- •Глава 1. Основные теории электрических цепей и сигналов.
- •§1. Основные понятия теории электрических цепей.
- •§ 2. Элементы электрических цепей и их уравнения. Классификация цепей по признаку линейности.
- •§ 3. Зависимые (управляемые) источники.
- •§ 4.Топологические параметры. Электрическая цепь и уравнение соединений.
- •Глава 2. Электрические цепи при гармоническом воздействии.
- •§1. Основные понятия линейных цепей. Среднее и действующее значение синусоидального тока.
- •§2. Гармонические колебания. Изображение синусоидальных токов векторами и комплексными числами.
- •§3. Комплексная форма уравнений элементов.
- •§3.1. Цепь переменного тока с резистором, активная мощность.
- •§3.2. Цепь переменного тока с индуктивностью, реактивная мощность.
- •§3.3. Цепь переменного тока с емкостью.
- •§3.4. Расчет цепи с реальной индуктивностью.
- •§3.5. Расчет активно-емкостной цепи, треугольники напряжений, сопротивлений; мощность.
- •§4. Колебательные контуры и их частотные характеристики.
- •§4.1. Последовательный колебательный контур.
- •§4.2. Резонанс напряжения.
- •§4.3. Свободные колебания в реальном lc - контуре.
- •§4.4. Уравнение резонансной кривой последовательного контура.
- •§4.5. Вынужденные колебания в параллельном колебательном контуре. Резонанс токов.
- •§4.6. Связанные контуры как полосовой фильтр.
- •Глава 5. Электронные приборы.
- •§1. Классификация электронных приборов.
- •В газоразрядных (или ионных) приборах движение электронов происходит в атмосфере инертных газов. Электрические процессы в них представляют собой разряд в газе.
- •§2. Полупроводниковые приборы.
- •§2.1. Собственная электропроводность.
- •§2.2. Примесные полупроводники.
- •§2.3. Электронно-дырочный переход.
- •§3. Полупроводниковые диоды, их свойства и назначение.
- •§3.1. Применение полупроводниковых диодов для выпрямления переменного тока.
- •§3.2. Полупроводниковые стабилитроны.
- •§3.3. Варикапы.
- •§3.4. Тиристор.
- •§3.5. Оптоэлектронные устройства.
- •§3.6. Фотодиоды.
- •§4. Полевые транзисторы.
- •§4.1. Полевой транзистор с управляющим p-n-переходом.
- •§4.2. Полевые транзисторы с изолированным затвором.
- •§4.3. Дифференциальные параметры полевых транзисторов.
- •§ 5. Биполярные транзисторы.
- •§ 5.1. Статические характеристики. Дифференциальные параметры транзистора.
- •§ 5.2. Определение н-параметров транзисторов по характеристикам.
- •Глава 6. Усилители.
- •§1. Основные показатели.
- •§2. Резисторный усилитель напряжения.
- •Из последней формулы следует, что для расширения полосы пропускания усилителя в сторону верхних частот необходимо уменьшать с0Rэ.
- •§3. Дифференциальный усилитель.
- •§4. Операционные усилители.
- •§5. Основные схемы включения операционных усилителей.
- •§6. Обратная связь в усилительных устройствах.
- •Коэффициент передачи усилителя с обратной связью:
- •§7. Диаграмма Найквиста
- •§8. Повышение стабильности усиления и расширение полосы
- •§9. Частотно-зависимая обратная связь
- •При малых относительных расстройках .
§3. Комплексная форма уравнений элементов.
§3.1. Цепь переменного тока с резистором, активная мощность.
Пусть на вход цепи с известным активным сопротивлением (рис. 5) приложено синусоидальное напряжение
(1)
Необходимо установить, как будут изменятся ток и мощность цепи.
По закону Ома для мгновенных значений ток цепи:
(2)
И з сопоставления уравнений (1) и (2) следует, что сдвиг фаз , т. е. ток и напряжение совпадают по фазе и векторная диаграмма имеет вид, представленный на рис. 5. Комплексная амплитуда тока .
Разделив левую и правую части этого равенства на , получим соотношение для действующих значений токов и напряжений:
(3)
Уравнение (3) выражает закон Ома в комплексной форме для участка цепи с активным сопротивлением.
Мгновенная мощность электрической цепи с активным сопротивлением равна произведению мгновенных значений напряжения и тока:
(4)
Среднее значение мощности за период:
или
(5)
Если в выражение (5) подставить значение , тогда получим, что среднее значение мощности , которая преобразуется в активном сопротивлении в тепловую энергию равно:
Графики изменения напряжения, тока и мощности цепи с активным сопротивлением, представлены на рис. 6 для случая, когда начальная фаза . Из графиков видно, что мгновенная мощность изменяется от нуля до , оставаясь все время положительной. Это означает, что при любом направлении тока поступающая из сети энергия превращается в тепловую энергию и, нагревая резистор R, рассеивается в окружающее пространство.
З аштрихованная на рисунке площадь равна преобразованной в теплоту энергии.
§3.2. Цепь переменного тока с индуктивностью, реактивная мощность.
Обмотки электрических машин и аппаратов, а также индуктивные катушки, используемые в различных устройствах радиоэлектроники, характеризуются параметром индуктивность L. Любая катушка наряду с индуктивностью L обладает также активным сопротивлением R. Рассмотрим катушку с индуктивностью L, активным сопротивлением которой можно пренебречь, т. е. идеальную катушку (рис. 7а). Пусть ток в цепи изменяется по гармоническому закону
(1)
Этот ток создает в катушке синусоидально изменяющийся поток, который наводит в ней э. д. с. самоиндукции
,
где
, (2)
(3)
Действующие значение э.д.с. самоиндукции равно . Из формулы (3) следует, что э.д.с. самоиндукции отстает по фазе от тока на угол .
Напряжение источника должно компенсировать э. д. с. самоиндукции и изменяться по закону:
. (4)
Комплексная амплитуда напряжения на индуктивности:
(5)
, напряжение на индуктивности опережает по фазе ток на угол . Разделив правые и левые части этих выражений на , получим комплексные действующие значения тока и напряжения на индуктивности:
,
|
(6) |
Графики напряжения, тока и мощности цепи с идеальной индуктивностью, представлены на рис. 8 для случая, когда начальная фаза .
Произведение имеет размерность сопротивления. Его обозначают буквой и называют реактивным индуктивным сопротивлением:
(7)
Э то сопротивление учитывает реакцию электрической цепи на изменение магнитного потока в индуктивности. Индуктивное сопротивление прямо пропорционально индуктивности катушки и частоте проходящего по ней тока, зависимость от частоты , называется частотной характеристикой индуктивности, представлена на рис. 9.
Из уравнения (6) можно получить закон Ома в комплексной форме для цепи с индуктивностью:
(8)
Мгновенная мощность в цепи с индуктивностью определяется формулой:
(9)
Отсюда следует, что мгновенная мощность в цепи с индуктивностью изменяется с частотой в два раза большей, чем частота тока (рис. 8б). В первую четверть периода, когда ток и напряжение положительны, мощность также положительна. Энергия от источника переходит в индуктивный элем ент, где она затрачивается на создание магнитного поля. К концу первой четверти периода поле имеет максимальную энергию , равную заштрихованной площади, во вторую четверть периода ток убывает, но остается положительным. Напряжение и мощность отрицательны. К концу второй четверти периода весь запас энергии магнитного поля возвращается обратно в цепь. Среднее значение мощности в такой цепи за период равно нулю:
Таким образом, в течение одного периода электроэнергия дважды поступает от источника в катушку и обратно. При этом вся передаваемая энергия запасается в магнитном поле катушки и затем вся возвращается источнику. Такая энергия обмена между источником и нагрузкой, которая не преобразуется в другие виды энергии, называется реактивной мощностью . Реактивная мощность равна амплитуде мгновенной мощности (9), т. е. .
Реактивная мощность имеет ту же размерность, что и активная мощность. Но для удобства для единиц измерения реактивной мощности принято другое наименование: Вольт-Ампер реактивный (ВАр).
Напряжение на элементе с индуктивностью , поэтому реактивную мощность можно также определить по формулам:
(10)
где - индуктивная проводимость.