- •Основы составления баланса
- •1. Назначение материальных и энергетических балансов
- •2. Законы сохранения в закрытой системе
- •2.1. Законы сохранения массы в закрытой системе
- •2.2. Закон сохранения энергии в закрытой системе
- •3. Законы сохранения в поточной системе
- •3.1. Понятие поточной системы и виды потоков
- •3.3. Уравнение неразрывности потока
- •3.5. Выражение энергетического баланса в поточной системе
- •Свойства периодических процессов
- •Основные свойства
- •Достоинства непрерывных процессов
- •Причины существования периодических процессов
- •3. Стационарные системы
- •4. Нестационарные системы (процессы)
- •5. Открытые системы
- •Совместимые понятия
- •Несовместимые понятия
- •Классификация систем по фазовому состоянию реагента
- •2. Способы повышения скорости гомогенных процессов.
- •3. Гетерогенные системы
- •6. Методы увеличения скорости гетерогенных процессов
- •Химический катализ.
2.2. Закон сохранения энергии в закрытой системе
Общее выражение такого закона вытекает из первого начала термодинамики:
Внутренняя энергия изолированной от внешней среды системы постоянна.
Из общей работы нужно вычесть работу по изменению объема системы.
Остаток принять равным полезной работе.
Можно заменить одной функцией состояние системы – Н – энтальпия системы dH = dU + pdV
Поскольку рассматриваем закрытую изолированную систему, внутренняя энергия будет постоянной, dU=0, при постоянном давлении в изолированной системе, объем системы постоянный, dV=0.
dH=0, следовательно Н= const
Важнейшей формой энергии в химической технологии является теплота.
Если в системе основная часть энергии потребляется в тепловой форме, то вместо закона сохранения энергии с небольшой погрешностью к этой системе можно применить закон сохранения теплоты.
Тепловой баланс – простейшая форма энергетического баланса.
Если система состоит из К компонентов и удельной энтальпии каждого компонента hi
- закон сохранения энергии (теплоты) в закрытой системе.
3. Законы сохранения в поточной системе
3.1. Понятие поточной системы и виды потоков
Все системы, в которых осуществляются химико-технологические процессы, являются поточными.
Потоком называется пространственное изменение некоторой величины во времени.
, - количество в единицу/ время
В случае поточных систем законы сохранения представляются виде уравнения неразрывности потока.
Основные виды потоков
поток массы
поток компонента
поток импульса
поток теплоты (энергии)
Поток массы – масса, протекающая в единицу времени.
; [I] = кг/ч ; г/с ….
При определении потока массы нет необходимости учитывать химический
состав этого потока.
Поток компонента – частный случай потока массы – масса i-го компонента в единицу времени.
; [моль/с ; кмоль/ч]
Внутри системы сумма потоков компонента равна потоку массы.
Поток энтальпии (теплоты) – энергетическая характеристика системы – количество энтальпии, отнесенное к единице массы и к стандартному состоянию, протекающее в единице времени.
; [Дж/кг*с]
Поток импульса (количество движения) – данный поток характеризуется значением импульса, переходящего в единицу времени.
[ кг*м/с2]
- линейная скорость (средняя) движение потока.
Любая поточная система, в которой протекают химико-технологические процессы, может быть описана с помощью четырех видов потоков и четырех любых характеристик потоков:
конвективный
основной
переходящий
источник (сток)
3.3. Уравнение неразрывности потока
z
Рассмотрим поток массы, проходящий через элемент объема. Выразим количество массы, проходящее за время dτ, через элемент объема dV, который равен dV = dx*dy*dz.
(1)- количество массы, поступающее в элемент объема через граньdy*dz параллельно оси х за время dτ
Количество массы, выходящее из этого куба за dτ через грань dy*dz
(2)
Можем выразить накопление массы, происходящее в этом объеме за время dτ вдоль оси х. Из выражения (2) вычитаем (1)
(3)
Так как пространство трех мерное, накопление массы будет происходить аналогично вдоль оси у и вдоль оси z.
(4)
(5)
Сумма накоплений в этих трех пространствах будет равна убыли вещества, происходящей в этом элементе объема.
(6)
Сумма накоплений по трем осям равна убыли вещества. После сокращения на общий множитель dx*dy*dz*dτ получим :
(7)
Уравнение (7) показывает, что сумма накоплений массы в объеме dV за время dτ равна убыли массы, происходящей в этом же элементе объема за время dτ.
Можно упростить выражение (7) записав его в векторно-аналитической форме, тогда оно не будет зависеть от выбора системы координат. Сумму в левой части запишем через дивергенцию.
(8)
Выражение (8) называется – уравнение неразрывности для потока массы.
Если плотность потока массы заменить обобщенной плотностью j, получим уравнение неразрывности для любого вида потока:
(9) - уравнение неразрывности потока в общем виде илиуравнение ДАМКЕЛЕРА
Если вместо обобщенной плотности потока j подставим ее конкретные выражения, то получим общее уравнение процесса, включающее 5 членов.
Конв.+диф.+переход.+источник = местные изменения в системе.
Запишем уравнение Дамкелера в общем случае, подставив конкретные значения.
(10)
Если вместо обобщенной плотности потока Г подставим конкретные значения, получим четыре уравнения для четырех потоков.
- поток массы:
(11)
- поток компонента:
(12)
- поток теплоты:
(13)
- поток импульса:
(14)