- •1.Допущения,принимаемые при анализе переходных процессов.
- •2.Законы коммутации.
- •3.Принужденные и свободные составляющие токов и напряжений,их математич. Смысл.Независимые и зависимые начальные условия.
- •4.Расчет пп в цепях первого порядка. Короткое замыкание в цепи r-l.
- •11.Возможные виды корней характеристического уравнения и соотв.Формулы
- •12.Последовательность расчета пп классическим методом.
- •17.Законы Ома и Кирхгофа в операторной форме
- •18.Методика расчета пп операторным методом
- •20.Формулы разложения Хевисайда
- •21.Пп при воздействии на цепь напряжения произвольной формы (интеграл Дюамеля). Вывод формулы интеграла Дюамеля.
- •22.Воздействие на цепь напряжения произвольной формы, включая разрывы 1го рода
- •23.Расчет пп методом переменных состояния
- •24.Составление уравнений состояния для простых цепей с помощью законов Кирхгофа.Показать на примере.
- •25.Дифференциальные уравнения однородной длинной линии.
- •31.Длинные линии без потерь
- •32.Режим холостого хода в длинной линии без потерь
- •33.Режим кз в длинной линии без потерь
- •34.Реактивная нагрузка в длинной линии без потерь.
- •35.Произвольная нагрузка в длинной линии без потерь.Коэф-ты бегущей и стоячей волн.
- •36.Измерительная линия.
- •37.Применение четвертьволнового трансформатора и шлейфов для согласования длинной линии без потерь.
- •38.Длинные линии без искажений
- •49.Электрическое поле заряженной оси
- •26.Постоянная распространения,волновое сопротивление,падающие и отраженные волны,фазовая скорость,длина волны.
- •50.Электрическое поле двух заряженных осей
- •51.Электрическое поле двухпроводной линии.
- •52.Метод зеркальных изображений
- •53.Электрическое поле постоянного тока в проводящей среде.Аналогия электростатического и стационарного полей.
- •54.Соотношение между проводимостью и емкостью
- •55.Применение метода зеркальных изображений для расчета магнитных полей постоянного тока.
- •56.Полная система уравнений электромагнитного поля.
- •57.Энергия элмаг.Поля.Теорема Умова-Пойнтинга.
- •58.Передача элмаг энергии от источника к нагрузке на примере коаксиального кабеля.
- •59.Переменное элмаг.Поле в однородной проводящей среде.Уравнения Максвелла и их решение.
- •60.Постоянная распространения плоской элмаг волны,волновое сопротивление.
- •61.Скорость распространения волны,глубина проникновения волны, интенсивность затухания волны.
- •39.Волновые уравнения,их решение.
31.Длинные линии без потерь
Таких не бывает,но если рассматривать физически короткую линию(радиотехник) то можно пренебречь R0 и g0.Линию при передаче следует считать длинной,если ее физическая длина соизмерима с длиной волны электромагнитной энергии, которую она передает.
XX
КЗ
в режиме согл нагрузки U(x’)=U2,I(x’)=I2
32.Режим холостого хода в длинной линии без потерь
I2=0 т.к. холостой ход
Пусть U2=U2
Это уравнения стоячих волн.Стоячей волной называется процесс,получающийся в результате наложения падающей и отраженной волн с одинаковыми амплитудами.
При x'=kλ/2 где k=01,2… имеем максимумы(пучности) напряжения и нули(узлы) тока.При x'=(2k+1)λ/4 имеем пучности тока и узлы напряжения.
Графики действующих значений U(x') и I(x') так
В соответствии с графиком отрезки разомкнутых линий можно применять в кач-ве индуктивностей,емкостей,разомкнутых контуров,что применяется на практике на высоких частотах.
33.Режим кз в длинной линии без потерь
U2=0 при КЗ
Пусть I2=I2
это уравнения стоячих волн
При x'=kλ/2 где k=01,2… имеем максимумы(пучности) тока и нули(узлы) напряжения.При x'=(2k+1)λ/4 имеем узлы тока и пучности напряжения.
Из графика видно,что КЗ отрезки линии можно применять в качестве индуктивностей,емкостей и резонансных контуров,что и делается в СВЧ.
34.Реактивная нагрузка в длинной линии без потерь.
В случае реактивной нагрузки в линии так же устанавливается режим стоячих волн.Это и понятно,т.к.реактивная нагрузка не потребляет элмаг.энергию.Чтобы найти распределение напряжения и тока вдоль линии,нагруженной на реактивное сопротивление,можно представить его в качетсве разомкнутого или короткозамкнутого отрезка длинной линии.
Заменим емкостное сопротивление нагрузки
эквивалентным отрезком разомкнутой линии.
l1-длина отрезка разомкнутой длинной линии.
Очевидно, l10<λ/4
Можно было бы заменить емкостную
нагрузку эквивалентным отрезком
короткозамкнутой линии.
Если бы в качестве нагрузки была индуктивность,то можно было бы заменить ее эквивалентным отрезком короткозамкнутой линии с минимальной длиной l10<λ/4
35.Произвольная нагрузка в длинной линии без потерь.Коэф-ты бегущей и стоячей волн.
Падающая волна не будет равна отраженной. Найдем распределение напряжения и тока в линии,нагруженной на произвольн сопротивление.Пусть дано
Данные кривые напряжения и тока
несинусоидальны.Каждый минимум
отстоит от максимума на расстояние
λ/4.Мы построили распределение
напряжения и тока для случая,когда заданы граничные условия в конце линии. Предположим,что заданы условия в начале линии
Графические построения как в предыдущем случае.Отношение максимального значения напряжения к максимальному называется коэф-ом бегущей волны.
n-модуль коэф-та отражения
В еличина, обратная коэф-ту бегущей волны – коэф-т стоячей волны Кс=1/Кб
Найдем выражение для входного сопротивления линии относительно точек линии,где наблюдаются минимумы и максимумы напряжения и тока.Найдем входное сопротивление относительно точек Zвх(x'1), x'1=x'1+mλ/2;
Вх.сопр.относит.точек линии,где набл.max и min I и U – активное.Иначе комплекс.