Матер. вед

пряжения диполи не успевают ориентироваться в направлении поля и дипольная поляризация может полностью исключаться (рис. 2.6, б). Примером вещества с дипольно-релаксационной поляризацией является целлюлоза.

Рис. 2.6. Зависимость относительной диэлектрической проницаемости от температуры (а) и частоты (б) для полярной жидкости – совола

В схеме замещения диэлектрик с дипольной поляризацией может быть представлен в виде последовательно или параллельно включенных идеального конденсатора и активного сопротивления (рис. 2.4, б). В такой схеме ток опережает напряжение на угол ϕ меньший 90 градусов. Угол, дополняющий угол ϕ до 90 градусов обозначается δ и называется углом диэлектрических потерь. В технике принято использовать не сам угол δ, а безразмерную относительную величину — тангенс этого угла tgδ (тангенс дельта).

Кроме рассмотренных выше основных видов поляризации наблюдаются следующие виды поляризации, связанные с потерей электрической энергии.

Ионно-релаксационная поляризация наблюдается в некоторых ионных кристаллических неорганических веществах с неплотной упаковкой ионов.

Электронно-релаксационная поляризация возникает за счет возбуждения тепловой энергией избыточных электронов.

Миграционная поляризация наблюдается в технических диэлектриках неоднородной структуры, слои которой обладают различной проводимостью.

23

Самопроизвольная или спонтанная поляризация наблюдается у сегнетоэлектриков. В веществах с самопроизвольной поляризацией имеются отдельные области (домены), обладающие электрическим моментом еще в отсутствии внешнего поля. Однако ориентация электрических моментов в разных доменах различная и результирующий момент равен нулю. Наложение внешнего поля способствует преимущественной ориентации электрических моментов отдельных доменов в направлении поля, что дает эффект очень сильной поляризации. При некотором значении напряженности внешнего поля наступает насыщение и дальнейшее увеличение поля уже не вызывает возрастания относительной диэлектрической проницаемости.

Технические диэлектрики обладают, как правило, не одним, а одновременно несколькими видами поляризации. Следовательно, емкость конденсатора с диэлектриком обусловливается суммой различных механизмов поляризации. На рис. 2.7 показана схема замещения технического диэлектрика, обладающего различными механизмами поляризации в электрическом поле.

Рис. 2.7. Эквивалентная схема технического диэлектрика

Схема состоит из параллельно включенных емкостных и активно-емкостных цепочек. Емкость СО соответствует собственной емкости электродов, если между ними нет диэлектрика, т.е. емкости электродов в вакууме. Емкости СЭ и СИ соответствуют электронной и ионной поляризациям. Емкость СД-Р и сопротивление rД-Р соответствуют дипольно-релаксационной поляризации.

24

Емкость CИ-Р и сопротивление rИ-Р соответствуют ионно-ре- лаксационной поляризации, а СЭ-Р и rЭ-Р — электронно-релакса- ционной поляризации. Емкость СМ и сопротивление rМ соответствуют миграционной поляризации, а ССП и rСП — спонтанной поляризации.

Все емкости эквивалентной схемы на рис. 2.6 зашунтированы резистором RИЗ, представляющим собой сопротивление изоляции сквозному току утечки через диэлектрик. Ток утечки возникает за счет несовершенства диэлектрика. Как правило, ток утечки в диэлектриках очень мал и сопротивление изоляции составляет десятки и сотни МОм.

2.4. ДИЭЛЕКТРИЧЕСКАЯ ПРОНИЦАЕМОСТЬ ГАЗООБРАЗНЫХ, ЖИДКИХ

ИТВЕРДЫХ ДИЭЛЕКТРИКОВ

Газообразные вещества характеризуются весьма малой плотностью вследствие больших расстояний между молекулами. Поэтому поляризация всех газов незна-

чительная, и относительная диэлектрическая проницаемость их близка к единице. Поляризация газа может быть чисто электронной или же дипольной, если молекулы газа полярны. Но даже и для полярных газов основное значение имеет электронная поляризация. Относительная диэлектрическая проницаемость газов тем выше, чем больше радиус молекулы.

Зависимость диэлектрической проницаемости от температуры t и давления P определяется изменением числа молекул в единице объема газа. Это число пропорционально давлению и обратно пропорционально абсолютной температуре. При повышении влажности воздуха при нормальных температуре и давлении относительная диэлектрическая проницаемость незначительно увеличивается. При повышенной температуре это увеличение становится более заметным. Температурная зависимость относительной диэлектрической проницаемости обычно характеризуется выражением:

TK ε = αε =	1		dεr	.	(2-22)
	εr dt

25

Формула дает возможность вычислить относительное изменение диэлектрической проницаемости при повышении температуры на один градус. Эта величина носит наименование

температурного коэффициента диэлектрической проницаемости. Температурный коэффициент диэлектрической проницаемости имеет единицу измерения град–1. Поскольку температура чаще всего рассчитывается по градусам Кельвина, то размерность записывают как K–1. Величину для неполярного газа можно найти по выражению:

TK ε = −(εr −1)/T .

(2-23)

Например, для воздуха при t =200 С:

TK ε = −1,00058 −1 = −2 10−6 K −1. 293

Жидкие диэлектрики могут быть построены из неполярных или полярных молекул. Значение относительной диэлектрической проницаемости неполярных жидкостей невелико и обычно не превышает значения 2,5. Например, для трансформаторного масла εr = 2,1–2,4. Зависимость относительной диэлектрической проницаемости от температуры для неполярной жидкости связана с уменьшением числа молекул в единице объема. От частоты приложенного напряжения для неполярной жидкости εr не зависит.

Значение для полярных жидкостей лежит в пределах от 3,5 до 5. Например, совол имеет значение εr = 5. Температурная зависимость для совола показана на рис. 2.6, а, из которого видно, что для полярных жидкостей эта зависимость имеет более сложный характер, чем для неполярных. Сильно полярные жидкости характеризуются очень высоким значением относительной диэлектрической проницаемости. Например, дистиллированная вода имеет εr = 80. Однако практического применения в качестве диэлектрика вода не находит вследствие ее большой проводимости. При переходе воды из жидкого состояния в твердое относительная диэлектрическая проницаемость уменьшается от значения 80 до значения 2,85.

26

Значительное влияние на εr дипольной жидкости имеет частота (рис. 2.6, б). Пока частота мала и диполи успевают следовать за полем, близка к значению, измеренному при постоянном напряжении. Когда же частота становится настолько большой, что диполи уже не успевают следовать за изменением поля, диэлектрическая проницаемость уменьшается, стремясь к значению, обусловленному электронной поляризацией, т.е. к значению, близкому к единице.

В твердых телах в зависимости от структуры диэлектрика возможны все виды поляризации. Поэтому εr твердых тел может принимать самые различные численные значения. Для твердых неполярных диэлектриков характерны те же зависимости, что и для неполярных жидкостей и газов. На рис. 2.8 показана температурная зависимость для парафина. При переходе парафина из твердого состояние в жидкое (температура плавления составляет 54°С) происходит резкое уменьшение εr вследствие сильного понижения плотности вещества.

Рис. 2.8. Зависимость диэлектрической проницаемости от температуры для неполярного диэлектрика – парафина

Твердые диэлектрики, представляющие собой ионные кристаллы с неплотной упаковкой частиц, в которых наблюдается помимо электронной и ионной также и ионно-релак-

27

Рис. 2.9. Температурная зависимость диэлектрической проницаемости электро-технического фарфора

сационная поляризация, характеризуются в большинстве случаев большим положительным температурным коэффициентом диэлектрической проницаемости. Примером может служить электротехнический фарфор, εr которого в зависимости от температуры приведена на рис. 2.9.

Полярные органические диэлектрики характеризуются дипольной поляризацией. К таким диэлектрикам относятся целлюлоза и продукты ее переработки. Диэлектрическая проницаемость указанных материалов в большой степени зависит от частоты приложенного напряжения, подчиняясь тем же закономерностям, какие наблюдаются для полярных жидкостей.

КОНТРОЛЬНЫЕ ВОПРОСЫ

1.Что такое поляризация и какими параметрами она характеризуется?

2.Как определяется емкость плоского конденсатора без диэлектрика и с диэлектриком?

3.Какие бывают виды поляризации? В чем их особенности?

4.Как зависит εr при электронной и ионной поляризации от температуры и частоты?

5.Как зависит εr при дипольной поляризации от температуры и частоты?

6.Что такое температурный коэффициент диэлектрической проницаемости?

28

3. ЭЛЕКТРОПРОВОДНОСТЬ ДИЭЛЕКТРИКОВ

3.1. ОСНОВНЫЕ ПОНЯТИЯ

Электроизоляционные материалы, применяемые в технике, не являются идеальными диэлектриками в связи с присущей им небольшой электропроводностью.

В диэлектриках всегда содержится небольшое количество свободных зарядов, которые под воздействием электрического поля создают слабые по величине сквозные токи проводимости или токи утечки. Эти токи утечки сопровождаются выделением и нейтрализацией зарядов на электродах, между которыми расположен диэлектрик. Особенностью электропроводности диэлектриков является не только то, что она в основном носит не электронный, а ионный характер, но также и то, что в начальный период времени после включения постоянного напряжения, сквозной ток сопровождается поляризационными токами, т.е. токами заряда емкостей в схеме замещения, показанной на рис. 2.7. Кроме того, возникают дополнительные токи поляризации, обусловленные неоднородностью структуры изоляции, когда на границе раздела диэлектриков с разными характеристиками накапливается поглощенный заряд — заряд абсорбции. Все эти токи создают так называемый ток абсорбции. Таким образом, полный ток i в диэлектрике (рис. 3.1) равен сумме токов утечки и абсорбции:

Рис. 3.1. Зависимость тока через диэлектрик от времени

29

i = Iy + iаб.

(3-1)

Здесь Iy — ток утечки (сквозной ток), iаб — ток абсорбции.

Ток абсорбции изменяется c течением времени t по закону

− t

затухающей экспоненты: iаб = IабМ e T . Здесь Т – постоянная времени заряда изоляции, IабМ — максимальное значение тока абсорбции при t = 0.

Сопротивление изоляции определяют по формуле:

R =

U

=

U

=

U

,

(3-2)

+i

t

i I

у

аб

I у

+ IабМ

exp −

T

где U – приложенное напряжение.

Поскольку ток абсорбции со временем уменьшается, то сопротивление изоляции со временем возрастает. После завершения переходного процесса в установившемся режиме через диэлектрик протекает только ток сквозной проводимости Iу.

Ток абсорбции необходимо принимать во внимание при измерении проводимости диэлектрика, так как при небольшой выдержке образца диэлектрика под напряжением регистрируется не только сквозной ток, но и сопровождающий его ток абсорбции. Вследствие этого может создаться неправильное представление о большой проводимости диэлектрика и его малом сопротивлении изоляции.

Истинное сопротивление диэлектрика, определяемое только сквозным током и называемое сопротивлением изоляции Rиз, определяется по формуле:

R =

U

.

(3-3)

из

I у

Следовательно, ток утечки нужно измерять спустя некоторое время после приложения напряжения, когда закончатся переходные процессы и ток абсорбции спадет до нуля. Обычно считают, что переходные процессы при заряде изоляции заканчиваются через одну минуту, поэтому за ток утечки принимают ток, изме-

30

ренный через одну минуту после приложения напряжения. Его обозначают i60 и называют одноминутным значением тока утечки. Соответствующее ему сопротивление R60 называют одноминутным значением сопротивления изоляции. Его определяют как:

R60	=	U	.	(3-4)
		i60

Чтобы оценить величину тока абсорбции, протекающего в переходном режиме, измеряют ток утечки и сопротивление изоляции через 15 секунд после приложения напряжения, когда ток абсорбции еще не успевает уменьшится до нуля. Сопротивление изоляции, измеренное через 15 секунд после приложения напряжения называют пятнадцатисекундным значением сопротивления изоляции и обозначают R15. Отношение одноминутного значения сопротивления изоляции к пятнадцатисекундному значению называют коэффициентом абсорбции kaб:

kaб	=	R60	=	i15	.	(3-5)
		R15
				i60

Согласно действующим правилам, коэффициент абсорбции для неувлажненной изоляции при температуре 10–20°С должен быть не менее, чем 1,3. Для увлажненной изоляции коэффициент абсорбции близок к единице.

Для твердых электроизоляционных материалов различают объемную и поверхностную электропроводности и соответственно объемное и поверхностное сопротивления. Объемная электропроводность обусловлена свойствами самого диэлектрика. Поверхностная же электропроводность обусловлена присутствием на поверхности диэлектрика влаги и различных загрязнений. Поскольку вода отличается значительной электропроводностью, то достаточно тончайшего слоя влаги на поверхности диэлектрика, чтобы была обнаружена заметная электропроводность, определяемая в основном толщиной увлажненного слоя. Поскольку толщина адсорбированного слоя и его сопротивление связаны с природой материала, на поверхности которого находится этот слой, то поверхностную электропроводность обычно рассматривают как свойство самого диэлектрика. Поверхностная электропроводность тем ниже, чем меньше поляр-

31

ность вещества, чем чище поверхность диэлектрика и чем лучше она отполирована. Наиболее высокими значениями поверхностного сопротивления обладают неполярные диэлектрики, поверхность которых не смачивается водой. Пониженное значение поверхностного сопротивления можно наблюдать у полярных диэлектриков, частично растворимых в воде, у которых на поверхности образуется пленка электролита. Кроме того, к поверхности полярных диэлектриков легко прилипают различные загрязнения. Естественно, что гигроскопичность волокнистых материалов, имеющих объемно-пористую структуру, будет выше, а керамики, покрытой кремнийорганическими лаками, – ниже. Само собой разумеется, что адсорбция влаги на поверхности диэлектрика находится в тесной зависимости от относительной влажности окружающей среды. Особенно резкое увеличение поверхностной электропроводности наблюдается при относительной влажностии, превышающей 70–80%.

Для сравнительной оценки различных материалов по их объемной и поверхностной электропроводностям, пользуются значениями удельного объемного сопротивления ρ и удельного поверхностного сопротивления ρS.

В системе СИ удельное объемное сопротивление ρ численно равно сопротивлению куба с ребром в 1 м, вырезанного реально или мысленно из исследуемого материала, если ток проходит сквозь куб от одной его грани к противоположной. Единица измерения удельного объемного сопротивления Ом·м. Если для измерения берется не куб, а плоский образец материала, то при однородном поле удельное объемное сопротивление рассчитывается по формуле:

ρ =	R S	,	(3-6)
	h

где R — объемное сопротивление образца, Ом; S — площадь электрода, м2; h — толщина образца, м.

Объемное сопротивление образца будет равно:
R = ρ	h	.	(3-7)
	S

32