- •Общая физика
- •§ 1. Кинематика материальной точки и поступательного движения твердого тела
- •II закон Ньютона. Ускорение, приобретаемое материальной точкой (телом) пропорционально вызывающей его силе, совпадает с нею по направлению и обратно пропорционально массе материальной точки (тела).
- •III закон Ньютона. Силы, с которыми действуют друг на друга тела, равны по модулю и противоположены по направлению.
- •2.2. Закон сохранения импульса (количества движения)
- •2.3. Энергия, работа, мощность
- •2.4. Закон сохранения и превращения энергии
- •2.5 Тяготение
- •2.6. Механика вращательного движения
- •Момент инерции, момент силы, момент импульса.
- •И вращательном движениях
- •2.7.Колебания и волны Механические колебания, математический маятник
- •2.8. Границы применимости законов классической механики и элементы специальной теории относительности
- •§ 1. Параметры термодинамических систем (параметры состояния)
- •§ 2. Законы идеальных газов
- •§ 3. Уравнение состояния реальных газов
- •Уравнение ван-дер-ваальса или уравнение состояния реальных газов
- •§4. Основы термодинамики.
- •Кинетической теории идеальных газов
- •Наиболее вероятная (максимальная)
- •§1. Электрическое поле
- •§1.1. Силовые характеристики электрического поля
- •§1. 2. Энергетические характеристики электрического поля
- •§1.3. Диполь
- •§1.4. Проводники в электрическом поле
- •§1.5. Диэлектрики в электрическом поле
- •§1.6. Электроемкость
- •§1.7. Конденсаторы
- •§1.8. Энергия электростатического поля
- •§2.1. Электродвижущая сила (эдс) (e ) источника
- •§2.2. Закон Ома для постоянного тока
- •§2.3. Закон Джоуля-Ленца
- •§2.4. Правила Кирхгофа (1847г.)
- •§2.5. Зонная теория
- •Гл. 3 электромагнетизм
- •§3.1. Характеристики магнитного поля
- •И мп на оси кругового тока.
- •§3.2. Вещество в магнитном поле
- •§3.3. Рамка с током в магнитном поле (Применения закона Ампера)
- •§3.4. Сила Лоренца
- •§3.5. Движение заряженных частиц в электрическом поле
- •§3.6. Движение заряженных частиц в магнитном поле
- •§ 3.7. Электромагнитная индукция: Закон Фарадея − Ленца
- •§3.8. Закон Ома для полной цепи
- •§3.9. Индуктивность, самоиндукция, взаимная индукция
- •1 Гн индуктивность такого контура, магнитный поток самоиндукции которого при токе 1 а равен 1 Вб.
- •§3.10. Энергия магнитного поля
- •§4.1. Полное сопротивление цепи при переменном токе.
- •§4.2. Резонанс
- •Шкала электромагнитных волн
- •§1.1. Поглощение света (Закон бугера)
- •§1.2. Законы геометрической оптики
- •§1.3. Формула призмы
- •§1.4. Линзы
- •Характер изображения собирающей линзы
- •§1.5. Аберрации или погрешности оптических систем
- •§2. Волновая оптика
- •§2.1. Интерференция света
- •§2.2. Дифракция света
- •РешеткаУсловияУсловия§2.3. Дисперсия света и спектральный анализ
- •§ 2.4. Поляризация света
- •Объяснение законов отражения и преломления с точки зрения волновой теории
- •§1. Тепловое излучение
- •Закон Стефана - Больцмана. Полная (по всему спектру) излучательная способность абсолютного черного тела прямо пропорциональна четвертой степени его абсолютной (термодинамической) температуре т:
- •§ 2. Фотоэффект
- •§ 3. Строение вещества
- •§ 3.1. Модели атома Резерфорда
- •§ 3.2. Постулаты Бора
- •§ 3.3. Правила отбора Паули, квантовые числа и таблица Менделеева
- •Периодическая система элементов Менделеева и распределение электронов по подоболочкам
- •§ 3.4. Радиоактивность
- •Закон радиоактивного распада
- •§ 3.5. Физика атомного ядра
- •§ 3.6. Элементарные и фундаментальные частицы
- •Классификация частиц
- •§3.7. Волновые свойства микрочастиц
- •§3.8. Соотношение неопределенности Гейзенберга
- •§3.9. Основы квантовой механики.
- •Основная литература
- •Вспомогательная литература
- •Контрольные вопросы по физике Трофимова т.И., Курс физики, «Высшая школа»,2000г.
- •Применение первого начала термодинамики к термодинамическим изопроцессам
- •Приложение к теме «Оптика» основные фотометрические величины и их единицы
И мп на оси кругового тока.
Разделив элементарную индукцию магнитного поля на взаимно перпендикулярные компоненты как на рисунке: и :
Видно, что и друг друга компенсируют и
;
Так как ℓ=2πR и , .
При r0=0 совпадает с .
Магнитное поле соленоида и тороида.
Соленоидом называют катушку цилиндрической формы из проволки, витки которой намотаны в одном направлении.
Магнитное поле вне соленоида внешне похож на поле магнита, а внутри длинного соленоида (когда длина соленоида ℓ больше чем его диаметр D; ℓ>>4−5D), однородно и или ,
где I − сила тока, ℓ −длина соленоида, n − число витков.
Тороид − катушка из проволока, навитой на тор.
Магнитное поле вне тороида отсутствует, а внутри, однородно и
или ,
где I − сила тока, r −радиус тороидального кольца, n − число витков.
§3.2. Вещество в магнитном поле
Все вещества в магнитном поле намагничиваются.
При этом:
Диамагнетики (вода, фосфор, сера, углерод, многие металлы – такие как золото, серебро, ртуть) ослабляют внешнее магнитное поле.
Парамагнетики (кислород, азот, некоторые металлы – алюминий, вольфрам, платина и др.) усиливают внешнее магнитное поле. Среди них:
Ферромагнетики ( железо, никель, кобальт, некоторые сплавы и окиси этих металлов, а также сплавы марганца и хлора) дают очень большое усиление внешнего магнитного поля.
Магнитный момент атома (молекулы) вещества образуется геометрической суммой орбитальных и спиновых магнитных моментов электронов и собственного магнитного момента ядра.
У диамагнетиков эта геометрическая сумма всех магнитных моментов равняется нулю, поэтому их собственный магнитный момент атома тоже равняется нулю. Под воздействием внешнего магнитного поля у диамагнетиков появляется собственный магнитный момент, который направлен против внешнего магнитного поля и ослабевает его. Когда внешнее поле исчезает, диамагнетик размагничивается.
У парамагнетиков геометрическая сумма всех магнитных моментов не равняется нулю, но при отсутствии внешнего поля они ориентированы беспорядочно (хаотично), поэтому общее поле парамагнетиков равняется нулю. В присутствии внешнего магнитного поля происходит переориентация собственных магнитных моментов атомов парамагнетиков вдоль силовых линий внешнего магнитного поля, тем самым усиливая его. При исчезновении внешнего магнитного поля парамагнетики тоже размагничиваются.
Здесь тоже существует диамагнитный эффект, но он не заметен на фоне боле сильного парамагнетизма.
Относительная магнитная проницаемость среды μ для вакуума μ=1
У диамагнетиков μ<1
У парамагнетиков μ>1
У ферромагнетиков μ~100−20000
Большие значения μ у ферромагнетиков обусловлено их особой структурой. Они имеют сравнительно крупные (~10-2мм) самопроизвольно намагниченных до насыщения областей (домены), в которых магнитные моменты всех атомов ориентированы одинаково. Количество атомов в доменах ~109. Под воздействием внешнего магнитного поля по их силовым линиям ориентируются не отдельные атомы, а домены, которые после исчезновения внешнего поля в какой то степени сохраняют приобретенную ориентацию, т.е. остаются намагниченными.
При выше некоторой температуры (температура Кюри) ферромагнетики теряют свои ферромагнитные свойства и превращаются в обычные парамагнетики с μ≈1 (например, для железа эта температура ~10000).
У ферромагнетиков μ зависит от напряженности внешнего магнитного поля H, хотя формула B=μ0μH справедлива для них, но B~H , а μ=μ(H).
Из соотношения B=μ0μH, учитывая, что для вакуума μ = 1, то для вакуума (обозначая индукцию магнитного поля в вакууме B0) получаем
B0=μ0 H, и B=μB0..
Отсюда и определение .
Относительная магнитная проницаемость среды μ показывает, во сколько раз изменяется индукция магнитного поля, существовавшего в пустоте, если пространство, охваченное этим полем, заполняется данной средой.
Напряженность магнитного поля зависит только от макроскопических токов в проводнике и не зависит от среды. Индукция магнитного поля зависит от обоих.
Если сравнивать с характеристиками электростатического поля и , то −магнитная индукция соответствует −напряженности электрического поля, а −напряженность магнитного поля соответствует −электрической индукции.
Н о исторически так сложилось, что им даны противоположные названия.