Лекции по физике
.pdfЛЕКЦИИ ПО ОПТИКЕ, АТОМНОЙ И ЯДЕРНОЙ ФИЗИКЕ
Хоружий Владимир Дмитриевич
доцент каф. ОФ ФТИ
Дата разработки: осенний семестр 2010 г.
1
ВОЛНОВАЯ ОПТИКА
1.Световая волна. Интенсивность света
2.Интерференция света
3.Получение когерентных световых волн
4.Опыт Юнга
5.Интерференция света в тонкой плоскопараллельной пластинке (плёнке)
6.Полосы равной толщины и равного наклона
7.Кольца Ньютона
8.Условия наблюдения интерференции в тонких плёнках
9.Практические приложения интерференции
2
1. Световая волна. Интенсивность света
Волновая оптика –это раздел оптики, в котором изучается круг явлений с точки зрения волновой природы све-та.
Максвелл (1831 – 1879), обобщая законы электромагнетизма, пришел к выводу об электромагнитной природе света.
В электромагнитнойr волне колеблются векторы E и H . Фзиологические, фотохимические, фотоэлектрические и другие действия света вызываютсяr колебаниями электрического вектора E . В дальнейшем мы будем называть его3
световым вектором. Изменение его модуля во времени и пространстве представляет волновой процесс и описывается с электромагнитной точки зрения уравнением:
|
|
x |
|
|
E = E0 sinω t − |
|
|
; |
(1) |
|
|
|||
|
υ |
|
или |
t |
|
x |
(2) |
||
E = E0 sin 2π |
|
− |
|
. |
||
|
|
|||||
|
T |
|
λ |
|
||
В (1) и (2) x |
- расстояние, отсчитываемое |
вдоль |
направления распространения световой волны.
4
λ = υ T - длина световой волны, |
υ - её фазовая |
||||
скорость. |
ñ |
= n |
(3) |
||
Отношение |
|||||
υ |
|||||
|
|
|
называется абсолютным показателем преломления среды.
Так как, согласно электромагнитной теории
Максвелла |
υ = |
c |
, |
то n = εμ |
|
||||
|
εμ |
|||
|
|
|
|
Для большинства прозрачных веществ μ практически не отличается от единицы, поэтому
n = ε |
5 |
|
(4) |
Заметим, что ε получено на основе измерений, выполненных в быстропротекающих электрических полях, т.е ε зависит от частоты. Следовательно, и показатель преломления зависит от частоты, т.е. n = f (ν ) - дисперсия света.
Диапазон видимой области спектра определяется физиологической чувствительностью глаза и находится в пределах длин волн ~ 390 ÷ 760 нм. Эти значения относятся к световым волнам в вакууме. В веществе длины волн будут иными. В случае
колебаний частотыν : |
= |
ñ |
|
||
в вакууме: |
λ 0 |
(5) |
|||
|
|||||
|
|
ν |
6 |
в среде, в которой фазовая скорость волны υ = ñ ,
длина волны имеет значение |
|
n |
|||||||||
|
|
||||||||||
λ . |
= |
υ |
= |
|
c |
= |
λ |
0 |
. |
(6) |
|
|
|
|
|
|
|||||||
ν |
ν n |
n |
|||||||||
|
|
|
|
|
|
Таким образом, длина световой волны в среде с показателем преломленияn связана с длиной волны в вакууме соотношением:
λ . |
= |
λ 0 |
. |
(7) |
|
||||
|
|
n |
|
Диапазон частот видимой области спектра лежит в пределах (4 ÷ 7,5)·1014 Гц. Это огромная частота. Ни глаз, ни какой-либо приемник световой энергии не могут уследить за столь частыми изме7 -
нениями световой энергии. Они регистрируют усредненный поток энергии.скольку световая волна имеет электромагнитную природу, то как мы уже показали ранее:
|
|
|
|
I = |
1 |
|
|
|
ε 0ε |
E2 |
, |
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
μ0 |
μ |
|
|||||||
|
|
|
|
2 |
|
|
|
0 |
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
или, учтя что μ =1 |
|
|
è |
|
n= |
ε , получаем: |
||||||||||
I = |
1 |
ε |
ε 0 |
E2 = |
1 |
|
|
|
ε 0 |
nE2 → I |
~ nE2. (8) |
|||||
|
μ0 |
2 |
|
|
|
|||||||||||
2 |
|
0 |
|
|
|
|
μ0 |
|
|
0 |
0 |
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
В изотропной среде показатель преломления одинаков по всем направлениям. Поэтому I ~ E02.8
2. Интерференция света
Интерференция света – это явление усиления или ослабления света в результате сложения когерентных световых волн. Когерентные волны
– это волны, имеющие: 1) одинаковую частоту; 2) постоянную во времени в данной точке пространства разность фаз.
При сложении в некоторой точке пространства когерентных волн амплитуда результирующего колнебания находится в результате геометрического сложения амплитуд исходных колебаний:
E2 |
= E2 |
+ E2 |
+ 2E E |
cos(φ |
2 |
− φ ) |
(9) |
|
0 |
01 |
02 |
01 |
02 |
|
1 |
|
Можно, однако, условиться за меру интенсивности светаrпринимать квадрат амплитуды светового
вектора E0 т.е.: |
I = E2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
0 |
|
|
|
|
|
Тогда (9) можно записать в виде: |
|
||||||
I = I 2 |
+ I 2 |
+ 2 I I |
2 |
cos(φ |
2 |
− φ ). |
(10) |
1 |
2 |
1 |
|
1 |
|
Если разность фаз (φ2 − φ1 ) = const , то колебания когерентны и величина
2 I1I2 cos(φ2 − φ1) ≠ 0
и, следовательно,
I ≠ I12 + I22 ),
т.е. имеет место нарушение закона геометрической10