1)Закон сохранения момента импульса(см билет 8,вопрос 2)

2)Напряженность электростатического поля от бесконечной равномерно-заряженной плоскости.

Пусть плоскость имеет бесконечную протяженность и заряд на единицу площади равен σ. Из законов симметрии следует, что поле направлено всюду перпендикулярно плоскости, и если не существует никаких других внешних зарядов, то поля по обе стороны плоскости должны быть одинаковы. Ограничим часть заряженной плоскости воображаемым цилиндрическим ящиком, таким образом, чтобы ящик рассекался пополам и его образующие были перпендикулярны, а два основания, имеющие площадь S каждое, параллельны заряженной плоскости (рис 1.10).

Суммарный поток вектора; напряженности равен вектору , умноженному на площадь S первого основания, плюс поток векторачерез противоположное основание. Поток напряженности через боковую поверхность цилиндра равен нулю, т.к. линии напряженности их не пересекают. Таким образом,С другой стороны по теореме Гаусса

Следовательно

но тогда напряженность поля бесконечной равномерно заряженной плоскости будет равна

(13.14)

В это выражение не входят координаты, следовательно электростатическое поле будет однородным, а напряженность его в любой точке поля одинакова.

Билет № 14

1)Применение первого начала к изобарному процессу

Изобарный процесс (p=const). Диаграмма этого процесса (изобара) в координатах р, V изображается прямой, которая параллельна оси V. При изобарном процессе работа газа при увеличения объема от V1 до V2 равна

и равна площади заштрихованного прямоугольника (рис. 2). Если использовать уравнение Менделеева-Клапейрона для выбранных нами двух состояний, то и ,откуда

Тогда выражение (2) для работы изобарного расширения примет вид

В изобарном процессе при сообщении газу массой m количества теплоты

его внутренняя энергия возрастает на величину (т.к. CV=dUm/dt)

2)Вектор электрического смещения . Теорема Остроградского-Гаусса.

В неоднородной диэлектрической среде имеет различные значения, изменяясь на границах диэлектриков скачкообразно (претерпевая разрыв). Это затрудняет применение формул, описывающих взаимодействие зарядов в вакууме. Что касается теоремы Гаусса, то в этих условиях она вообще теряет смысл. В самом деле, благодаря различной поляризуемости разнородных диэлектриков напряженности поля в них будут различными. Поэтому различно и число силовых линий в каждом диэлектрике (рис.14.6).

Часть линий, исходящих из зарядов, окруженных замкнутой поверхностью, будет заканчиваться на границе раздела диэлектриков и не пронижет данную поверхность. Это затруднение можно устранить, введя в рассмотрение новую физическую характеристику поля – вектор электрического смещения

(14.8)

Вектор направлен в ту же сторону, что и. В отличие от напряженности полявекторимеет постоянное значение во всех диэлектриках. Поэтому электрическое поле в неоднородной диэлектрической среде удобнее характеризовать не напряженностью, а смещением. С этой целью вводится понятие линий вектораи потока смещения, аналогично понятию силовых линий и потока напряженности

или

(14.9)

Используя теорему Гаусса

домножим обе части на 

С учетом (14.8) получаем

(14.10)

Это уравнение выражает теорему Гаусса для вектора электрического смещения: полный поток вектора электрического смещения через произвольную замкнутую поверхность равен сумме свободных зарядов, заключенных в этой поверхности.

ТЕОРЕМА ОСТРОГРАДСКОГО-ГАУССА

Определим поток напряжённости поля электрических зарядов через некоторую замкнутую поверхность, окружающую эти заряды. Рассмотрим сначала случай сферической поверхности радиуса R, окружающей один заряд, находящийся в ее центре (рис. 13.6). Напряженность поля по всей сфере одинакова и равна

Силовые линии направлены по радиусам, т.е. перпендикулярны поверхности сферы , следовательно

т.к. Тогда поток напряженностибудет равен

Используя формулу напряжённости, находим

(13.6)

Окружим теперь сферу произвольной замкнутой поверхностью S’. Каждая силовая линия, пронизывающая сферу, пронижет и эту поверхность. Следовательно формула (13.6) справедлива не только для сферы, но и для любой замкнутой поверхности. Если произвольной поверхностью окружаем n зарядов, то очевидно, что поток напряженности через эту поверхность равен сумме потоков, создаваемых каждым из зарядов, т.е.

или

(13.7)

Таким образом, полный поток вектора напряженности электростатического поля через замкнутую поверхность произвольной формы численно равен алгебраической сумме свободных электрических зарядов, заключенных внутри этой поверхности, поделенной на . Это положение называется теоремой Остроградского - Гаусса. С помощью этой теоремы можно определить напряженность полей, создаваемых заряженными телами различной формы.

Билет № 15

• Связь потенциальной энергии с консервативной силой

• Энтропия

• Задача

Билет № 16

• Нормальное и тангенциальное ускорение

• Круговые процессы (циклы)

• Задача

Билет № 17

• Основное уравнение М.К.Т. идеального газа для давления (уравнение Клаузиуса)

• Связь потенциала с напряженностью электрического поля

• Задача

Билет № 18

• Степени свободы. Теорема о равномерном распределении энергии по степеням свободы.

• Работа и кинетическая энергия для вращательного движения.

• Задача

Билет № 19

• Закон сохранения импульса.

• Силовые линии. Поток линий напряженности. Теорема Остроградского-Гаусса.

• Задача

Билет № 20

• Способы задания движения.

• Потенциал электрического поля.

• Задача

Билет № 21

• Момент сил и момент инерции относительно оси вращения.

• Распределение Максвелла.

• Задача

Билет № 22

• Работа и потенциальная энергия.

• Закон Кулона.

• Задача

Билет № 23

• Интеграл пути.

• Индуктивность катушки с током.

• Задача

Билет № 24

• Закон Ньютона.

• ЭДС индукции прямого проводника.

• Задача

Билет № 25

• Тангенциальное и нормальное ускорение.

• Ток замыкания и размыкания.

• Задача

Билет № 26

1. Связь потенциальной энергии с консервативной силой

2. Закон Ампера

3. Задача

Билет № 27

1.Основные параметры динамики

2.Движение заряженной частицы в магнитном поле

3. Задача

Билет № 28

1.Закон сохранения импульса

2. Рамка с потоком в магнитном поле

3. Задача

Билет № 29

1.Скорость произвольного движения

2. Ток смещения

3. Задача

Билет № 30

1. Механическая работа

2.Сила Лоренца

3. Задача

Билет № 31

1. Связь работы с кинетической энергией

2.Взаимодействие параллельных токов

3. Задача

Билет № 32

1.Способы задания движения

2.Уравнения Максвелла в интегральной форме

3. Задача

Билет № 33

1. Ускорение произвольного движения

2. Энергия магнитного поля

3. Задача

Билет № 34

1. Момент инерции тел и момент силы

2. Магнитное поле кругового тока

3. Задача

Билет № 35

1. Основной закон динамики вращения

2. Закон Био – Савара - Лапласа

3. Задача

Билет № 36

Кинематика вращательного движения

Явление электромагнитной индукции. Закон Фарадея

Задача

Билет № 37

1.Интеграл скорости

2. Самоиндукция

3. Задача

Билет № 38

1. Распределение Больцмана

2. Электроемкость проводника и конденсатора

3. Задача

Билет № 39

1. Сила. Масса

2. Самоиндукция

3. Задача

Билет № 40

1. Закон сохранения импульса

2. Движение заряженной частицы в магнитном поле

3. Задача

Билет № 41

1. Законы Ньютона

2. Работа по перемещению проводника с током в магнитном поле

3. Задача

Билет № 42

1. Момент инерции

2. Явление электромагнитной индукции. Закон Фарадея

3. Задача

Билет № 43

1. Основное уравнение молекулярно – кинетической теории идеального газа

2. Э.Д.С. источника. Закон Ома для полной цепи

3. Задача

Билет № 44

1. Нормальное и тангенциальное ускорение

2. Взаимоиндукция

3. Задача

Билет № 45

1. Механическая работа

2. Магнитное поле кругового тока

3. Задача

Билет № 46

1. Интеграл пути

2. Ток размыкания

3. Задача

Билет № 47

1. Интеграл скорости

2. Ток замыкания

3. Задача

Билет № 48

1) Закон Дальтона и Авогадро

2) Закон Ома для участка цепи в интегральной и векторной форме

Билет № 49

1)Ускорение

2)Энергия магнитного поля

Билет № 50

1)Закон сохранения момента импульса(cм 8 билет,вопрос 2)

2) Закон Кирхгофа