80. Типы магнетиков. Диамагнетики, парамагнетики.

В-ва с отрицательной магнитной восприимчивостью – диамагнетики. Причиной диамагнетизма является индукция молекулярных токов, поле кот противоположно внешнему полю, т.е. магнитные моменты атомов диамагнетиков ориентируются против внешнего поля. К ним относят как простые в-ва (Ag, Au), так и сложные (вода, бензол).

Парамагнетизм характерен для в-в с восприимчивостью > 0, частицы кот обладают собственными магнитными моментами, и в отсутствие внешнего поля ориентированы хаотично. При наличии поля происходит ориент вдоль него и если внешнее поле велико, то все моменты атомов ориентир-ся по полю и наступает магн насыщение.

Парамагнетики втягиваются в область магнитного поля, а диамагнетики выталкиваются.

81. Ферромагнетики и их магнитные характеристики.

У некоторых магнетиков при увелич напряженности поля намагниченность резко возрастает и достигает насыщения. Эти вещества называют ферромагнетиками и они обладают спонтанным магнитным моментом, т.е. имеют некоторую намагниченность при отсутствии внешнего поля. Для них характерны зависимости проницаемости от внешнего поля и от предыстории образца.

Для ферромагнетиков сущ-ет t°, выше кот они переходят в обычное парамагнитное состояние с нулевым спонтанным магнитным моментом.

Ферромагнитные св-ва определяются не отдельными атомами, а намагничиванием некоторых областей в-ва, наз доменами. Внутри доменов моменты атомов ориентир // друг другу, т.е. возник спонтанное намагничивание. При отсутствии внешнего поля моменты доменов ориентир хаотично, а при наличии – вдоль него ориентир сразу целые области.

Зависимость напряженности ферромагнетика от напряженности внутреннего поля определяется предысторией намагничивания, и это явление называется магнитным гистерезисом. При перемагничивании зависимость намагниченности от напряженности поля образует характерную S-образную кривую, называемую петлей гистерезиса.

82. Электромагнитное поле. Электромагнитные волны.

83. Генерация электромагнитных волн.

Ток порождает переменное магнитное поле. Т.о. образуется электромагнитная волна. Для получ таких волн исп колебат контуры. В простейшем виде он состоит из катушки и конденсатора. В контуре происходят следующие процессы:

Конденсатор начинает разряжаться и по цепи потечет ток, кот сначала растет, а затем падает до 0. Т.к он переменный, в катушке индуцируется ЭДС, препятствующий разрядке конденсатора и он разряжается постепенно, а в процессе разрядки происходит преобразование электрич поля конденсатора в энергию магнитного поля конденсатора. Когда сила тока = max, энергия магнитного поля тоже = max, а энергия электрич поля падает до 0. Затем энергия магнитного поля падает до 0 и происходит перезарядка конденсатора, т.е. изменяется знак на его обкладках и процесс разрядки повторяется. Напряжение на конденсаторе и ток в этой цепи будут изменяться по гармоническому синусоидальному закону. Данный процесс мог бы продолжаться бесконечно, если бы не было потерь энергии. Такие колебания в контуре – собственные. Их период: T = . Из-за потерь собственные колебания постепенно затухают. Чтобы получить незатухающие колебания его подключают к источнику переменной ЭДС. И в контуре происходят вынужденные колебания. Такой контур излучает в окруж пространство Е, кот наз энергией эл/магнитн поля. Поле, в кот напряженность электрич и индукция магнитного полей изменяется по синусоидальному закону – эл/магнитная волна. Графически – 2 взаимно перпендикулярные синусоиды. Скорость распростр эл/магн волн в среде: , где – диэлектрич и магнитная прониц-ть среды. Спектр эл/магн волн охватывает диапазон от радиоволн до излучений.