- •«Тюменский государственный нефтегазовый университет»
- •Физика, часть 2
- •1.Электростатика
- •1.1.Электрические заряды и электрическое поле. Принцип суперпозиций полей
- •1.2.Понятие о плотности заряда
- •1.3.Применение принципа суперпозиции к расчету электростатических полей. Электростатическое поле на оси заряженного кольца
- •Подставим выражение (1.14) в формулу (1.13) и вынесем за знак интеграла постоянные величины, получим:
- •1.4.Геометрическое описание электрического поля. Поток вектора напряжённости
- •1.5. Поток вектора напряжённости электростатического поля
- •Потоком вектора через бесконечно малую площадку называется скалярное произведение
- •1.6.Теорема Остроградского-Гаусса
- •1.7. Применение теоремы Остроградского-Гаусса к расчёту электростатических полей
- •Поле бесконечной равномерно заряженной по поверхности плоскости.
- •2. Поле двух бесконечных параллельных плоскостей, заряженных разноимённо.
- •3.Поле бесконечного равномерно заряженного по поверхности цилиндра
- •4.Поле равномерно заряженной по поверхности сферы
- •1.8. Работа сил электростатического поля. Потенциал
- •Подставим выражения (1.47) и (1.48) в формулу (1.46), получим:
- •1.9. Циркуляция вектора напряженности электростатического поля
- •1. 10. Связь между напряженностью электростатического поля и потенциалом
- •1.11. Вычисление потенциала по напряженности поля
- •2.Электрическое поле в веществе
- •2.1.Электрическое поле в диэлектриках. Диполь и дипольный момент. Поляризованность
- •Внутреннее электрическое поле в диэлектрике (микрополе) достигает величины Евнутр. 1011 в/м. Внешние поля Евнеш.. 107 в/м.
- •Поляризованность диэлектрика определится выражением:
- •Безразмерная величина показывает, во сколько раз напряженность поля в диэлектрике меньше, чем в вакууме. Она называется относительной диэлектрической проницаемостью вещества.
- •2.2.Виды диэлектриков и механизм поляризации
- •2.3. Сегнетоэлектрики и их свойства
- •2.4. Пьезоэлектрический эффект
- •2.5. Вектор электрического смещения. Теорема Гаусса для электрического поля в диэлектрике
- •2.5. Проводники в электрическом поле
- •2.6. Электроемкость уединенного проводника. Конденсаторы.
- •2.6. Параллельное и последовательное соединение конденсаторов
- •2.7. Энергия электрического поля
- •3. Постоянный электрический ток
- •3.1.Характеристики электрического тока
- •3.2.Законы Ома и Джоуля-Ленца для однородного проводника
- •Разность потенциалов на концах цилиндра равна
- •Сопротивление цилиндра выражается формулой
- •3.3.Сторонние силы. Э.Д.С. Закон Ома для неоднородного участка цепи
- •Второй интеграл равен разности потенциалов на концах участка:
- •Это выражение называется законом Ома для неоднородного участка цепи.
- •3.4. Правила Кирхгофа
- •3.5. Классическая электронная теория металлов
- •Вывод закона Ома на основе электронной теории
- •Вывод закона Джоуля-Ленца на основе электронной теории
- •Вывод закона Видемана-Франца на основе электронной теории
- •3.6. Достоинства и затруднения классической электронной теории металлов Классическая электронная теория металлов (как и любая другая теория) имеет свои достоинства и недостатки.
- •3.7. Работа выхода электронов из метала. Термоэлектронная эмиссия
- •4. Магнитное поле в вакууме
- •4.1. Магнитная индукция. Закон Ампера.
- •4.2. Магнитное поле в вакууме. Закон Био-Савара - Лапласа.
- •4.3. Магнитное поле прямолинейного проводника с током
- •4.4. Магнитное поле кругового тока
- •4.5. Магнитный момент витка с током
- •4.6. Магнитное поле движущегося заряда
- •4.7. Вихревой характер магнитного поля. Циркуляция вектора магнитной индукции. Закон полного тока
- •Из рисунка следует, что
- •4.8. Применение закона полного тока. Магнитное поле соленоида и тороида
- •Подставляя (4.43) в (4.42) и производя сокращения, получим:
- •4.9. Сила Лоренца
- •4.10. Движение заряженных частиц в магнитном поле
- •Период обращения частицы по окружности равен:
- •4.11. Эффект Холла
- •4.12. Механическая работа в магнитном поле
- •4.13. Магнитный поток
- •П отоком вектора магнитной индукции сквозь бесконечно малую площадку (магнитным потоком) называется скалярное произведение
- •4.14. Контур с током в однородном магнитном поле
- •4.15. Контур с током в неоднородном магнитном поле
- •5. Магнитное поле в веществе
- •5.1. Намагничивание вещества. Вектор намагниченности
- •5.2. Закон полного тока для магнитного поля в веществе
- •5.3. Магнитные моменты электронов и атомов
- •Движущийся по орбите электрон обладает моментом импульса:
- •5.4. Влияние магнитного поля на орбитальное движение электронов. Объяснение диамагнетизма
- •5.5. Парамагнетизм
- •5.6. Классификация магнетиков
- •5.7. Ферромагнетики и их свойства
- •5.8. Доменная структура и механизм намагничивания ферромагнетиков
- •5.9. Антиферромагнетизм. Ферримагнетизм. Ферриты
- •6. Электромагнитная индукция
- •6.1. Закон электромагнитной индукции. Правило Ленца.
- •6.2. Природа электромагнитной индукции
- •6.3. Токи Фуко
- •6.4. Явление самоиндукции. Э.Д.С. Самоиндукции. Индуктивность
- •6.5. Явление взаимной индукции. Взаимная индуктивность. Трансформаторы
- •6.6. Токи при размыканиии и замыкании цепи
- •Задача об исчезновении тока при размыкании цепи
- •Задача об установлении тока при замыкании цепи
- •6.6. Энергия магнитного поля. Объёмная плотность энергии
4. Магнитное поле в вакууме
4.1. Магнитная индукция. Закон Ампера.
В 1920 г. Ампером было установлено, что электрические токи взаимодействуют между собой. Пусть имеются два тонких длинных параллельных проводника с током (рис.4.1). Проводники притягиваются, если токи текут в одном направлении и отталкиваются, если токи текут в противоположных направлениях. Сила их взаимодействия, приходящаяся на единицу длины проводника, пропорциональна произведению сил токов, текущих в проводниках и обратно пропорциональна расстоянию между ними:
.
Это взаимодействие было названо магнитным.
Причина возникновения сил магнитного взаимодействия заключается в появлении вокруг проводников с током магнитного поля.
В частности, в рассмотренном случае ток, текущий в первом проводнике, создает магнитное поле, которое действует на 2-й проводник с током (и наоборот).
Отметим следующие физические свойства магнитного поля:
оно создается токами и движущимися зарядами;
действует на токи и движущиеся заряды.
Примечание. Мы знаем, что электрический заряд, является источником электрического поля. Если заряд движется, то он создает еще и магнитное поле. Забегая вперед, отметим, что есть основание считать эти поля появлением единого электромагнитного поля.
Способность магнитного поля оказывать силовое воздействие на токи и движущиеся заряды можно описать количественно с помощью. вектора магнитной индукции .
Рассмотрим элемент тока . Здесь - элемент длина проводника - вектор, направленный в сторону протекания тока.
Сила, действующая на элемент тока в магнитном поле, равна:
. (4.1)
Соотношение (4.1) называют законом Ампера.
В соответствии с правилами для векторного произведения, вектор перпендикулярен плоскости, в которой лежат вектора и , и его направление связано с направлением и правилом правого винта: при кратчайшем повороте винта от к его поступательное движение указывает направление вектора (рис.4.2).
Модуль вектора силы равен
. (4.2)
Если , то , тогда
. (4.3)
В этом случае
. (4.4)
Закон Ампера позволяет определить физический смысл магнитной индукции, исходя из формулы (4.4), следующим образом.
Вектор магнитной индукции (в данной точке поля) численно равен силе Ампера, действующей на единичный элемент тока, помещенный в эту точку поля перпендикулярно к направлению поля.
Магнитная индукция является силовой характеристикой магнитного поля. Единицей измерения магнитной индукции в системе СИ является «Тесла» (сокращенно Тл).
Из формулы (1.4) следует связь между единицами измерения
.
Примечание. Для описания магнитных полей наряду с магнитной индукцией используют также другую векторную величину: напряженность магнитного поля . Её особенность: напряженность магнитного поля - величина, не зависящая от свойств среды.
Между магнитной индукцией и напряженностью магнитного поля существует следующая связь:
. (4.5)
Здесь - магнитная постоянная. Она равна Гн/м.
Безразмерная величина называется относительной магнитной проницаемостью вещества. Для вакуума =1. Единицей измерения напряженности магнитного поля в системе СИ является А/м.
Для магнитных полей (так же как и для электрических) справедлив принцип суперпозиции:
. (4.6)
Магнитная индукция поля, создаваемого несколькими токами равна векторной сумме магнитных индукций полей, создаваемых каждым током в отдельности.