1.Способы задания положения тела в пространстве.Осн. понятия и законы движ. поступ. движ. точки.

Способы задания движения точки: 1) естественный, 2) координатный, 3) векторный

1.Естественный сп. указывается траектория точки, закон ее движения по этой траектории, начало и направление отсчета дуговой координаты: s=f(t) – закон движения точки. При прямолинейном движении: х=f(t

2.Координатный сп. положение точки в пространстве определяется тремя координатами, изменения которых определяют закон движения точки: x=f1(t), y=f2(t), z=f3(t).

3.Векторный сп. положение точки определяется ее радиус-вектором , проведенным из какого-либо центра.

Основные понятия:Траектория точки – непрерывная кривая, которую описывает точка при своем движении.Кинематика – раздел механики, в котором изучаются движение материальных тел с геометрической точки зрения, без учета массы и действующих на них сил.Скорость точки. Вектор ск-сти: – первая производная от радиус-вектора по времени.

Поступат.движ.-такое движение твердого тела, при котором любая прямая, проведенная в этом теле, перемещается, оставаясь параллельное самой себе. При поступат. движ. все точки тела описывают одинаковые траектории и имеют в каждый момент времени одинаковые по модулю и направлению скорости и ускорения.

х = x0 + Vx0·t + ax·t2/2

Vx = Vx0 + ax·t

2.Основные понятие характеризующие движение мат. точки

Кинематика – раздел механики, изучающий способы описания движений и связь между величинами, характеризующие эти движения.

Материальная точка - тело, размерами которого в данной задачи можно пренебречь.

Механическое движение тела - изменение положения этого тела в пространстве относительно других тел с течением времени. Механическое движение относительно. Движение одного и того же тела относительно разных тел оказывается различным.

Описать движение тела – это значит указать способ определения его положения в пространстве в любой момент времени. В кинематике существует три способа описания движения материальной точки в пространстве.

Движение тела считается определённым, если известны его траектория, начало отсчета, положительное направление дуговой координаты и зависимость времени от этой координаты.

Перемещение тела – вектор, соединяющий начальное и конечное положение тела.

Средняя скорость – отношение перемещения тела к времени.

Средняя путевая скорость – отношение пути к времени, за которое был пройден этот путь.

Мгновенная скорость – величина, к которой стремится отношение при стремление ∆t к нулю. Вектор мгновенной скорости направлен по касательной к траектории в данной точке в сторону движения тела.

3.Законы Ньютона.их современная трактовка

Первый закон Ньютона: существуют системы отсчета, в которых любое изолированное не подвергающееся действию внешних сил тело сохраняет свое состояние покоя или равномерного прямолинейного движения. Такие системы отсчета называются инерциальными.

Первый закон Ньютона часто называют законом инерции, поскольку движение, не поддерживаемое никаким воздействием, — это движение по инерции.

ma = F.

Второй закон Ньютона показывает, что причиной изменения скорости тела является действие на него окружающих тел.

Третий закон Ньютона: при взаимодействии двух тел силы, с которыми они действуют друг на друга, равны по модулю и противоположны, по направлению, т. е.

F12 = - F21

4.Понятие механической работы.кинет и потенциаьная энергия

Механическая работа совершается, когда на тело действует сила и тело под действием этой силы перемещается.

Механическая работа — это физическая величина, являющаяся скалярной количественной мерой действия силы или сил на тело или систему, зависящая от численной величины, направления силы (сил) и от перемещения точки (точек) тела или системы.

Физическая величина, равная половине произведения массы тела на квадрат его скорости, называется кинетической энергией тела.

Кинетическая энергия обозначается буквой Ek.

A = Ek2 – Ek1.

Физический смысл кинетической энергии:

кинетическая энергия тела, движущегося со скоростью υ, показывает, какую работу должна совершить сила, действующая на покоящееся тело, чтобы сообщить ему эту скорость.

Потенциальная энергия – это энергия взаимодействия тел.

Физическую величину, равную произведению массы тела на модуль ускорения свободного падения и на высоту, на которую поднято тело над поверхностью Земли, называют потенциальной энергией взаимодействия тела и Земли.

Ep = m∙g∙h.

Физический смысл потенциальной энергии взаимодействия тела с Землей:

потенциальная энергия тела, на которое действует сила тяжести, равна работе, совершаемой силой тяжести при перемещении тела на нулевой уровень.

Физическая величина, равная половине произведения жесткости тела на квадрат его деформации, называется потенциальной энергией упруго деформированного тела:

А = –(Ер2 – Ер1).

физический смысл потенциальной энергии деформированного тела

потенциальная энергия упруго деформированного тела равна работе, которую совершает сила упругости при переходе тела в состояние, в котором деформация равна нулю.

5.Закон сохранения энергии и импульса.

Сумма кинетической и потенциальной энергии тел, составляющих замкнутую систему и взаимодействующих между собой посредством сил тяготения и сил упругости, остается неизменной.

Это утверждение выражает закон сохранения энергии в механических процессах. Он является следствием законов Ньютона. Сумму E = Ek + Ep называют полной механической энергией. Закон сохранения механической энергии выполняется только тогда, когда тела в замкнутой системе взаимодействуют между собой консервативными силами, то есть силами, для которых можно ввести понятие потенциальной энергии.

Физическая величина, равная произведению силы на время t ее действия, называется импульсом силы.

Импульс тела. Выражение (16.2) показывает, что имеется физическая величина, одинаково изменяющаяся у всех тел под действием одинаковых сил, если время действия силы одинаково. Эта физическая величина, равная произведению массы тела на скорость его движения, называется импульсом тела или количеством движения.

Закон сохранения импульса. Выясним, как изменяются импульсы двух тел при их взаимодействии.

Обозначим скорости тел массами m1 и m2 до взаимодействия через и , а после взаимодействия — через и .

По третьему закону Ньютона силы, действующие на тела при их взаимодействии, равны по модулю и противоположны по направлению; поэтому их можно обозначить и .

Для изменений импульсов тел при их взаимодействии на основании равенства (16.2) можно записать

где t — время взаимодействия тел. Из этих выражений получаем

Таким образом, векторная сумма импульсов двух тел до взаимодействия равна векторной сумме их импульсов после взаимодействия.

6.Понятие силы тяжести, веса, невесомости.

Силу, с которой тело притягивается к Земле под действием поля тяготения Земли, называют силой тяжести. По закону всемирного тяготения на поверхности Земли (или вблизи этой поверхности) на тело массой m действует сила тяжести.

Fт=mg

Сила тяжести действует на все тела, находящиеся в поле тяготения Земли, однако не все тела падают на Землю. Это объясняется тем, что движению многих тел препятствуют другие тела, например опоры, нити подвеса и т. п. Тела, ограничивающие движение других тел, называют связями. Под действием силы тяжести связи деформируются и сила реакции деформированной связи по третьему закону Ньютона уравновешивает силу тяжести.

Силу, в которой вследствие притяжения к Земле тело действует на свою опору или подвес, называют весом тела. В отличие от силы тяжести, являющейся гравитационной силой, приложенной к телу, вес - это упругая сила, приложенная к опоре или подвесу (т. е. к связи).

Наблюдения показывают, что вес тела Р, определяемый на пружинных весах, равен действующей на тело силе тяжести Fт только в том случае, если весы с телом относительно Земли покоятся или движутся равномерно и прямолинейно; В этом случае

Р=Fт=mg.

Если же тело движется ускоренно, то его вес зависит от значения этого ускорения и от его направления относительно направления ускорения свободного падения.

P=m(g-a) (2.33)

Если же ускорение тела направлено вверх (т. е. противоположно направлению ускорения свободного падения), то

Р = m[g - (- а)] = m(g+а).Увеличение веса тела, вызванное его ускоренным движением, называют перегрузкой.

При свободном падении a=g. Из (2.33) следует, что в таком случае Р=0, т. е. вес отсутствует. Следовательно, если тела движутся только под действием силы тяжести (т. е. свободно падают), они находятся в состоянии невесомости. Характерным признаком этого состояния является отсутствие у свободно падающих тел деформаций и внутренних напряжений, которые вызываются у покоящихся тел силой тяжести. Причина невесомости тел заключается в том, что сила тяжести сообщает свободно падающему телу и его опоре (или подвесу) одинаковые ускорения.

8.Вращательное движение твердого тела

Вращательным движением твердого тела вокруг неподвижной оси называется такое его движение, при котором все точки тела описывают окружности, центры которых находятся на одной прямой, называемой осью вращения, при этом плоскости, которым принадлежат эти окружности, перпендикулярны оси вращения.

Угловой скоростью тела при равномерном вращении называется величина, равная отношению угла поворота тела к промежутку времени , за который этот поворот произошел.

гловую скорость можно выразить через частоту вращения, т. е. число полных оборотов за 1с. Если тело совершает (греческая буква «ню») оборотов за 1с, то время одного оборота равно секунд. Это время называют периодом вращения и обозначают буквой T.

Связь между линейной и угловой скоростями. Скорость точки, движущейся по окружности, часто называют линейной скоростью, чтобы подчеркнуть ее отличие от угловой скорости.

10.Момент импульса.З.сохр. момента импульса

Моме́нти́мпульса характеризует количество вращательного движения. Величина, зависящая от того, сколько массы вращается, как она распределена относительно оси вращения и с какой скоростью происходит вращение.

Момент импульса частицы относительно некоторого начала отсчёта определяется векторным произведением её радиус-вектора и импульса:

Закон сохранения момента импульса: момент импульса замкнутой системы тел относительно любой неподвижной точки не изменяется с течением времени.

11.Основные законы гидродинамики.Уравнение неразрывности струи

Гидродинамика - раздел гидравлики, в котором изучаются законы движения жидкости и ее взаимодействие с неподвижными и подвижными поверхностями.

Законы стационарного течения.«Идеальной жидкостью» называется несжимаемая и лишенная сил трения жидкость.

Поток называется стационарным, если через любое поперечное сечение трубы в единицу времени проходят равные объемы жидкости.

S1v1 = S2v2.Закон Торичелли о вытекании жидкости из малых отверстий.

Скорость истечения v = √(2gh)

Эта скорость равна скорости при свободном падении с высоты h

На скорость истечения влияет величина внутреннего трения жидкости. Вязкость жидкости служит мерой внутреннего трения.

течение имеет два типа – равномерное и вихревое, бурное. Мы видим, что приросте скорости воды она сначала течет спокойно и ровно, потом начинает“бурлить”. В науке эти два вида течения называют ламинарным (от лат.laminia –слой) и турбулентным (от лат.turbulentus– вихревой, как и турбо-).

Первое течение так называется потому, что жидкость течетподобно слоям, скользящим друг относительно друга без перемешивания.

При увеличении скорости слои жидкости начинают беспорядочноперемешиваться и завихряться. Это означает вихревое – турбулентное течение,нестационарное.

Ламинарное течение описать проще.

Главной характеристикой его является скорость, связанная собъемом воды, потоком. Если сечение потока или трубы меняется, то входящийобъем должен выйти, поскольку сжатие и разрыв его невозможны. Это значит, чточерез все сечения проходят одинаковыеобъемы жидкости, V1=V2=…=Vn=Snln=Snvnt.ИзV1=S1v1t=S2v2tследует v1/v2=S2/S1, то естьскорость течения жидкости обратно пропорциональна площади поперечного сечения потока.

Уравнение неразрывности струи.

Это уравнение называется уравнением Бернулли.

12.Течние вязких жидкостей.ЧислоРейнольдса.

течение имеет два типа – равномерное и вихревое, бурное. Мы видим, что приросте скорости воды она сначала течет спокойно и ровно, потом начинает“бурлить”. В науке эти два вида течения называют ламинарным (от лат.laminia –слой) и турбулентным (от лат.turbulentus– вихревой, как и турбо-).

Первое течение так называется потому, что жидкость течетподобно слоям, скользящим друг относительно друга без перемешивания.

При увеличении скорости слои жидкости начинают беспорядочноперемешиваться и завихряться. Это означает вихревое – турбулентное течение,нестационарное.

Ламинарное течение описать проще.

Главной характеристикой его является скорость, связанная собъемом воды, потоком. Если сечение потока или трубы меняется, то входящийобъем должен выйти, поскольку сжатие и разрыв его невозможны. Это значит, чточерез все сечения проходят одинаковыеобъемы жидкости, V1=V2=…=Vn=Snln=Snvnt.ИзV1=S1v1t=S2v2tследует v1/v2=S2/S1, то естьскорость течения жидкости обратно пропорциональна площади поперечного сечения потока.

Число Рейнольдса.нефиксированная величина, характеризующая режимы ПОТОКА ЖИДКОСТИ. Для тела с плотностью r и линейными размерами l, передвигающегося со скоростью потока v, с коэффициентом вязкости n, число РейнольдсаRe = rvl/n. Низкие значения числа Рейнольдса указывают на ламинарное движение потока жидкости, т. е. движения слоями, которое хорошо описывается математически; при более высоких значениях поток становится турбулентным и сложным.

13.Молекулярная физика.Статический и термодинамический подход в изучении макросистемы.

Исторически сложились два подхода к описанию макроскопических свойств физических систем — термодинамический и статистический.

Термодинамический подход (термодинамика) не опирается на представлении об атомно-молекулярной структуре вещества. Это теория, основанная на небольшом числе экспериментально установленных законов, таких, например, как закон сохранения энергии. Таким образом, параметры состояния термодинамической системы и связи между ними устанавливаются на основе физического эксперимента. Вследствие этого термодинамический подход отличается общностью и простотой, дает возможность решать многие задачи без привлечения сведений о свойствах атомов и молекул.

Статистический подход (статистическая физика) основан на представлении об атомно-молекулярном строении вещества. Задачей статистической физики является установление связей между микропараметрами системы (координатами частиц, их скоростями, массами, зарядами и др.) и экспериментально измеряемыми макропараметрами (объемом, давлением, температурой и др.).

Поскольку термодинамика и статистическая физика использовали различные методы исследования макросистем, то достаточно долгое время они развивались независимо друг от друга. Однако после того как обе теории были подтверждены экспериментально, отпала необходимость их разграничения, и в настоящее время термодинамика и статистическая физика представляют единый раздел физики.

14.Уравнение Менделеева-Клайперона.Основные газовые законы.

уравнение состояния идеального газа (его также называют уравнением Клапейрона-Менделеева):

PV = nRT

где n – число молей газа;

P – давление газа (например, в атм;

V – объем газа (в литрах);

T – температура газа (в кельвинах);

R – газовая постоянная (0,0821 л·атм/моль·K).

Газовые законы:

Закон Гей – Люссака. V1 : V2 = T1 : T2(давление посоянно)(изобата)

Закон Бойля - Мариотта.V1 :V2 = p2 : p1(температура постоянна)(изотерма)

Закон Шарля. (Изохора)

15.Распределение молекул по скорости. Распределение Максвелла.

Молекулы газа при своем движении постоянно сталкиваются. Скорость каждой молекулы при столкновении изменяется. Она может возрастать и убывать. Однако среднеквадратичная скорость остается неизменной. Это объясняется тем, что в газе, находящемся при определенной температуре, устанавливается некоторое стационарное, не меняющееся со временем распределение молекул по скоростям, которое подчиняется определенному статистическому закону. Скорость отдельной молекулы с течением времени может меняться, однако доля молекул со скоростями в некотором интервале скоростей остается неизменной.Какая доля молекул имеет скорости от v1 до v1 + Δv

Необходимые измерения показали, что доля молекул , отнесенная к интервалу скорости Δv, т.е. , имеет вид, показанный на рис.

Аналитически она выражается формулой

16.Внутреняя энергия газа.

Внутренняя энергия — это кинетическая энергия хаотического (теплового) движения частиц системы (молекул, атомов, ядер, электронов) и потенциальная энергия взаимодействия этих частиц.

Внутренняя энергия идеального газа есть сумма кинетических энергий его частиц (энергией взаимодействия частиц пренебрегаем).

Внутренняя энергия газа, содержащего частиц, количеством молей и массой :

Число степеней свободы — это число независимых переменных, полностью определяющих положение молекулы как системы атомов в пространстве.

17.Термодинамический подход к изучению макросистем.

В общем смысле термодинамика изучает поведение и свойства макроскопических тел, называемых в термодинамике системами.Главным предметом рассмотрения в термодинамике являются состояния, при которых в системе отсутствуют потоки энергии и массы, и поэтому никакие параметры системы не меняются со временем. Про тело, или систему, находящееся в таком состоянии покоя, говорят, что оно находится в состоянии термодинамического равновесия, или просто равновесия.

Термодинамическое равновесие - предельное состояние, к которому стремится термодинамическая система, изолированная от внешних воздействий, т.е. в каждой точке системы устанавливается термическое, механическое и химическое равновесие (происходит выравнивание температуры и давления и все возможные химические реакции протекают до конца). На практике условие изолированности означает, что процессы установления равновесия протекают гораздо быстрее, чем происходят изменения на границах системы (т.е. изменения внешних по отношению к системе условий) и обмен системы с окружением веществом и энергией.

Ответы термодинамики будут наиболее правдоподобными при высоких температурах - примерно выше 500оС - когда скорости физических и химических процессов достаточно высоки, и системы могут сравнительно быстро приходить в состояние физико-химического равновесия.

Закон сохранения энергии - фундаментальнейший закон природы - является и первым законом термодинамики как индуктивной науки, одного из разделов теоретической физики

18.Работа газов в различных изопроцессах.

Закон Гей – Люссака. V1 : V2 = T1 : T2(давление посоянно)(изобата)

Закон Бойля - Мариотта.V1 :V2 = p2 : p1(температура постоянна)(изотерма)

Закон Шарля. (Изохора)

Работа газа

При расширении работа, совершаемая газом, положительна, при сжатии – отрицательна.

В изохорном процессе (V = const) газ работы не совершает, A = 0.

В изобарном процессе (p = const) работа, совершаемая газом, выражается соотношением:

A = p (V2 – V1) = pΔV.

В изотермическом процессе температура газа не изменяется, следовательно, не изменяется и внутренняя энергия газа, ΔU = 0.

Первый закон термодинамики для изотермического процесса выражается соотношением Q = A.

Наряду с изохорным, изобарным и изотермическим процессами в термодинамике часто рассматриваются процессы, протекающие в отсутствие теплообмена с окружающими телами. Сосуды с теплонепроницаемыми стенками называются адиабатическими оболочками, а процессы расширения или сжатия газа в таких сосудах называются адиабатическими.

Работа газа в адиабатическом процессе выражается через температуры T1 и T2 начального и конечного состояний:

A = CV (T2 – T1).

19.Адиабатический процесс.Уравнение адиабаты

Адиабатический процесс - это такое изменение состояний газа, при котором он не отдает и не поглощает извне теплоты. Следовательно, адиабатический процесс характеризуется отсутствием теплообмена газа с окружающей средой. Адиабатическими можно считать быстро протекающие процессы.

k - показатель адиабаты

С - теплоемкости при постоянном давлении и температуре

20.Идеальная тепловая машина.Цикл Карно

Теплова́ямаши́на — устройство, преобразующее тепловую энергию в механическую работу (тепловой двигатель) или механическую работу в тепло (холодильник). Преобразование осуществляется за счёт изменения внутренней энергии рабочего тела — на практике обычно пара или газа.

Идеальная тепловая машина — машина, в которой произведённая работа и разница между количеством подведённого и отведённого тепла равны. Работа идеальной тепловой машины описывается циклом Карно.

КПД цикла Карно:

η = (A1 − A2)/A1

Цикл Карно́ — идеальный термодинамический цикл. Тепловая машина Карно, работающая по этому циклу, обладает максимальным КПД из всех машин, у которых максимальная и минимальная температуры осуществляемого цикла совпадают соответственно с максимальной и минимальной температурами цикла Карно. Состоит из 2 адиабатических и 2 изотермических процессов.

T2-температура нагревателя

Т1-температура холодильника

21.Первое начало термодинамики

Первое начало термодинамики. Количество теплоты, полученное системой, идет на изменение ее внутренней энергии и на совершение работы над внешними телами:

Q = ΔU + A.

В изохорном процессе газ работы не совершает, и ΔU = Q. В изобарном процессе A = pΔV = p (V2 – V1). В изотермическом процессе ΔU = 0, и A = Q; вся теплота, переданная телу, идет на работу над внешними телами. Графически работа равна площади под кривой процесса на плоскости p, V.

Первое начало термодинамики для изохорного процесса.

Первое начало термодинамики для изобарного процесса.

Первое начало термодинамики для изотермического процесса.

Первое начало термодинамики для адиабатного процесса.

Адиабатным называется квазистатический процесс, при котором системе не передается тепло из окружающей среды: Q = 0. В адиабатном процессе вся работа совершается за счет внутренней энергии газа.

22.Второе начало термодинамики.Энтропия.

Энтропия — это показатель неупорядоченности системы. Чем выше энтропия — тем хаотичнее движение материальных частиц, составляющих систему.

Определения начала:

1.что энтропия не может уменьшаться в замкнутых системах — то есть, в системах, не получающих внешней энергетической подпитки.

2.невозможны такие процессы, единственным конечным результатом которых был бы переход тепла от тела, менее нагретого, к телу, более нагретому.

3.невозможны такие процессы, единственным конечным результатом которых явилось бы отнятие от некоторого тела определенного количества тепла и превращения этого тепла полностью в работу.

23.Третье начало термодинамики.Теорема Нернста.

Согласно Нернсту, изменение энтропии DS стремится к нулю при любых обратимых изотермических процессах, совершаемых между двумя равновесными состояниями при температурах, приближающихся к абсолютному нулю (ΔS -> 0 при Т -> 0).

Нернст сформулировал теорему для изолированных систем, а затем М. Планк распространил ее на случай любых систем, находящихся в термодинамическом равновесии. Как первое и второе начала термодинамики, теорема Нернста может рассматриваться как результат обобщения опытных фактов, поэтому ее часто называют третьим началом термодинамики. Иногда его формулируют следующим образом: энтропия любой равновесной системы при абсолютном нуле температуры может быть равна нулю.

Третье начало термодинамики можно сформулировать следующим способом: при абсолютном нуле температуры любые изменения термодинамической системы происходят без изменения энтропии.

Принцип Нернста был развит М. Планком, предположившим, что при абсолютном нуле температуры энергия системы минимальна. Тогда можно считать, что при абсолютном нуле система имеет одно квантовое состояние.

Если дельта s=o. а s-const, то s=0.

24.Реальные газы. Уравнение Ван-дер-Ваальса. Критическое состояние.

Реальный газ — газ, который не описывается уравнением состояния идеального газа Клапейрона — Менделеева.

Зависимости между его параметрами показывают, что молекулы в реальном газе взаимодействуют между собой и занимают определенный объём. Состояние реального газа часто на практике описывается обобщённым уравнением Менделеева — Клапейрона:

где p — давление; V - объем T — температура; Zr = Zr (p,T) — коэффициент сжимаемости газа; m - масса; М — молярная масса; R — газовая постоянная.

Уравнение Ван–дер–Ваальса – одно из первых уравнений состояния реального газа. Данное уравнение учитывает конечные размеры всех молекул, что становится существенным при больших давлениях, а также притяжение молекул в результате межмолекулярного взаимодействия.

(p+a/Vm 2)(Vm - b) = RT,

где: R — газовая постоянная,

a и b — экспериментальные константы, учитывающие отклонение свойств реального газа от свойств идеального газа.

Критическое состояние вещества ( одновременно жидкое и газообразное;

Критическим состоянием вещества называют такое, при котором исчезает различие ( граница) между его жидкой и паровой фазами. Это состояние наступает при определенном сочетании температуры Ткр и давления Ркр, называемых соответственно критическими.

25.Электрическое поле в вакуме.ЗаконКулона.Напряженностьэлекторст. Поля.Принцип суперпозиций

Закон Кулона - это закон взаимодействия двух неподвижных точечных зарядов. Закон Кулона формулируется следующим образом: Сила электрического взаимодействия между двумя точечными зарядами в вакууме пропорциональна этим зарядам и обратно пропорциональна квадрату расстояния между ними.

При взаимодействии одноименные заряды отталкиваются, разноименные притягиваются. Силы Кулона направлены по прямой, соединяющей заряды.

Закон Кулона для взаимодействия точечных зарядов Q1 и Q2, находящихся на расстоянии r друг от друга, записывается формулой:

Сила отталкивания F, действующая на заряд Q2 со стороны одноименного заряда Q1, совпадает по направлению с радиусом-вектором r, проведенным из Q1 к этому заряду.

Напряженность электростатического поля - это силовая характеристикаэлектростатического поля, численно равная силе, действующей на единичный положительный заряд.

Напряженность электростатического поля - векторная величина.

Напряженность электрического поля:

E = F/Qпробный

Единица напряженности - вольт на метр (В/м)

Электростатическое поле представляется графически силовыми линиямиили линиями напряженности .

Если поле образовано не одним зарядом, а несколькими, то силы, действующие на пробный заряд, складываются по правилу сложения векторов. Поэтому и напряженность системы зарядов в данной точке, поля равна векторной сумме напряженностей полей от каждого заряда в отдельности.

(13.3)

Согласно принципу суперпозиции электрических полей можно найти напряженность в любой точке А поля двух точечных зарядов и(рис. 13.1). Сложение векторовипроизводится по правилу параллелограмма. Направление результирующего векторанаходится построением, а его абсолютная величина может быть подсчитана по формуле