102. Строение атома. Постулаты Бора.

Постулаты:

1. е в атомах движутся по некот стационарным орбитам без изм Е.

2. Стационарной орбитой является такая, для кот момент импульса = целому числу, кратному n= – пост Планка.

3. При переходе е с орбиты на орбиту он излучает/поглощает квант энергии, = разности Е на соотв орбитах: h E₂ – E₁.

Max Е находится непосредственно у ядра, а при ударении Е падает.

е не может перемещаться в сторону ядра непрерывно, происходит скачками. Энергетич стр-ру атома изображают в виде дискретных энергетич уровней. Значение Е на каждом уровне помимо главного квантового числа опред-ся Z ядра. На каждой орбите сущ-ет не более 2-х е, кот отличаются только спиновым числом. В нормальном состоянии каждый атом заполняется по уровням от ядра и т.д., но если атом поглощает квант, то е могут переходить на более высоко расположенные уровни (орбиты). Происходит возбужденное состояние (оно длится несколько секунд). Т.к. любая система стремится минимизировать энергию.

103. Рентгеновские лучи. Тормозное и характеристическое рентгеновское излучение.

Рентгеновские лучи относят к коротковолновым с диапазоном волны: = 80 – 0,001 нм.

Способы получения:

1. Тормозное излуч получается путем резкого торможения ускорения е и излучения избытка их Е в виде рентгеновских квантов. Катод – BaO.

2. Характеристическое излучение атомов – каждый атом способен излучать рентгеновские кванты. Для этого необходимо, чтобы на внутренней оболочке образовалась вакансия. При заполнении такой вакансии переход е сопровождается выделением кванта. Сущ-ет много видов переходов, но наиб вероятными являются ближайшие переходы. Переход между соседними оболочками –

Каждый хим эл-т дает некий спектр излучения. Он – характеристический и по длине волны изучаемого кванта определяют хим состав.

104. Дифракция рентгеновского излучения.

Рентгеновское излуч испытывает дифракцию при прохождении через дифракционную решетку, фор-ла дифракц решетки: , где c = const решетки; - угол между нормалью к поверхности решетки и направлением дифракционных лучей; - порядковый номер; - длина волны.

Если длина волны мала по сравнению с постоянной решетки, то также будет мал.

Рентгеновские лучи испытывают дифракцию на кристаллических решетках в-в, кот для рентгеновского излучения представляют собой пространственные дифракционные решетки. Если рассмотреть 3 атомные плоскости, на кот под некоторым углом падают рентгеновские лучи, то они отражаются под тем же углом.

Лучи, отраженные от второго слоя проходят путь больший, чем лучи, отраженные от первого слоя на величину:

Ab + bc = 2dsin , где d – расст между слоями в кристаллах.

Чтобы лучи, отраженные от соседних атомных слоев, усиливали друг друга разность их хода должна быть равна целому числу длин волн, т.е. k .

Т.о. max интенсивностей дифрагированных лучей будет наблюдаться под углами: (ур-е Вульфа-Бреггова).

Это явление лежит в основе рентгенофазового и рентгеноструктурного анализов, с пом кот исследуются атомные стр-ры в-в. Определяют параметры кристаллических решеток и их искажения. Определяют р-ры зерен в поликристаллических в-вах.