- •1.Допущения,принимаемые при анализе переходных процессов.
- •2.Законы коммутации.
- •3.Принужденные и свободные составляющие токов и напряжений,их математич. Смысл.Независимые и зависимые начальные условия.
- •4.Расчет пп в цепях первого порядка. Короткое замыкание в цепи r-l.
- •11.Возможные виды корней характеристического уравнения и соотв.Формулы
- •12.Последовательность расчета пп классическим методом.
- •17.Законы Ома и Кирхгофа в операторной форме
- •18.Методика расчета пп операторным методом
- •20.Формулы разложения Хевисайда
- •21.Пп при воздействии на цепь напряжения произвольной формы (интеграл Дюамеля). Вывод формулы интеграла Дюамеля.
- •22.Воздействие на цепь напряжения произвольной формы, включая разрывы 1го рода
- •23.Расчет пп методом переменных состояния
- •24.Составление уравнений состояния для простых цепей с помощью законов Кирхгофа.Показать на примере.
- •25.Дифференциальные уравнения однородной длинной линии.
- •31.Длинные линии без потерь
- •32.Режим холостого хода в длинной линии без потерь
- •33.Режим кз в длинной линии без потерь
- •34.Реактивная нагрузка в длинной линии без потерь.
- •35.Произвольная нагрузка в длинной линии без потерь.Коэф-ты бегущей и стоячей волн.
- •36.Измерительная линия.
- •37.Применение четвертьволнового трансформатора и шлейфов для согласования длинной линии без потерь.
- •38.Длинные линии без искажений
- •49.Электрическое поле заряженной оси
- •26.Постоянная распространения,волновое сопротивление,падающие и отраженные волны,фазовая скорость,длина волны.
- •50.Электрическое поле двух заряженных осей
- •51.Электрическое поле двухпроводной линии.
- •52.Метод зеркальных изображений
- •53.Электрическое поле постоянного тока в проводящей среде.Аналогия электростатического и стационарного полей.
- •54.Соотношение между проводимостью и емкостью
- •55.Применение метода зеркальных изображений для расчета магнитных полей постоянного тока.
- •56.Полная система уравнений электромагнитного поля.
- •57.Энергия элмаг.Поля.Теорема Умова-Пойнтинга.
- •58.Передача элмаг энергии от источника к нагрузке на примере коаксиального кабеля.
- •59.Переменное элмаг.Поле в однородной проводящей среде.Уравнения Максвелла и их решение.
- •60.Постоянная распространения плоской элмаг волны,волновое сопротивление.
- •61.Скорость распространения волны,глубина проникновения волны, интенсивность затухания волны.
- •39.Волновые уравнения,их решение.
17.Законы Ома и Кирхгофа в операторной форме
Пусть до коммутации был установившийся режим
Составим выражение второго закона Кирхгофа для
п ослекомм.цепи
знак ∞ указыв-т
на то,что до ком
был установившийся режим.
Uc(0-)=Uc(0+);
применим прямое преобразование Лапласа
второй закон Кирхгофа в операторной форме для данной послеком.цепи
- закон Ома в операт форме для данной послеком цепи
операторное сопротивление для данной послеком.цепи. Оно совпадает по форме с комплексным. Формула для закона Ома позволяет сделать вывод, что закон Ома в ОФ аналогичен закону Ома в комплексной форме с той разницей,что кроме заданной ЭДС присутствует внутреннее(расчетное) ЭДС Li(0+) и –Uc(0+)/p; Если взять любой контур,содержащий N ветвей,то 2ой закон Кирхгофа будет таким где k-номер ветви.
1ый закон Кирхгофа
18.Методика расчета пп операторным методом
1)Осуществляем переход от исходной схемы к эквивалентной операторной
2)Из схемы п.1.любым из методов,известным из 1ой части курса ТОЭ,находим изображение искомой величины
3)Осуществляем переход от изображения искомой величины к оригиналу (ф-ции времени)
19.Эквивалентные операторные схемы
Исходная схема |
Операторная эквивалентная |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
20.Формулы разложения Хевисайда
1)Пусть имеем изображение вида где F1(p) многочлен степени m, F2(p) степени n, причем m≤n. Пусть они не имеют одинаковых корней.
1.а Пусть многочлен F2(p) имеет n вещественных отриц.различных корней
F2(p)=0 p1, p2, p3, … , pn При этом формула Хевисайда имеет вид
З десь F1(0) и F2(0) значения функций F1(p) и F2(p) при p=0. F1(pk) значение ф-ции F(p) при k-ом корне, F’2(pk) значение производной при p=pk.
1 .б Пусть корни ур-я F2(p)=0 это n пар комплексно сопряженных корней. При этом формула Хевисайда имеет вид:
F1(pk) значение ф-ции F1(p) при одном из корней k-ой пары, pk – один из корней k-ой пары, Re-вещественная часть.
2)Пусть имеет изображение вида где F1(p) многочлен степени m, F2(p) степени n, причем m≤n.
2.а Пусть корни F2(p)=0 вещественные различные отрицательные. Тогда формула Хевисайда имеет вид:
2.б F2(p)=0 имеет n пар комплексносопряженных корней
21.Пп при воздействии на цепь напряжения произвольной формы (интеграл Дюамеля). Вывод формулы интеграла Дюамеля.
Пусть к активному двухполюснику подключается источник напряжения U(t),имеющий произвольную форму.Причем U(t)=0 при t<0. U(t) функция однозначная и может содержать разрывы только 1го рода.Задача расчета ПП разбивается на 2 этапа:
1)Находим реакцию цепи на подключение к ней постоянного напряжения. Эта реакция характеризуется двумя понятиями:
а) Переходная проводимость g(t)
б) Переходная функция y(t)
отношение переходного тока при подключении к цепи постоянного
напряжения к этому напряжению.
отношение переходного напряжения,вызванного подключением к цепи
постоянного напряжения к этому напряжению.
Переход. проводимость и ф-ция могут рассч-ся классич.или операт. методом.
i(t)=iпр+iсв;
iпр=1/R;
icв=Ae-Rt/L ;
i(t)=1/R+Ae-Rt/L;
i(0+)=1/R + A;
i(0+)=i(0-)=0 A=-1/R;
i(t)=g(t)=(1- e-Rt/L)/R;
2)Отыскиваем реакцию цепи при воздействии напряжения произвольной формы. Пусть задано непрерывно изменяющееся напряжение. Рассчитаем перех.ток i(t).
Представим кривую напряжения
в виде ступенчатой функции
находим реакцию цепи от действия каждой ступеньки ∆U и результат суммируем(принцип наложения)
это и есть Интеграл Дюамеля
Если бы понадобилось рассчитать переходное напряжение,то рассуждения были бы те же самые,но вместо g(t) было бы y(t)