- •Электромагнетизм
- •Электричество
- •Электрическое поле в вакууме Электрический заряд
- •Электрическое поле
- •Изображение эп
- •Поток вектора
- •Теорема Гаусса
- •Применение теоремы Гаусса
- •Бесконечная плоскость, равномерно заряженная
- •Оператор «набла»
- •Теорема о циркуляции вектора
- •Потенциал
- •Потенциал поля точечного заряда
- •Потенциал поля системы зарядов
- •Момент сил, действующий на диполь
- •Энергия диполя в поле
- •Электрическое поле в веществе
- •Электрическое поле в проводнике
- •Силы, действующие на поверхность проводника
- •Замкнутая проводящая оболочка
- •Электроемкость уединенного проводника
- •Конденсатор
- •Емкость плоского конденсатора
- •Поляризация
- •Связанные заряды в диэлектрике
- •Поляризованость
- •Связь и
- •Теорема Гаусса для
- •Вектор . Теорема Гаусса для
- •Связь между и
- •Условия на границе
- •Преломление линий
- •Связанный заряд у поверхности проводника
- •Поле в однородном диэлектрике
- •Энергия электрического поля Энергетический подход к взаимодействию
- •Уравнение непрерывности
- •З акон Ома для неоднородного участка цепи
- •Применение правил Кирхгофа
- •Закон Джоуля-Ленца
- •Однородный участок цепи
- •Неоднородный участок цепи
- •Магнетизм
- •Сила Лоренца
- •Магнитное поле равномерно движущегося заряда
- •Закон Био-Савара
- •Теорема Гаусса для
- •Сила Ампера
- •Сила, действующая на контур с током
- •Момент сил, действующих на контур с током
- •Работа при перемещении контура с током
- •Магнитное поле в веществе
- •Намагниченность
- •Ток намагничивания
- •Циркуляция вектора
- •Вектор . Теорема о циркуляции
- •Связь и
- •Связь и
- •Граничные условия для и
- •Поле в однородном магнетике
- •Ферромагнетики
- •Относительный характер электрических и магнитных полей
- •Переход от одной исо к другой
- •Релятивистская природа магнетизма
- •Инварианты эмп
- •Электромагнитная индукция
- •Закон электромагнитной индукции
- •Природа электромагнитной индукции
- •Индуктивность
- •Самоиндукция
- •В заимная индуктивность
- •Взаимная индукция
- •Энергия магнитного поля
- •Уравнения Максвелла. Энергия эмп. Ток смещения
- •Система уравнений Максвелла
- •Уравнения Максвелла в дифференциальной форме
- •Теорема Пойнтинга
- •Электрические колебания
- •Свободные колебания
- •Затухающие колебания
- •Величины, характеризующие затухание
- •Вынужденные электрические колебания
- •Резонансные кривые
- •Переменный ток
- •Мощность в цепи переменного тока
Применение правил Кирхгофа
Выбрать (произвольно) направления токов в ветвях и обходов контуров.
Вычислить число K = ( N – 1 ) + M независимых уравнений для данной цепи,
где N – число узлов цепи ; M – число независимых контуров цепи.
Число независимых уравнений по первому правилу Кирхгофа равно N-1, т.к. уравнение для одного из N узлов есть следствие всех остальных
М равно минимальному числу разрывов цепи, при которых в ней не останется ни одного замкнутого контура.
Решить систему из К уравнений.
Если некоторые токи получились отрицательными , то это значит , что их направления противоположны первоначально избранным.
Закон Джоуля-Ленца
Прохождение тока через проводник сопровождается нагреванием проводника. Количество теплоты, выделяющееся на участке цепи в единицу времени можно найти на основе законов сохранения энергии и Ома.
Однородный участок цепи
Найдем работу сил поля по перемещению носителей заряда, создающих ток I на участке 1-2, за время dt. Через каждое сечение проводника пройдет заряд dq=Idt. Распределение зарядов в проводнике неизменно (I=const), поэтому весь процесс эквивалентен непосредственному переносу заряда dq от сечения 1 к 2. При этом работа сил поля
δA=dq(φ1-φ2)=I (φ1-φ2)dt=I·IR·dt= I2Rdt. Согласно закону сохранения энергии эта энергия должна выделяться в форме теплоты (т.к. проводник неподвижен и не претерпевает химических изменений). Действительно, кинетическая энергия электронов превращается в энергию колебаний решетки при столкновении электронов с узлами-атомами.
, где – тепловая мощность (теплота, выделяемая в единицу времени). Тогда - закон Джоуля-Ленца.
Выделим элементарный цилиндр с образующими, пареллельными в данном месте, поперечным сечением dS и длиной dl. По закону Джоуля-Ленца в этом объеме за время dt выделится количество теплоты , где dV – объем цилиндра. Тогда удельная тепловая мощность тока (*) и закон Джоуля-Ленца в локальной форме: удельная тепловая мощность тока пропорциональна квадрату плотности тока и удельному сопротивлению среды в данной точке.
Если на носители зарядов действуют только электрические силы, то из
.
Неоднородный участок цепи
Если участок цепи содержит ЭДС, то в неподвижном проводнике выделяется теплота, равная сумме работ сил электрического поля и сторонних сил.
Из (*), где - тепловая мощность на участке 1-2; (φ1-φ2)I – тепловая мощность сил электрического поля; εI – тепловая мощность сторонних сил (величина алгебраическая и при изменении направления тока меняет знак).
(φ1-φ2)I+ εI называют мощностью тока на участке 1-2. Для замкнутой цепи (φ1=φ2) получаем , т.е. общее количество теплоты, выделяемой в единицу времени во всей цепи, равно мощности только сторонних сил.
Из получаем или и удельная тепловая мощность тока в некоторой малой области цепи на неоднородном участке - закон Джоуля-Ленца в локальной форме для неоднородного участка цепи.