- •1. Некоторые сведения из механики композиционных материалов
- •1.1. Основные соотношения теории упругости гетерогенной анизотропной среды [1, 2, 3]
- •1.2. Некоторые определения и исходные предпосылки. Представительный элемент объема [4–14]
- •1.3. Эффективные определяющие соотношения
- •1.4. Алгоритм решения задач механики композитов
- •2. Преобразования симметрии в механике волокнистых композитов
- •2.1. Преобразования симметрии. Группы симметрии
- •2.2. Преобразования симметрии абсолютных тензоров четвертого, второго и первого рангов
- •2.3. Анизотропные тела и макроскопически анизотропные среды (принцип Неймана)
- •2.4. K вопросу о постановке граничных условий
- •2.5. Постановка граничных условий
- •2.6. Граничные условия в задаче о поперечном растяжении
- •2.7. Граничные условия в задаче о поперечном сдвиге
- •2.8. Граничные условия в задаче о продольном сдвиге
- •2.9. Энергетические соотношения
- •3. Эффективные физико-механические характеристики boлоkhиctых композитов. Алгоритмы
- •3.1. Определение эффективных модулей Юнга и коэффициентов Пуассона
- •3.2. Определение эффективных коэффициентов линейного температурного расширения
- •3.3. Определение эффективных коэффициентов теплопроводности
- •3.4. Определение эффективных модулей сдвига
- •4. Эффективные физико-механические характеристики волокнистых композитов. Численные результаты, сравнительный анализ
- •4.1. Макроскопически ортотропная трехфазная гетерогенная среда. Эффективные модули Юнга, коэффициенты Пуассона, коэффициенты линейного температурного расширения и модули сдвига
- •Основные параметры конечно-элементных моделей
- •4.3. Некоторые оценки и методы определения эффективных характеристик. Сравнительный анализ
- •4.4. Макроскопически ортотропная пятифазная гетерогенная среда. Эффективные коэффициенты теплопроводности
2.3. Анизотропные тела и макроскопически анизотропные среды (принцип Неймана)
Для кристаллов связь между симметрией структуры и симметрией физических свойств устанавливается принципом Ф. Неймана (основной закон кристаллофизики) [20–23]:
“Элементы симметрии любого физического свойства кристалла должны включать элементы симметрии точечной группы кристалла”.
Из принципа Неймана следует, что физические свойства (в том числе упругие свойства) инвариантны относительно преобразований: симметрии, свойственных кристаллу – всякое преобразование симметрии кристалла является преобразованием симметрии и для его физических свойств. Важно отметить, что принцип Неймана распространяется и на тела, не являющиеся кристаллами, но обладающие симметрией структуры – микронеоднородные тела [3].
Характерными особенностями кристаллов являются однородность, анизотропия и симметрия физических свойств, обусловленные симметрией их внутреннего строения. В случае микронеоднородных тел будем говорить о макроскопической гомогенности, макроскопической анизотропии и симметрии макроскопических (эффективных) физических свойств, обусловленных симметрией структуры микронеоднородных тел.
Анизотропные тела (кристаллы) и макроскопические анизотропные среды в зависимости от их структуры делятся на три категории (низшую, среднюю, высшую), семь систем (сингоний): триклинную, моноклинную, ромбическую, тригональную, тетрагональную, гексагональную, кубическую и 32 класса симметрии. Введенные ранее преобразования симметрии (2.1.2) позволяют полностью характеризовать только низшую категорию: триклинную, моноклинную и ромбическую системы.
Триклинная система (2 класса). Характерными преобразованиями симметрии являются тождественное преобразование и преобразование инверсии. Из таблицы инвариантности 2.1 следует, что тензор модулей упругости (тензор упругих податливостей ) и тензор эффективных модулей упругости (тензор эффективных упругих податливостей ) содержат по 21 независимому компоненту (если следовать Л.Д. Ландау и Е.М. Лифшицу [24], тогда 21 независимым компонентом, характеризующим упругие свойства, будут 18 отличных от нуля модулей и 3 угла, определяющих ориентацию осей в кристалле или микронеоднородном теле).
Моноклинная система (3 класса). Характерным преобразованием симметрии является любое из вращений или любое из отражений Ri. Из таблицы инвариантности 2.1 следует, что тензоры модулей упругости и содержат по 13 независимых компонентов (по Ландау и Лифшицу – 12 отличных от нуля модулей и один угол, определяющий ориентацию осей, перпендикулярных оси вращения Хi или осей в плоскости отражения ).
Ромбическая система (3 класса). Характерными преобразованиями симметрии являются любые два вращения или любые два отражения Ri. Из таблицы инвариантности 2.1 следует, что выбором любых двух вращений или любых двух отражений Ri число модулей упругости уменьшается до 9. Добавление третьего вращения или третьего отражения уже не приводит к дальнейшему сокращению числа независимых компонентов тензоров и . Группа симметрии с элементами (2.1.2) характеризует ромбически-дипирамидальный класс (название класса дано по Гроту); такое же название принято и в литературе по механике сплошных сред [25, 26].
Тело, обладающее тремя ортогональными плоскостями упругой симметрии в каждой точке, называется ортотропным. Уравнения обобщенного закона Гука для ортотропного тела имеют вид (1.1.7).
К средней категории относятся тригональная, тетрагональная и гексагональная системы.
Тригональная система (5 классов). Преобразованием симметрии, характеризующим данную систему, является вращение . Число независимых упругих модулей – 7 или 6, в зависимости от принадлежности к тому или иному классу.
Тетрагональная система (7 классов). Характерным преобразованием симметрии является вращение . Число независимых упругих модулей – 7 или 6, в зависимости от класса.
Гексагональная система (7 классов). Преобразованием симметрии, характеризующим данную систему, являются вращение . Число независимых упругих модулей – 5 во всех классах симметрии.
Рассмотрим тело, упругие свойства которого инвариантны относительно преобразования – вращение вокруг оси Хi на угол j. Такое тело называется трансверсально-изотропным [16,3]. Тензор модулей упругости трансверсально-изотропного тела и тензор эффективных модулей упругости макроскопически трансверсально-изотропной гетерогенной среды содержат по 5 независимых упругих модулей.
Кубическая система (5 классов). Данная система принадлежит к высшей категории; характерными преобразованиями симметрии являются четыре вращения . Тензоры модулей упругости и содержат по 3 независимых компонента.
Рассмотрим тело, упругие свойства которого инвариантны относительно двух преобразований – , (оси Хi и Хj взаимно ортогональные оси). Инвариантность относительно третьего вращения не приводит к дальнейшему уменьшению числа упругих модулей (0Хi Хj Хk – ортогональная система координат). В рассматриваемом теле упругие свойства одинаковы во всех направлениях. Тензоры модулей упругости и содержат по 2 независимых компонента.