростатического поля) с электрическими зарядами.