Корсун Гидродинамика ЯЕУ Сборник задач и упражнений 2008
.pdf5.10. В терминах массовой скорости и избыточной температуры ( ϑ = t(r, z) − tж ) уравнения движения и теплопереноса в приближе-
нии модели пористой среды имеют вид:
|
|
m2 |
|
|
∂ |
m |
m |
z |
|
|
|
|
|
∂P |
|
|
∂ |
|
|
m |
r |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||
|
r |
|
r |
+ |
|
|
|
|
|
r |
|
|
|
|
|
|
= − |
|
+ μ |
|
|
|
|
|
|
|
|
− k |
rr |
m |
|
, |
|
|||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||||||
|
ρ ∂z |
|
ρ |
|
|
|
|
|
|
|
∂r |
|
|
|
r |
|
|
ρ |
|
|
|
|
r |
|
|
|
||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
∂r |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||
|
|
|
m m |
|
|
|
|
∂ |
|
|
m2 |
|
|
|
∂P |
|
|
|
|
|
|
∂ |
|
|
m |
z |
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||
|
|
|
z r |
+ |
|
|
|
|
|
|
|
z |
= − |
|
−ρg + μ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
− k |
|
|
m |
, |
|||||||||||||||
r |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
zz |
||||||||||||||||||||||||
|
|
ρ |
|
|
|
|
∂z ρ |
|
|
|
∂z |
|
|
|
|
r |
∂r |
|
|
|
ρ |
|
|
|
z |
|
||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
r mr + |
∂ |
mz = 0 , |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
∂z |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
r mr cϑ + |
∂ |
mz cϑ = λ r |
|
∂ϑ |
+ qv , |
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
∂z |
|
∂r |
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
kzz = λтрz |
|
|
|
|
m |
, |
|
|
krr = λтрr |
|
|
|
|
m |
. |
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2ρdг |
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2ρdг |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||
где обозначено r |
= |
1 |
∂ |
|
r . |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
r ∂r |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
(5.10.1)
(5.10.2)
(5.10.3)
(5.10.4)
(5.10.5)
Уравнения для возмущений скоростей и температур получаются, если из исходных уравнений (5.10.1) – (5.10.5) вычесть уравнения для невозмущенных скоростей и температур
|
|
mz0 = |
P |
− P |
|
|
|
2ρ |
|
|
d |
|
||||||
|
|
|
|
вх |
|
вых |
− ρжg |
|
|
ж |
|
г |
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
l |
|
|
|
λтрz |
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
r 2 |
z |
|
|
|||
ϑ |
|
≡ t(r, z) − t |
|
= |
t |
|
k |
|
− 2(k |
|
−1) |
|
|
|
|
|
= |
|
|
|
|
|
|
r 2 |
|
|
|
|
|||||||||
|
0 |
|
ж |
|
|
0 |
|
r |
|
r |
|
l |
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
0 |
|
|
|
|
|
,
t0 f (r) zl . (5.10.6)
При анализе будем использовать приближение малых возмущений, т.е. будем пренебрегать произведением возмущений по сравнению с возмущением в первой степени. Такой подход позволяет получить для определения возмущений линейную задачу.
Итоговые уравнения движения в безразмерной форме имеют вид
A |
∂M r |
= − |
∂ |
+ A |
∂ |
|
|
M |
|
− |
|
M |
|
, (5.10.7) |
|
|
|
K |
|
||||||||||||
|
∂R |
|
|
|
|
|
|||||||||
Z ∂Z |
μ ∂R |
|
R |
|
r |
|
|
|
r |
|
|||||
|
|
|
|
|
121 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
A |
∂M |
Z |
= − |
∂ |
+ A |
|
∂M |
|
|
− 2M |
|
+ Zf (R) , (5.10.8) |
|
|
|
|
Z |
Z |
|||||||
Z |
∂Z |
|
∂Z |
μ |
R |
∂R |
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
R M r + |
∂M Z |
= 0 , |
(5.10.9) |
|||||||||
|
|
|
|
|
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
∂Z |
|
|||||
где M i |
– безразмерное возмущение компонент массовой скорости, |
||||||||||||||
M1 = mi |
mz0 ; |
– безразмерное |
|
|
возмущение |
давления, |
|||||||||
= p′ ρж gβ t0l ; |
R = r l , Z = z l , K = λтрr λтрz . |
|
|||||||||||||
Возмущение температуры описывается уравнением |
|
||||||||||||||
|
|
|
∂ |
|
|
= λ 1 |
∂ |
|
∂ |
|
|
|
|
||
|
|
ϑ |
|
||||||||||||
|
|
mz0c |
ϑ |
r |
|
+ qвоз , |
(5.10.10) |
||||||||
|
|
∂z |
|
|
|
|
|||||||||
|
|
|
r ∂r |
|
∂r |
|
где роль эффективного источника тепловыделения играет член, определяемый невозмущенным полем температуры ϑ0 и возмущениям скорости
q |
|
= λ |
1 ∂ |
r |
∂ϑ0 |
− m |
c |
∂ϑ0 |
− m c |
∂ϑ0 |
, (5.10.12) |
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
r ∂r |
∂r |
∂z |
∂r |
||||||||
|
воз |
|
|
z |
|
r |
|
Система (5.10.7)–(5.10.9) включает три уравнения для определе-
ния трех неизвестных величин mr , mz , p′.
Оценки показывают, что коэффициенты AZ и Aμ малы, при этом возмущения скоростей прямо связываются с возмущениями
давления |
|
|
|
|
|
|
1 ∂ |
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
M r = − |
, |
|
|
|
|
(5.10.13) |
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
|
|
|
K ∂R |
|
|
|
|||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
M Z |
= |
1 (Z |
f (R) |
− |
∂ |
) , |
|
|
(5.10.14) |
||||||||||
|
|
|
|||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
∂Z |
|
|
|
|
|
а распределение возмущений давления описывается уравнением |
|||||||||||||||||||
2 |
1 |
|
∂ |
R ∂ + |
∂2 |
= f (R) |
(5.10.15) |
||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
∂Z 2 |
|||||||||||
|
K R ∂R |
∂R |
|
|
|
|
|||||||||||||
при граничных условиях |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
(Z = 0) = 0, |
|
|
|
|
(Z = 1) = 0, |
∂ |
|
(5.10.16) |
|||||||||||
|
|
|
|
|
= 0 . |
||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
122 |
|
|
|
∂R |
|
R=R0 |
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Система (5.10.13) – (5.10.16) допускает аналитическое решение. Возмущение давления представляется в виде
где |
|
|
|
|
= kr 1 + 2 ( kr - 1) L2 2 , |
|
|
|
|
|
(5.10.17) |
|||||||||
1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 = |
(Z 2 |
− Z) , |
|
2 (R, Z) = 2 |
∑ Pk (R) |
sin(πkZ ) , |
||||||||||||||
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
k =1,3,5.. |
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
2 |
|
|
8 |
|
|
4R |
I |
|
(μ |
|
R) |
|
||||
P |
(R) = |
|
|
|
|
|
|
|
|
+ R2 − |
0 |
|
|
0 |
|
k |
|
, |
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
k |
|
|
(πk) |
3 |
|
|
2 |
|
|
|
|
I1(μk R0 ) |
|
|||||||
|
|
|
|
k(πk) |
|
(πk)4 k 2 |
|
μk = πk K 2 ,
акомпоненты возмущения скоростей равны
|
(kr −1) |
2 |
∑ |
|
|
I1 (μk R) |
|
R |
|
||||||||||
|
|
|
|
|
|||||||||||||||
M r = |
|
|
|
|
|
|
16L |
|
|
|
|
|
|
|
− |
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
I |
(μ |
|
R ) |
|
R |
|||||||
|
|
k |
|
k |
|||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
k =1,3,5.. |
|
1 |
|
0 |
|
|
0 |
|
|||
|
|
kr |
|
|
|
|
|
2 |
|
2 |
Z −2 ∑πkPk (R) |
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||
M Z = |
|
|
|
|
−(kr −1)L |
R |
|
||||||||||||
4 |
|
|
|
||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
k=1,3,5.. |
|
|
|
|||||
где Pk (R) и μk |
даются в (5.10.17). |
|
|
|
|
|
|
sin(πkZ ) , (5.10.18) (πk)3
cos(πkZ) , (5.10.19)
На рис. О11 и рис. О12 представлено рассчитанное распределение скоростей по радиусу на входе (рис. О11) и выходе (рис. О12) из активной зоны для условий реактора ВВЭР-1000 (1 – оценка по полученному решению, 2 – расчет по численной программе ТРЕТОН).
U/U0 |
|
|
|
|
1.1 |
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
1 |
|
1 |
|
|
|
|
|
|
|
0.9 |
|
|
|
|
0.8 |
|
|
|
R |
-1 |
-0.5 |
0 |
0.5 |
1 |
|
|
Рис. О11 |
|
|
|
|
123 |
|
|
U/U0 |
|
|
|
|
1.1 |
|
1 |
2 |
|
|
|
|
|
|
1 |
|
|
|
|
0.9 |
|
|
|
|
0.8 |
|
|
|
R |
-1 |
-0.5 |
0 |
0.5 |
1 |
|
|
Рис. О12 |
|
|
Список литературы
1.Любимов А.В. Сборник задач по гидродинамике, газодинамике и теории упругости. – М.: МИФИ, 1970.
2.Аэрогидромеханика: Учебник для студентов высших технических учебных заведений / Е.Н. Бондарев, В.Т. Дубасов, Ю.А. Рыжов и др. − М.: Машиностроение, 1993. С80–81.
3.Клайн С.Дж. Подобие и приближенные методы. – М.: Мир, 1968, с.42-43.
4.Митенков Ф.М., Головко В.Ф.,Ушаков П.А., Юрьев Ю.С. Проектирование теплообменных аппаратов АЭС. – М.: Энергоатомиздат, 1988.
5.Кириллов П.Л., Юрьев Ю.С., Бабков В.П. Справочник по теплогидравлическим расчетам (ядерные реакторы, теплообменники, парогенераторы). – М.: Энергоатомиздат, 1984.
6.Корсун А.С., Маслов Ю.А., Меринов И.Г., Пономарев В.А., Харитонов В.С. Описание анизотропных свойств тепломассопереноса при трехмерном моделировании активной зоны ВВЭР // Труды Пятой международной научно-технической конференции «Обеспечение безопасности АЭС с ВВЭР». 29 мая – 1 июня 2007 г., ФГУП ОКБ «Гидропресс», г. Подольск. Электронное издание.
124