- •1. Некоторые сведения из механики композиционных материалов
- •1.1. Основные соотношения теории упругости гетерогенной анизотропной среды [1, 2, 3]
- •1.2. Некоторые определения и исходные предпосылки. Представительный элемент объема [4–14]
- •1.3. Эффективные определяющие соотношения
- •1.4. Алгоритм решения задач механики композитов
- •2. Преобразования симметрии в механике волокнистых композитов
- •2.1. Преобразования симметрии. Группы симметрии
- •2.2. Преобразования симметрии абсолютных тензоров четвертого, второго и первого рангов
- •2.3. Анизотропные тела и макроскопически анизотропные среды (принцип Неймана)
- •2.4. K вопросу о постановке граничных условий
- •2.5. Постановка граничных условий
- •2.6. Граничные условия в задаче о поперечном растяжении
- •2.7. Граничные условия в задаче о поперечном сдвиге
- •2.8. Граничные условия в задаче о продольном сдвиге
- •2.9. Энергетические соотношения
- •3. Эффективные физико-механические характеристики boлоkhиctых композитов. Алгоритмы
- •3.1. Определение эффективных модулей Юнга и коэффициентов Пуассона
- •3.2. Определение эффективных коэффициентов линейного температурного расширения
- •3.3. Определение эффективных коэффициентов теплопроводности
- •3.4. Определение эффективных модулей сдвига
- •4. Эффективные физико-механические характеристики волокнистых композитов. Численные результаты, сравнительный анализ
- •4.1. Макроскопически ортотропная трехфазная гетерогенная среда. Эффективные модули Юнга, коэффициенты Пуассона, коэффициенты линейного температурного расширения и модули сдвига
- •Основные параметры конечно-элементных моделей
- •4.3. Некоторые оценки и методы определения эффективных характеристик. Сравнительный анализ
- •4.4. Макроскопически ортотропная пятифазная гетерогенная среда. Эффективные коэффициенты теплопроводности
3.4. Определение эффективных модулей сдвига
Эффективные модули сдвига являются коэффициентами, связывающими макроскопические касательные напряжения и макроскопические сдвиги:
(3.4.1)
Для определения эффективного модуля сдвига необходимо решить задачу о поперечном сдвиге ячейки периодичности однонаправленного волокнистого композита (плоское деформированное состояние).
Определение эффективных модулей сдвига сводится к решению задач о продольном сдвиге ячейки периодичности (антиплоское деформированное состояние).
3.4.1. Антиплоская деформация гетерогенной ортотропной среды. В случае антиплоской деформации вектор перемещения имеет вид:
(3.4.2)
При помощи соотношений Коши (1.1.5) определим тензор малых деформаций e:
(3.4.3)
Вычислим тензор напряжений , считая среду ортотропной:
(3.4.4)
Тензор напряжений представим в виде:
, (3.4.5)
где ввели в рассмотрение некоторый “вектор напряжений” (не путать с вектором напряжений , определяемым формулой Коши: ):
(3.4.6)
Наконец, определим “тензор модулей сдвига” G:
, (3.4.7)
тогда вектор напряжений принимает вид:
(3.4.8)
Уравнения равновесия при отсутствии объемных сил в случае антиплоской деформации запишутся так:
(3.4.9)
К системе уравнений (3.4.9), определяющих поведение гетерогенной ортотропной среды в точках ее объема V, добавим условия на ограничивающей ее цилиндрической поверхности S – граничные условия (1.1.2), (1.1.3):
(3.4.10)
, (3.4.11)
где – заданное перемещение, – заданное поверхностное усилие, направленное вдоль образующих и равномерно распределенное вдоль образующих.
3.4.2. Статико-температурная аналогия. Уравнение равновесия в случае антиплоской деформации (3.4.9) является квазигармоническим уравнением. Из теорий обобщенной проводимости известно, что квазигармоническим уравнением описываются также стационарная теплопроводность, электростатика, магнитостатика. Следовательно, для решения задач об антиплоской деформации гетерогенной ортотропной среды можно применить вычислительные программы, предназначенные для определения стационарных температурных полей в гетерогенной ортотропной среде. До применения вычислительных программ нужно установить статико-температурную аналогию – таблица 3.1.
Таблица 3.1
Статико-температурная аналогия
Упругость. Антиплоская деформация |
Стационарная теплопроводность |
Перемещение: |
Температура: T |
Вектор напряжений: |
Вектор плотности теплового потока: q |
Тензор модулей сдвига:
|
Тензор коэффициентов теплопроводности:
|
Определяющие соотношения (обобщенный закон Гука):
|
Определяющие соотношения (закон Фурье):
|
Уравнения равновесия:
|
Уравнение стационарной теплопроводности: |
Кинематические граничные условия:
|
Условия Дирихле:
|
Статические граничные условия:
|
Условия Неймана:
|
3.4.3. Эффективные модули сдвига. Для определения эффективного модуля сдвига решим задачу о поперечном сдвиге ячейки периодичности, находящейся в плоском деформированном состоянии. Зададим кинематико-статические граничные условия, принимая во внимание симметрию ячейки периодичности, антисимметрию внешнего воздействия и используя установленные ранее свойства четности-нечетности компонентов вектора перемещения и тензора напряжений:
;
(3.4.12)
Вычислим средний тензор микродеформаций и средний тензор микронапряжений :
(3.4.13)
(3.4.14)
Используя соотношения (3.4.1), (3.4.13), (3.4.14), получим:
(3.4.15)
Для определения эффективных модулей сдвига решим две задачи о продольном сдвиге ячейки периодичности (антиплоское деформированное состояние). Зададим смешанные граничные условия, принимая во внимание симметрию ячейки периодичности, антисимметрию внешнего воздействия и используя свойства четности–нечетности:
Задача (1) – определение модуля сдвига :
;
(3.4.16)
Вычислим средний тензор микродеформаций и средний тензор микронапряжений :
(3.4.17)
(3.4.18)
Эффективный модуль, сдвига :
(3.4.19)
Задача 2 – определение модуля сдвига :
;
(3.4.20)
Эффективный модуль сдвига :
(3.4.21)