69. Зависимость проводимости полупроводников от t°

t°-ая зависимость проводимости любого материала определяется зависимостью концентрации и подвижности носителей Z. В полупроводниках подвижность зависит от t° по слабому степенному закону.

В полупроводниках концентрация носителей Z зав от t° сильно и в сравнении с ней t° - ая зависимость подвижности играет слабую роль. Атомы при своих колебаниях передают Е не только друг другу, но и электронам, т.е. е приобретя дополнит Е могут преодолевать запрещенные энергетич пространства.

Число тепловых возбужденных е в 1 времени опред соотнош:

exp(- , где - коэффициент, зав от частоты столкновений е и атомов; - кол-во е у потолка валентной зоны и дна зоны проводимости соответственно.

Если считать, что удельная проводимость полупроводников с t° изменяется по тому же закону, что и концентрация носителей, то для нее справедливо уравнение Аррениуса:

, где - удельная проводимость при t° .

Для собственных полупроводников: ;

Для донорных полупроводников: ;

Для акцепторных полупроводников: .

70. Магнитная индукция. Закон Ампера.

Магнитное поле возник в пространстве, окруженном движущимися Z. Постоянный магнит ведет себя наподобие электрич диполя, т.е. он стремится повернуться по полю. Магн поле 2 полюса: северный и южный. Основная характеристика магнитного поля – вектор магн индукции. Его значение пропорц-но силе, кот действует на проводник с током, помещенной в некоторую точку поля. Действующая на проводник сила пропорциональна индукции силы тока и длине проводника:

F = BIL - (закон Ампера), где L , где - угол между направлением тока и вектором индукции.

Для определения направления и вектора индукции исп правило левой руки: если указат палец направлен вдоль поля, средний - вдоль направления тока, то отогнутый большой палец покажет направление движения силы.

Графически магнитное поле изображают с помощью силовых магнитн линий, или линий индукции. Эти линии – кривые, касательные к кот в каждой точке совпадают с направлением вектора индукции. Линии индукции всегда замкнуты.

Если проводник представляет собой прямую линию, то линии индукции представляют собой концентрич окружности. Их направление определяется правилом Буравчика: если его ввинчивать по направлению тока, то вращение его шляпки покажет направление линий индукции.

71. Контур с током. Направление и магнитный момент поля.

При исслед магнитного поля исп замкнутый контур с током. Он оказывает на поле ориентирующее действие, поворачивая его опред образом. Это исп-ся для определения направления поля. За направление поля в данной точке применяют то, вдоль кот расположена «+» нормаль к свободно подвешенному контуру с током.

На все стороны контура действуют опред силы. На стороны, длиной действуют силы, перпендикулярные этим сторонам и магнитному полю, т.е. стремящиеся растянуть/сжать контур. Ребра, длиной перпендикулярны индукции и на них действуют одинаковые силы, кот стремятся повернуть контур так, чтобы его плоскость была перпендикулярна индукции: F = BI . В результате появляется момент: .

Исходя из закона Ампера: , где S – площадь конура.

Величину, численно равную произведению силы тока в контуре на его S, называют магнитным моментом: ; sin .

Направление момента совпадает с положит нормалью. Под действием вращат момента контур поворачивается перпендикулярно полю, момент становится = 0 и вращение прекращается, а max момент достигается при °.

Индукция – величина, численно равная отнош max магнитного момента к моменту, действующему в контуре: B = [Тл].