- •1.Допущения,принимаемые при анализе переходных процессов.
- •2.Законы коммутации.
- •3.Принужденные и свободные составляющие токов и напряжений,их математич. Смысл.Независимые и зависимые начальные условия.
- •4.Расчет пп в цепях первого порядка. Короткое замыкание в цепи r-l.
- •11.Возможные виды корней характеристического уравнения и соотв.Формулы
- •12.Последовательность расчета пп классическим методом.
- •17.Законы Ома и Кирхгофа в операторной форме
- •18.Методика расчета пп операторным методом
- •20.Формулы разложения Хевисайда
- •21.Пп при воздействии на цепь напряжения произвольной формы (интеграл Дюамеля). Вывод формулы интеграла Дюамеля.
- •22.Воздействие на цепь напряжения произвольной формы, включая разрывы 1го рода
- •23.Расчет пп методом переменных состояния
- •24.Составление уравнений состояния для простых цепей с помощью законов Кирхгофа.Показать на примере.
- •25.Дифференциальные уравнения однородной длинной линии.
- •31.Длинные линии без потерь
- •32.Режим холостого хода в длинной линии без потерь
- •33.Режим кз в длинной линии без потерь
- •34.Реактивная нагрузка в длинной линии без потерь.
- •35.Произвольная нагрузка в длинной линии без потерь.Коэф-ты бегущей и стоячей волн.
- •36.Измерительная линия.
- •37.Применение четвертьволнового трансформатора и шлейфов для согласования длинной линии без потерь.
- •38.Длинные линии без искажений
- •49.Электрическое поле заряженной оси
- •26.Постоянная распространения,волновое сопротивление,падающие и отраженные волны,фазовая скорость,длина волны.
- •50.Электрическое поле двух заряженных осей
- •51.Электрическое поле двухпроводной линии.
- •52.Метод зеркальных изображений
- •53.Электрическое поле постоянного тока в проводящей среде.Аналогия электростатического и стационарного полей.
- •54.Соотношение между проводимостью и емкостью
- •55.Применение метода зеркальных изображений для расчета магнитных полей постоянного тока.
- •56.Полная система уравнений электромагнитного поля.
- •57.Энергия элмаг.Поля.Теорема Умова-Пойнтинга.
- •58.Передача элмаг энергии от источника к нагрузке на примере коаксиального кабеля.
- •59.Переменное элмаг.Поле в однородной проводящей среде.Уравнения Максвелла и их решение.
- •60.Постоянная распространения плоской элмаг волны,волновое сопротивление.
- •61.Скорость распространения волны,глубина проникновения волны, интенсивность затухания волны.
- •39.Волновые уравнения,их решение.
54.Соотношение между проводимостью и емкостью
Допустим 2 электрода помещены в диэлектрическую среду.
Заменим диэл.среду на проводящую и получи:
55.Применение метода зеркальных изображений для расчета магнитных полей постоянного тока.
Магнитное поле описывается 2 основными законами:
1)Принцип непрерывности магнитного потока
2)Закон полного тока
Обобщенный закон полного тока в интегральной форме
Циркуляция вектора напряженности магнитного поля вдоль произвольного замкнутого контура равна алгебраической сумме токов,пронизывающих этот контур. Н=[А/м]; B=[Тл];
Направление обхода контура и направление тока согласуются правилом буравчика.
Обобщенный закон полного тока в дифференц.форме . Обобщенный закон полного тока в инт.форме удобно применять для расчета магнитных полей, обладающих каким-либо видом симметрии.
Граничные условия в магнитном поле
H1t=H2t; B1n=Bn2;
Применение метода зеркальных изображений для расчета маг.полей
Для расчета поля в среде μ1 заменим среду μ2 на μ1.
Для расчета поля в среде μ2 заменим среду μ1 на μ2,но чтобы граничные условия не изменились в фиктивной среде μ2 поместим фиктивный провод с током I2 на расстоянии h от поверхности раздела.
Решая совместно (3) и (6) получаем:
Пример:рассчитать силу взаимодействия провода с металлом
Закон Ампера
56.Полная система уравнений электромагнитного поля.
В ПЭМП вектора E,D,B,H,δ являются функциями времени.Поэтому механический перенос формул стационарных полей на ПЭМП невозможен.Впервые ПЭМП было описано в 1873г Максвеллом в труде «Трактат об электричестве»,причем в то время не было ничего известно о существовании ПЭМП,и лишь через 10 лет Герц доказал экспериментально,что ПЭМП существует.
магнитное поле может возбуждаться не только токами проводимости,но и изменениями электрич.поля.
вектор полной плотности тока
divδполн=0;
Эл.поле возбуждается не только эл.зарядами,но и изменением во времени магнитного поля (дБподТ вектор плотности маг.тока смещения)
Полная система уравнений Максвелла:
57.Энергия элмаг.Поля.Теорема Умова-Пойнтинга.
Теорема позволяет проанализировать процессы преобразования элмаг.энергии в электротехнич.устройствах и процессы распространения элмаг.энергии в пространстве.Впервые была сформулирована применительно к динамике сплошных сред в 1874 российским ученым Умовым и только через 10 лет была применена для описания элмаг.поля английским учеными Пойнтингом и Хевисайдом.Изучая стационарные поля мы получили формулы для
это вектор Пойнтинга [П]=Вт/м2;
Вектор П по величине и направлению есть энергия в 1 врем через 1 поверхности.
теорема Умова-Пойнтинга
В левой части поток вектора Пойнтинга,который входит в объем V,ограниченный поверхностью S.Т.е.это мощность энергии,входящая в V.Правая часть показывает, как она расходуется- 1ое слагаемое тепловые потери в объеме V, 2ое слагаемое скорость изменения элмаг энергии в этом объеме.
Формула Умова-Пойнтинга – формула энергетического баланса.