- •Введение
- •Теоретическое введение
- •Лабораторная установка и метод измерений
- •Контрольные вопросы
- •Теоретическое введение
- •Контрольные вопросы
- •Теоретическое введение
- •Контрольные вопросы
- •Теоретическое введение
- •Описание установки и метода измерений
- •Порядок выполнения работы:
- •Контрольные вопросы
- •Теоретическое введение
- •Описание установки и метода измерений
- •Контрольные вопросы
- •Теоретическое ведение
- •Контрольные вопросы
- •Литература
- •Содержание
Контрольные вопросы
1 Какова цель работы?
2 Физический смысл величин, используемых в процессе работы.
3 Какие физические законы и явления используются при выполнении работы?
4 Какой метод применяется для решения постановленной задачи?
5 Вывод расчетной формулы.
6 Как оценивается погрешность измерений и вычислений?
Лабораторная работа № 23 Измерение вязкости воздуха
Цель работы: изучение измерения вязкости воздуха с использованием молекулярно - кинетической теории газа.
Теоретическое введение
Явления переноса (теплопроводность – перенос энергии, диффузия – перенос массы, внутреннее трение или вязкость – перенос импульса упорядоченного движения микрочастиц) наблюдаются в термодинамических неравновесных системах, т.е. в случаях, когда градиенты скорости, температуры или плотности отличны от нуля.
Градиент – вектор, показывающий направление наибольшего изменения физической величины, и численно равный изменению этой величины на единицу длины.
Явления переноса объясняются тепловым движением микрочастиц.
При движении слоев жидкости или газа с различными скоростями между ними действуют силы внутреннего трения (вязкости), численное значение которых определяется формулой Ньютона
где F– сила внутреннего трения;
η – вязкость (или коэффициент вязкости);
- градиент скорости;
S– площадь соприкасающихся слоев.
Отсюда
Вязкость численно равна силе внутреннего трения, возникающей между слоями жидкости или газа, имеющими единичную площадь соприкосновения, при градиенте скорости, равном единице, в соответствии с молекулярно-кинетической теорией.
Д
К
С
В
Д
М
Рисунок 1
Сосуд Д с краном В в нижней части наполнен водой на 2/3 объема. Через пробку сосуда Д проходят: капилляр К, воронка с краном С и трубка, соединяющая воздух в сосуде Д с коленом жидкостного манометра М. При закрытом кране В давление воздуха над жидкостью внутри сосуда Д равно атмосферному давлению Р, т.к. сосуд сообщается с атмосферой через капилляр. В результате истечения жидкости через кран В давление Р1воздуха внутри сосуда Д уменьшится. При этом на концах капилляра установится разность давлений
ΔΡ=Ρ-Ρ1=ρgh,
где h – разность уровней жидкости в манометре;
ρ– плотность жидкости в манометре;
g– ускорение свободного падения.
Разность давлений на концах капилляра, равная ρgh, со временем изменяется, поскольку уменьшается высота столба жидкости в сосуде Д. Так как площадь сечения сосуда Д велика, а объем протекающей жидкости сравнительно мал, то изменение высоты столба жидкости будет незначительным и в качествеΔΡможновзять среднюю разностьдавлений на концах капилляра начале и в конце опыта
где h1иh2– разность уровней жидкости в манометре в начале и в конце опыта.
R
2р
2
Рисунок 2
При выводе рабочей формулы учтем, что объем Vпротекающего через капилляр К газа будет равен объему жидкости, вытекающей через кран В в мензурку. Поэтому преобразуем формулу Ньютона таким образом, чтобы она содержала объем газа протекающего через капиллярVза время. Для вывода формулы в воздухе, протекающем через капилляр радиусомr, длиной, мысленно выделим цилиндрический слой радиусомrи толщинойdr(рисунок 2). На этот слой с внутренней стороны действует сила внутреннего трения.
где dS=2πr– боковая поверхность цилиндрического слоя, знак минус означает, что при возрастании радиуса скорость уменьшается.
Для установившегося течения жидкости сила внутреннего трения уравновешивается разностью давлений на основаниях цилиндра
откуда
Интегрируя это выражение, а также учитывая, что скорость на расстоянии Rот оси цилиндра равна нулю вследствие прилипания молекул к стенке, имеем
Проводя математические преобразования, получаем рабочаю формулу:
где С – постоянная установки , указана на установке.
– время истечения жидкости (С).
h1иh2– показанием высоты столба жидкости в манометре в начале и в конце опыта (м).
V– объем вытекшей жидкости (м3)
Порядок выполнения работы:
открывают кран С воронки при закрытом кране В и наполняют баллон Д водой на 2/3 объема. Затем перекрывают кран С;
подставляют под кран В стеклянный сосуд, открывают кран так, чтобы вода вытекала сериями капель, и ждут, пока установится разность уровней жидкости в манометре;
подставляют под кран В мензурку, одновременно включают секундомер и измеряют разность уровней жидкости в манометре h1;
вычисляют коэффициент внутреннего трения воздуха по формуле;
измерения повторяют не менее 3-х раз. Точность измерений оценивают по отклонению среднего значения от результатов отдельных измерений с использованием коэффициента Стьюдента;
результаты измерений и вычислений:
Таблица 1
α = 0,95; tα (3) = 4,3 | ||||||||||
№ |
С, |
h1, мм |
h2, мм |
V, м3 |
с |
η Па·с |
Па·с |
(Па·с)2 |
Δh, Па·с |
Па·с |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Ср. |
|
- |
- |
- |
- |
|
- |
|
|
|
доверительный интервал для вязкости записывают в виде
Меры безопасности:
При выполнении данной работы необходимо выполнять общие требования техники безопасности и пожарной безопасности.