- •«Тюменский государственный нефтегазовый университет»
- •Физика, часть 2
- •1.Электростатика
- •1.1.Электрические заряды и электрическое поле. Принцип суперпозиций полей
- •1.2.Понятие о плотности заряда
- •1.3.Применение принципа суперпозиции к расчету электростатических полей. Электростатическое поле на оси заряженного кольца
- •Подставим выражение (1.14) в формулу (1.13) и вынесем за знак интеграла постоянные величины, получим:
- •1.4.Геометрическое описание электрического поля. Поток вектора напряжённости
- •1.5. Поток вектора напряжённости электростатического поля
- •Потоком вектора через бесконечно малую площадку называется скалярное произведение
- •1.6.Теорема Остроградского-Гаусса
- •1.7. Применение теоремы Остроградского-Гаусса к расчёту электростатических полей
- •Поле бесконечной равномерно заряженной по поверхности плоскости.
- •2. Поле двух бесконечных параллельных плоскостей, заряженных разноимённо.
- •3.Поле бесконечного равномерно заряженного по поверхности цилиндра
- •4.Поле равномерно заряженной по поверхности сферы
- •1.8. Работа сил электростатического поля. Потенциал
- •Подставим выражения (1.47) и (1.48) в формулу (1.46), получим:
- •1.9. Циркуляция вектора напряженности электростатического поля
- •1. 10. Связь между напряженностью электростатического поля и потенциалом
- •1.11. Вычисление потенциала по напряженности поля
- •2.Электрическое поле в веществе
- •2.1.Электрическое поле в диэлектриках. Диполь и дипольный момент. Поляризованность
- •Внутреннее электрическое поле в диэлектрике (микрополе) достигает величины Евнутр. 1011 в/м. Внешние поля Евнеш.. 107 в/м.
- •Поляризованность диэлектрика определится выражением:
- •Безразмерная величина показывает, во сколько раз напряженность поля в диэлектрике меньше, чем в вакууме. Она называется относительной диэлектрической проницаемостью вещества.
- •2.2.Виды диэлектриков и механизм поляризации
- •2.3. Сегнетоэлектрики и их свойства
- •2.4. Пьезоэлектрический эффект
- •2.5. Вектор электрического смещения. Теорема Гаусса для электрического поля в диэлектрике
- •2.5. Проводники в электрическом поле
- •2.6. Электроемкость уединенного проводника. Конденсаторы.
- •2.6. Параллельное и последовательное соединение конденсаторов
- •2.7. Энергия электрического поля
- •3. Постоянный электрический ток
- •3.1.Характеристики электрического тока
- •3.2.Законы Ома и Джоуля-Ленца для однородного проводника
- •Разность потенциалов на концах цилиндра равна
- •Сопротивление цилиндра выражается формулой
- •3.3.Сторонние силы. Э.Д.С. Закон Ома для неоднородного участка цепи
- •Второй интеграл равен разности потенциалов на концах участка:
- •Это выражение называется законом Ома для неоднородного участка цепи.
- •3.4. Правила Кирхгофа
- •3.5. Классическая электронная теория металлов
- •Вывод закона Ома на основе электронной теории
- •Вывод закона Джоуля-Ленца на основе электронной теории
- •Вывод закона Видемана-Франца на основе электронной теории
- •3.6. Достоинства и затруднения классической электронной теории металлов Классическая электронная теория металлов (как и любая другая теория) имеет свои достоинства и недостатки.
- •3.7. Работа выхода электронов из метала. Термоэлектронная эмиссия
- •4. Магнитное поле в вакууме
- •4.1. Магнитная индукция. Закон Ампера.
- •4.2. Магнитное поле в вакууме. Закон Био-Савара - Лапласа.
- •4.3. Магнитное поле прямолинейного проводника с током
- •4.4. Магнитное поле кругового тока
- •4.5. Магнитный момент витка с током
- •4.6. Магнитное поле движущегося заряда
- •4.7. Вихревой характер магнитного поля. Циркуляция вектора магнитной индукции. Закон полного тока
- •Из рисунка следует, что
- •4.8. Применение закона полного тока. Магнитное поле соленоида и тороида
- •Подставляя (4.43) в (4.42) и производя сокращения, получим:
- •4.9. Сила Лоренца
- •4.10. Движение заряженных частиц в магнитном поле
- •Период обращения частицы по окружности равен:
- •4.11. Эффект Холла
- •4.12. Механическая работа в магнитном поле
- •4.13. Магнитный поток
- •П отоком вектора магнитной индукции сквозь бесконечно малую площадку (магнитным потоком) называется скалярное произведение
- •4.14. Контур с током в однородном магнитном поле
- •4.15. Контур с током в неоднородном магнитном поле
- •5. Магнитное поле в веществе
- •5.1. Намагничивание вещества. Вектор намагниченности
- •5.2. Закон полного тока для магнитного поля в веществе
- •5.3. Магнитные моменты электронов и атомов
- •Движущийся по орбите электрон обладает моментом импульса:
- •5.4. Влияние магнитного поля на орбитальное движение электронов. Объяснение диамагнетизма
- •5.5. Парамагнетизм
- •5.6. Классификация магнетиков
- •5.7. Ферромагнетики и их свойства
- •5.8. Доменная структура и механизм намагничивания ферромагнетиков
- •5.9. Антиферромагнетизм. Ферримагнетизм. Ферриты
- •6. Электромагнитная индукция
- •6.1. Закон электромагнитной индукции. Правило Ленца.
- •6.2. Природа электромагнитной индукции
- •6.3. Токи Фуко
- •6.4. Явление самоиндукции. Э.Д.С. Самоиндукции. Индуктивность
- •6.5. Явление взаимной индукции. Взаимная индуктивность. Трансформаторы
- •6.6. Токи при размыканиии и замыкании цепи
- •Задача об исчезновении тока при размыкании цепи
- •Задача об установлении тока при замыкании цепи
- •6.6. Энергия магнитного поля. Объёмная плотность энергии
Вывод закона Джоуля-Ленца на основе электронной теории
Постановка задачи: необходимо получить выражение для удельной тепловой мощности тока.
К концу свободного пробега каждый электрон приобретает под действием поля дополнительную кинетическую энергию
. (3.40)
При столкновении вся эта энергия передается решетке и переходит в теплоту.
Обозначим - количество соударений, которое каждый электрон испытывает в единицу времени.
. (3.41)
В единицу времени в единице объема проводника выделяется теплота
= . (3.42)
Подставим в (3.42) выражение для и , произведём сокращения и получим:
. (3.43)
Сравним полученное выражение с законом Джоуля-Ленца в дифференциальной форме:
. (3.44)
Формулы (3.43) и (3.44) совпадают, если удельное электрическое сопротивление равно .
Вывод закона Видемана-Франца на основе электронной теории
Полученный экспериментально закон Видемана-Франца состоит в следующем. Отношение коэффициента теплопроводности металла к его удельной электропроводности не зависит от природы металла и пропорционально абсолютной температуре:
. (3.45)
В электронной теории предполагается, что теплопроводность металлов осуществляется электронами проводимости (электронным газом). Коэффициент теплопроводности частиц идеального газа определяется формулой:
, (3.46)
где - плотность электронного газа, - его удельная теплоемкость. Эти величины определяются выражениями:
, (3.47)
. (3.48)
Здесь R – универсальная газовая постоянная, k – постоянная Больцмана, - концентрация электронов, - масса электрона.
Подставим выражения (3.47) и (3.48) в формулу (3.46); после сокращения получим выражение для теплопроводности металла:
. (3.49)
Электропроводность металла определяется формулой:
. (3.50)
Отношение этих величин равно:
. (3.51)
Так как средняя квадратичная скорость теплового движения равна , то
. (3.52)
3.6. Достоинства и затруднения классической электронной теории металлов Классическая электронная теория металлов (как и любая другая теория) имеет свои достоинства и недостатки.
Электронная теория объясняет существование электрического сопротивления; обосновывает законы Ома и Джоуля-Ленца, обосновывает закон Видемана-Франца.
В то же время некоторые выводы теории не соответствуют опытным фактам. Рассмотрим затруднения электронной теории более подробно.
Из формулы (3.39) следует, что сопротивление металлов возрастает с температурой по закону: ρ ~ . Этот вывод противоречит экспериментальным результатам, согласно которым ρ ~T.
Согласно представлениям электронной теории электронный газ должен обладать молярной теплоемкостью . Грамм-атомная теплоемкость кристаллической решетки . Тогда грамм-атомная теплоемкость металла должна быть равна
. (3.53)
Теплоемкость диэлектриков, в которых нет свободных электронов, должна быть равна 3R. Опыт же показывает, что теплоемкости металлов и диэлектриков существенно не отличаются.
С точки зрения классической электронной теории нельзя объяснить явление сверхпроводимости, которое заключается в следующем. При понижении температуры (до нескольких градусов Кельвина) у некоторых металлов сопротивление скачком уменьшается практически до нуля (рис.3.5).
В таблице 3.3 приведены критические температуры перехода в сверхпроводящее состояние для некоторых металлов.
Таблица 3.2.
Металл |
Тк , оК |
Hg |
4,1 |
V |
5,3 |
Pb |
7,2 |
Nb |
9,3 |
Al |
1,2 |
Sn |
3,7 |