- •Физические особенности взаимодействия лазерного излучения с поверхностью твердых тел и формирования лазерной плазмы (обзор литературы)
- •1.1. Общие сведения
- •Разлет лазерной плазмы в вакууме
- •1.3 Энергетические и пространственные спектры ионов лазерной плазмы
- •Относительный выход ионов химических элементов из лазерной плазмы
- •Однозарядные ионы
- •Многозарядные ионы
- •Использование лазерной плазмы
- •2.1.1 Нагревание поверхности непрозрачного тела
- •2.1.2 Отражение и поглощение излучения.
- •2.1.3 Нагревание поверхности металла.
- •2.2.Плавление и испарение металлов
- •2.2.1 Плавление металлов.
- •3.1. Экспериментальная установка и ее основные модули
- •Особенности лазерного излучения. Фокусировка лазерного излучения
- •Параметры лазерного излучения
- •Монохроматичность
- •Форма и расходимость луча
- •Фокусировка лазерного излучения
- •1.3. Разрушение прозрачных твёрдых тел
- •1.3.1. Разрушение идеально чистых тел
- •1.3.2. Разрушения, обусловленные локальными микроскопическими примесями
- •1.3.3. Эффект накопления
- •1.3.4. Форма микродефектов
- •2.1. Установка для лазерной обработки материалов
- •4. Исследование формы микродефектов и визуализация рассеяния света в зависимости от угла падения
Фокусировка лазерного излучения
Основным параметром в большинстве приложений лазеров в обработке материалов является интенсивность лазерного луча. При прохождении лазерного луча в оптической системе его интенсивность изменяется вдоль оптической оси, увеличиваясь в областях сходимости луча и уменьшаясь в областях его расходимости. Хотя интенсивность луча изменяется, при отсутствии поглощения или других потерь его мощность остается постоянной. Изменения интенсивности связаны с изменениями пространственной ширины луча. Эти изменения возникают вследствие дифракции и фокусировки. Для предсказания эффектов лазерного излучения нужно знать пространственную ширину лазерного луча при его прохождении через оптическую систему. Например, обычно нужно знать распределение лазерной интенсивности в окрестности точки фокуса или в самой этой точке.
П
Рис.3.
Фокусировка гауссового луча простой
линзой и распределение интенсивности
в трех точках вдоль оптической оси.
На рис. 3. показана фокусировка гауссового луча простой линзой и распределение интенсивности в трех точках вдоль оптической оси. Так как первоначальная расходимость луча маленькая, фокус луча расположен вблизи фокуса линзы с правой стороны(S´~f). Из теории дифракции на круглом отверстии следует , где — длина волны, ´— апертурный угол, — радиус гауссова луча в его фокусе. Так как луч заполняет линзу, можно принять , где D— диаметр линзы. Тогда
Это — радиус пятна в фокусе линзы при дифракционном пределе расходимости луча. Так как диафрагменное число f / D=F, то .
Так как на практике трудно получить F<< 1, минимальный радиус пятна в условиях идеального распространения и фокусировки (ω´~λ). Таким образом, минимальный размер пятна порядка длины волны. Этот предел может достигаться в лазерах, работающих на моде ТЕМ00 в видимой и инфракрасной областях. Однако для приближения к дифракционному пределу в других оптических системах необходимо свести к минимуму аберрации.
Таблица 1. Расчетные значения , для лазеров различных типов
Тип лазера |
Расходимость луча, мрад |
, см |
Не— Nе |
0,5 |
10-3 |
Ar+,Kr+ |
0,5 |
10-3 |
Рубиновый |
1 |
2·10-3 |
CО2 |
2 |
4·10-3 |
Nd — ИАГ |
3 |
6·10-3 |
Неодимовый |
5 |
10-2 |
Простая оценка минимального радиуса пятна при идеальной фокусировке может быть выполнена, согласно выражению
,
где f— фокусное расстояние линзы, — расходимость луча. Расчетные значения , для лазеров наиболее употребительных типов приведены в таблице 1. Они вычислены по значениям расходимости, типичным для коммерческих лазеров, и не отражают уровня развития лазерной технологии на данном этапе.
Следующей важной характеристикой сфокусированного луча является глубина резкости при фокусировке. Она может определяться различными способами и характеризует допустимое изменение расстояния линза — изображение, при котором размеры пятна существенно не изменяются. Полезные оценки могут быть сделаны, согласно соотношению
,
где — радиус пятна и знаки «±» соответствуют глубине резкости при движении к линзе и от нее. При ~λ имеем Δ~λ. Отсюда следует простое правило: глубина резкости примерно равна размеру пятна. При >λ глубина резкости, конечно, значительно превышает размер пятна.
В качестве примера информации, которая может быть получена с помощью простых выкладок, рассмотрим фокусировку лазерного луча
Аг+-лазера мощностью 10 Вт с помощью линзы с параметрами f = 2 см, D = 1 см. Рассмотрим два варианта. В первом линза используется непосредственно для фокусировки луча. Во втором предполагается, что перед последней фокусирующей линзой помещен 10-кратный расширитель луча. Примем диаметр лазерного луча равным 1 мм, а его расходимость равной 0,5 мрад.
Простая линза. Так как диаметр линзы D значительно больше диаметра луча, для оценки размеров пятна используем выражение , где — расходимость луча. Тогда = 1,0*10-3 см = 10 мкм. Максимальная интенсивность I0 в фокусе луча связана с мощностью луча Р соотношением
.
Таким образом, =6,4 МВт/см2. Расчётная глубина резкости при фокусировке Δ= ± 10-2 см=±100 мкм.
Расширитель луча и простая линза. При расширении луча в 10 раз перед фокусирующей линзой во столько же раз уменьшается его расходимость, т. е. мрад. Отсюда = f θ = 10-4 см и I0 = 6,4 108 Вт/см2. Глубина резкости равна ± 10-4 см.
Эта простая оценка показывает преимущества расширения луча для заполнения апертуры фокусирующей линзы. Такое расширение уменьшает расходимость луча и . Это в свою очередь увеличивает интенсивность в области фокуса. Отметим, однако, что увеличение I0 получено только за счет соответствующего уменьшения глубины резкости. В ряде приложений на размеры пятна накладывается ограничение требованием большой глубины резкости, так что расширение луча может оказаться не столь полезным.
Хотя при данных условиях можно вычислить диаметр сфокусированного луча, из-за отсутствия безаберрационной оптики этот расчет дает только нижний предел размера пятна, которое может быть получено в данной системе. Таким образом, обычно требуются измерения диаметра луча. Существует несколько способов его измерения. Во всех требуется наличие гауссового профиля.
Особенно простой результат получен методом перемещения в луче кромки ножа. Мощность прошедшего луча равна:
,
где а = х— координата кромки ножа. Эти измерения можно осуществить на основе лазера непрерывного действия с помощью прерывателя и фотоприемника [1]. Выход приемника можно регистрировать с помощью осциллографа и использовать длительность и форму импульсов для расчета радиуса гауссового луча ω.