- •Передмова
- •МЕХАНІКА
- •1. КІНЕМАТИКА МАТЕРІАЛЬНОЇ ТОЧКИ
- •1.1. Основні поняття
- •1.4. Прямолінійний рух
- •1.5. Криволінійний рух. Рівномірний рух по колу
- •2. ДИНАМІКА МАТЕРІАЛЬНОЇ ТОЧКИ
- •2.1. Основні закони динаміки. Сила. Рівнодійна сила
- •2.2. Сили в механіці
- •2.4. Алгоритм розв’язання кількісних задач із фізики
- •2.5. Методичні рекомендації щодо розв’язання задач з динаміки
- •2.6. Приклади розв’язання задач
- •3. ЗАКОНИ ЗБЕРЕЖЕННЯ В МЕХАНІЦІ
- •3.1. Імпульс тіла. Імпульс сили
- •3.2. Закон збереження імпульсу
- •3.3. Реактивний рух
- •3.4. Енергія. Закон збереження енергії. Види енергії
- •3.5. Види механічної енергії та їх зв’язок з роботою
- •3.6. Механічна робота і потужність
- •3.7. Механічний удар
- •3.8. Прості механізми
- •4. МЕХАНІКА ТВЕРДОГО ТІЛА
- •4.1. Основні поняття
- •4.2. Умови і види рівноваги твердого тіла
- •4.3. Момент імпульсу. Закон збереження моменту імпульсу
- •4.4. Зіставлення рівнянь механіки поступального й обертального рухів (табл. 2)
- •4.5. Приклади розв’язання задач
- •5. ГІДРОСТАТИКА І АЕРОСТАТИКА
- •5.1. Тиск
- •5.2. Закон Паскаля
- •5.3. Гідростатичний тиск
- •5.4. Сполучені посудини
- •5.5. Гідростатичний парадокс
- •5.6. Гідравлічна машина
- •5.7. Закон Архімеда
- •5.8. Умови плавання тіл (табл. 3)
- •5.9. Атмосферний тиск, його вимірювання
- •5.10. Приклади розв’язання задач
- •6. ГІДРОДИНАМІКА І АЕРОДИНАМІКА
- •6.1. Струминна течія рідин і газів
- •6.2. Рівняння Бернуллі
- •6.3. Підйомна сила крила літака
- •6.4. Коефіцієнт лобового опору для тіл різної форми (табл. 4)
- •1. ОСНОВИ МОЛЕКУЛЯРНО-КІНЕТИЧНОЇ ТЕОРІЇ БУДОВИ РЕЧОВИНИ
- •1.1. Основні положення молекулярно-кінетичної теорії та їх дослідне обґрунтування
- •2. ВЛАСТИВОСТІ ГАЗІВ (ГАЗОВІ ЗАКОНИ)
- •2.2. Газові закони
- •2.3. Закон Дальтона
- •2.5. Середня довжина вільного пробігу молекул
- •2.6. Приклади розв’язання задач
- •3. ВЛАСТИВОСТІ ПАРИ
- •3.1. Пара. Випаровування і конденсація
- •3.2. Насичена і ненасичена пара
- •3.3. Вологість повітря (відносна й абсолютна). Точка роси
- •3.4. Кипіння. Перегріта рідина
- •3.5. Приклади розв’язання задач
- •4.2. Поверхнева енергія. Поверхневий натяг
- •4.3. Явище змочування. Капілярні явища
- •4.4. Формула Лапласа
- •4.5. Приклади розв’язання задач
- •5. ВЛАСТИВОСТІ ТВЕРДИХ ТІЛ
- •5.1. Кристалічні та аморфні тіла. Їхні властивості
- •5.2. Типи твердих кристалів
- •5.3. Рідкі кристали
- •5.4. Дефекти кристалічних ґраток
- •5.5. Механічні властивості твердих тіл
- •5.6. Приклади розв’язання задач
- •6. ТЕПЛОВЕ РОЗШИРЕННЯ ТВЕРДИХ І РІДКИХ ТІЛ
- •6.1. Графік залежності потенціальної енергії взаємодії найпростіших молекул від відстані між ними (потенціальна яма)
- •6.2. Лінійне й об’ємне розширення твердих і рідких тіл
- •6.3. Особливості теплового розширення води
- •6.4. Приклади розв’язання задач
- •1.1. Внутрішня енергія ідеального газу
- •1.2. Робота ідеального газу. Її геометричне тлумачення
- •1.5. Питома теплоємність речовини
- •1.6. Питома теплота згоряння палива. ККД нагрівача
- •1.7. Змінювання агрегатного стану речовини
- •2. ПЕРШИЙ ЗАКОН ТЕРМОДИНАМІКИ. АДІАБАТИЧНИЙ ПРОЦЕС
- •3. ДРУГИЙ ЗАКОН ТЕРМОДИНАМІКИ. ЕНТРОПІЯ
- •4. ТЕПЛОВІ ДВИГУНИ
- •ЕЛЕКТРОДИНАМІКА
- •1. ЕЛЕКТРОСТАТИКА
- •1.1. Електричний заряд. Закон збереження заряду
- •1.7. Електризація тіл
- •2. ПОСТІЙНИЙ СТРУМ
- •2.1. Електричний струм. Сила струму. Густина струму
- •2.3. Послідовне і паралельне з’єднання провідників
- •2.4. ЕРС. Закон Ома для повного кола. З’єднання елементів
- •2.6. Приклади розв’язання задач
- •3. СТРУМИ ПРОВІДНОСТІ
- •3.2. Струм в електролітах
- •3.4. Струм у напівпровідниках
- •3.5. Струм у вакуумі (струм переносу)
- •3.6. Приклади розв’язання задач
- •4. МАГНЕТИЗМ
- •4.1. Магнітне поле. Магнітна індукція поля
- •4.2. Магнітне поле струму
- •4.3. Дія магнітного поля на рухомий заряд (сила Лоренца) і провідник зі струмом (сила Ампера). Правило лівої руки
- •4.4. Дія магнітного поля на рамку зі струмом. Магнітний потік
- •4.5. Закон взаємодії паралельних струмів
- •4.6. Магнітне поле у речовині
- •4.7. Приклади розв’язання задач
- •5. ЕЛЕКТРОМАГНІТНА ІНДУКЦІЯ
- •5.1. Явище електромагнітної індукції. Вихрове електричне поле
- •5.3. Індукційні струми в суцільних провідниках
- •5.4. Самоіндукція. Індуктивність. Енергія магнітного поля
- •5.5. Електромагнітне поле. Теорія Максвелла в якісному вигляді
- •5.6. Приклади розв’язання задач
- •ФІЗИКА КОЛИВАНЬ
- •1. КОЛИВАЛЬНИЙ РУХ
- •1.1. Основні поняття
- •1.2. Гармонічні коливання
- •2. ЗМІННИЙ СТРУМ
- •2.1. Одержання змінного синусоїдного струму. Закономірності змінного струму
- •2.2. Діюче значення змінного струму
- •2.3. Опір змінному струму. Закон Ома для змінного струму
- •2.4. Електричний резонанс. Резонанс напруг. Резонанс струмів
- •2.5. Випрямлення змінного струму
- •2.6. Трансформація змінного струму
- •2.7. Змінний струм високої частоти
- •2.8. Приклади розв’язання задач
- •3. ЕЛЕКТРОМАГНІТНІ КОЛИВАННЯ
- •3.2. Закономірності вільних електромагнітних коливань. Згасаючі коливання
- •3.3. Отримання незгасаючих електромагнітних коливань
- •3.4. Приклади розв’язання задач
- •4. МЕХАНІЧНІ ХВИЛІ. ЗВУК
- •4.1. Поздовжні і поперечні хвилі. Промінь. Довжина хвилі. Фронт хвилі
- •4.2. Принцип Гюйгенса
- •4.3. Інтерференція хвиль
- •4.4. Дифракція хвиль
- •4.5. Звук. Звукові хвилі. Інтенсивність, висота і тембр звуку
- •4.6. Луна. Звуковий резонанс
- •4.7. Приклади розв’язання задач
- •5. ЕЛЕКТРОМАГНІТНІ ХВИЛІ
- •5.1. Випромінювання електромагнітних хвиль відкритим коливальним контуром
- •5.3. Принцип радіозв’язку. Модуляція і детектування (демодуляція)
- •5.4. Класифікація радіохвиль і особливості їх поширення
- •5.5. Приклади розв’язання задач
- •ОПТИКА
- •1. ХВИЛЬОВА ОПТИКА
- •1.1. Монохроматичне світло. Заломлення світла
- •1.2. Дисперсія світла
- •1.4. Інтерференція білого світла за Френелем
- •1.5. Інтерференція білого світла за Ньютоном. Кільця Ньютона
- •1.6. Дифракція білого світла
- •1.7. Поляризація світла
- •2. ГЕОМЕТРИЧНА ОПТИКА
- •2.2. Закони відбивання світла
- •2.3. Закони заломлення світла. Повне відбивання світла
- •2.4. Хід променів через плоскопаралельну пластинку, призму
- •2.5. Сферичні лінзи
- •2.6. Око як оптична система
- •2.8. Сферичні дзеркала
- •2.9. Приклади розв’язання задач
- •3. ВИПРОМІНЮВАННЯ ТА СПЕКТРИ
- •3.1. Люмінесценція
- •3.2. Інфрачервоні та ультрафіолетові промені
- •3.3. Рентгенівські промені
- •3.4. Спектри випромінювання. Спектри поглинання
- •3.5. Спектральний аналіз
- •1.1. Поняття про простір і час
- •1.2. Постулати СТВ. Перетворення Лоренца
- •1.4. Приклади розв’язання задач
- •2. КВАНТОВА ОПТИКА
- •2.1. Теорія Планка. Імпульс фотона
- •2.2. Фотоефект
- •2.3. Фотоелементи та їх застосування
- •2.4. Світловий тиск
- •2.5. Корпускулярно-хвильовий дуалізм
- •2.6. Хімічний вплив світла. Чорно-біла фотографія. Фотосинтез. Ланцюгові реакції
- •2.7. Приклади розв’язання задач
- •3. ФІЗИКА АТОМА
- •3.1. Планетарна модель атома Резерфорда
- •3.2. Постулати Бора. Борівські орбіти
- •3.3. Атом Гідрогену за Н. Бором
- •3.4. Приклади розв’язання задач
- •4. ФІЗИКА АТОМНОГО ЯДРА
- •4.1. Відкриття протона і нейтрона
- •4.2. Теорія будови ядра
- •4.3. Енергія зв’язку ядра. Дефект маси
- •4.4. Природна радіоактивність
- •4.6. Часткове звільнення внутрішньоядерної енергії при екзотермічних ядерних реакціях
- •4.7. Закон радіоактивного розпаду
- •4.8. Приклади розв’язання задач
- •5. ЕЛЕМЕНТАРНІ ЧАСТИНКИ
- •5.1. Фізика елементарних частинок
- •5.2. Приклади розв’язання задач
- •Предметний покажчик
Механіка
Сили взаємодії тіл виникають парами і мають однакову природу (рис. 27, а, б):
P = −N, Fтер = −Fтер′ .
N
P
а |
б |
Рис. 27
Сили взаємодії тіл прикладені до різних тіл і тому не мають рівнодійної.
Сила натягу нитки (пружини), яка з’єднує тіла, діє кінцями нитки на кожне тіло з силою натягу (рис. 28):
F = −Fн (T) .
F |
|
|
|
Fí |
Fí |
F |
|
|
|
|
|
Рис. 28
2.2. Сили в механіці
2.2.1. Сила тертя. В’язке тертя
Сила тертя — це сила, яка виникає під час руху одного тіла по поверхні іншого і перешкоджає цьому руху.
Наприклад, двигун автомобіля обертає ведучі колеса. Тертя по землі перешкоджає цьому обертанню, штовхаючи колесо вперед (таким чином, виникає сила тяги автомобіля) (рис. 29, а).
Сила тертя ковзання Fтер. ковз виникає при ковзанні одного тіла по поверхні іншого. Її напрям протилежний швид-
кості руху тіла (рис. 29, б).
42
2. Динаміка матеріальної точки
а |
б |
Рис. 29
Модуль сили тертя ковзання прямо пропорцій ний силі нормальної реакції опори N:
Fтер. ковз = N,
де — безрозмірна величина.
Коефіцієнт пропорційності — коефіцієнт тертя ковзання, який залежить від виду речовин тіл, які стикаються,
стану їх поверхонь та швидкості ковзання одного тіла відносно іншого.
При розв’язанні багатьох задач можна користуватись деяким середнім значенням коефіцієнта тертя ковзання. При малих швидкостях можна вважати, що він дорівнює коефіцієнту тертя спокою (рис. 30):
тер. ковз = тер. сп .
Рис. 30
43
Механіка
Модуль сили тертя ковзання під час руху по горизонтальній поверхні:
Fтер. ковз = mg , оскільки N = mg.
Модуль сили тертя ковзання під час руху по поверхні, яка утворює з горизонтом кут α :
Fтер. ковз =µmgcosα ,
тому що
N =mgcosα .
однакова за модулем і спрямо-
вана протилежно тій зовнішній силі F, яка викликає ковзання одного тіла по іншому (рис. 31).
Рис. 31
Максимальне значення модуля сили тертя спокою:
Fтер. сп max = спN .
Тертя кочення виникає при коченні одного тіла по поверхні іншого.
Модуль сили тертя кочення дорівнює відношенню добутку коефіцієнта тертя кочення k, модуля сили нормальної реакції опори N до радіуса R тіла, що котиться:
Fтер. коч = kNR .
Для більшості поверхонь сила тертя кочення менша за силу тертя ковзання. Тому широко практикується заміна тертя ковзання тертям кочення (кулькові і роликові підшипники):
Fтер. коч Fтер. ковз .
44
2. Динаміка матеріальної точки
При дуже великих швидкостях сухе тертя переходить у в’язке, оскільки між поверхнями утворюється прошарок повітря.
В’язке тертя виникає при русі твердого тіла у рідиніабо газі. Сила в’язкого тертя Fтер. в'язк спрямована проти швидкості руху тіла (рис. 32).
Рис. 32
Особливості в’язкого тертя
1. Сила тертя спокою відсутня:
Fтер. сп =0 .
2.Модуль сили в’язкого тертя залежить від швидкості руху тіла:
при малих швидкостях:
Fтер. в'язк =β1v ,
при великих швидкостях:
Fтер. в'язк =β2v2 ,
де β1 , β2 — коефіцієнти пропорційності між модулем сили в’язкого тертя та швидкістю руху тіла. Характеризує обтікання поверхні тіла та в’язкість середовища.
2.2.2. Сили пружності. Закон Гука. Механічна напруга
Сили пружності — це сили, які виникають при деформації тіла і перешкоджають цій деформації.
45
Механіка
Сили пружності спрямовані перпендикулярно до по-
верхні деформованого тіла (N) — наприклад, нормальна реакція опори (сила пружності підставки), або вздовж нит-
ки (T) (рис. 33, а, б).
а |
б |
Рис. 33
Деформацією твердого тіла називають зміну форми та об’єму тіла під зовнішнім впливом.
Розрізняють пружну і пластичну деформації.
Пружна деформація повністю зникає після припинення
дії зовнішніх сил.
Пластична деформація не зникає після припинення дії зовнішніх сил.
У випадку пружної деформації модуль сили пружності визначається за законом Гука: сила пружності при пружній деформації прямо пропорційна абсолютному подовженню тіла і протилежно до нього напрямлена (рис. 34):
|
Fпруж x = −kx , |
|||||
|
= |
|
= |
Н |
|
|
м , |
м . |
|||||
x |
k |
Абсолютне подовження тіла (x) визначається різницею кінцевої і початкової довжин тіла:
x = l − l0 = ∆l .
Тутk—коефіцієнтпружності,абожорсткості,залежить
від геометричних розмірів тіла (S, l0 ) та виду речовини (E)
46
2. Динаміка матеріальної точки
(S — площа поперечного перерізу, l0 — початкова довжина тіла, E — модуль пружності, або модуль Юнга):
S = м2 ,
|
k = |
SE |
, |
|
|
|
|
|
|
l |
|
|
|
|
|
|
0 |
|
|
|
l |
|
= м , E = |
Н |
= Па . |
||
0 |
|
|
|
|
м2 |
|
|
|
|
|
|
= |
|
|
|
Рис. 34 |
|
|
|
Одиниця жорсткості — ньютон на метр:
= |
Н |
|
|
м . |
|||
k |
Модуль Юнга (модуль пружності) чисельно дорівнює механічній напрузі, яка виникає в тілі при подовженні тіла на величину початкової його довжини (l = 2l0 ) .
Модуль Юнга характеризує опірність матеріалу пружної деформації розтягу або стиску.
Види пружної деформації
1.Деформація розтягу або стиску. Закон Гука
вцьому випадку має вигляд:
механічна напруга (σ) при пружній деформації прямо пропорційна відносному подовженню тіла (ε)
(рис. 35):
σ = E ε .
Максимальна напруга, при якій ще виконується закон Гука, називається межею пропорційності (σп ).
47
Механіка
Рис. 35
Відносне подовження тіла (ε) — це величина, яка дорівнює відношенню абсолютного подовження (∆l) тіла до його початкової довжини (l0 ) :
|
∆l |
|
|
= |
|
ε |
|
. |
|
|
|
|
|||||
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|||||
|
l |
|||||||
|
|
|
|
|
|
|||
0 |
|
|
|
|
|
|
|
Механічна напруга (σ) — це відношення модуля сили пружності (Fпр ) до площі поперечного перерізу (S) тіла
(рис. 36):
|
Fпруж |
|
|
|
Н |
|
σ = |
|
, |
σ |
= |
|
= Па . |
S |
м2 |
Рис. 36
2.Деформація вигину та кручення (рис. 37, а).
3.Деформація зсуву (рис. 37, б).
Сили пружності й тертя є проявом електромагнітних сил.
48
2. Динаміка матеріальної точки
а |
б |
Рис. 37
2.2.3. Гравітаційні сили
Сила тяжіння і всесвітнього тяжіння є гравітаційні си-
ли. Вони є виявом гравітаційних полів.
Гравітаційне поле характеризує зміну фізичних і геомет ричних властивостей простору поблизу масивних тіл і може
бути виявлене за силовим впливом на інші фізичні тіла.
Сила всесвітнього тяжіння — сила, яка обумовлює при-
тягання всіх тіл у Всесвіті.
Вона визначається за законом всесвітнього тяжіння, якщо тіла можна прийняти за матеріальні точки або кулі з однорідним чи радіальним розподілом густини (r12 — відстань між центрами мас взаємодіючих тіл) (рис. 38).
Рис. 38
Закон всесвітнього тяжіння, відкритий Ньютоном: дві матеріальні точки притягуються одна до одної з силами, модуль яких прямо пропорційний добутку їх мас і обернено пропорційний квадрату відстані між ними:
F = G m1m2 .
49
Механіка
Коефіцієнт пропорційності називають гравітаційною сталою та позначають G.
Гравітаційна стала чисельно дорівнює силі притягання між двома матеріальними точками масою по 1 кг, розташованими на відстані 1 м:
G =6,67 10−11 |
м3 |
. |
|
кг с2 |
|||
|
|
Одним із проявів сили всесвітнього тяжіння є си-
ла притягання тіла до Землі, яка називається силою тяжіння і за другим законом Ньютона дорівнює mg, де
g =9,81 м/с2 — прискорення вільного падіння біля поверхні Землі:
Fт =mg .
Прискорення вільного падіння біля поверхні Землі мож-
на обчислити за формулою:
g = GMЗ . RЗ2
Прискорення вільного падіння на висоті h над поверхнею Землі:
g′ = |
GMЗ |
, |
(RЗ +h)2 |
де MЗ =6 1024 кг — маса Землі;
RЗ =6400 км — середній радіус Землі.
2.2.4. Вага тіла. Вага тіла, яке рухається з прискоренням. Перевантаження. Невагомість
Вага тіла — це сила, з якою тіло діє на опору чи підвіс унаслідок притягання його до Землі.
Якщо опора перебуває в спокої або рухається рівномірно і прямолінійно, то вага тіла за величиною і напрямком збігається з силою тяжіння. Але вага прикладена до опори
P = −N чи підвісу, а сила тяжіння — до центра маси тіла
N = −mg , отже, P = −mg.
50
2. Динаміка матеріальної точки
Якщо опора горизонтальна, вага тіла є силою пружності, з якою тіло діє на опору (рис. 39).
|
|
N |
N |
mg
P
Рис. 39
Якщо опора — похила площина, то вага тіла — рівнодійна сил пружності й тертя спокою, з якими тіло діє на опору (рис. 40):
P = −Q або P = −(N + Fтер.cΠ ),
де Q — сила реакції опори; N — нормальна реакція опори. Fн. т — сила нормального тиску.
Рис. 40
Вага тіла, яке рухається з прискоренням, змінюється. Якщо прискорення тіла напрямлене вертикально вгору,
то його вага збільшується:
P =m(g +a) .
51
Механіка
Якщо a = ng, то виникає перевантаження у (n + 1) разів:
P =mg(n +1) .
Перевантаження показує, у скільки разів збільшується вага тіла, яке рухається з прискоренням, порівняноз вагою тіла, яке перебуває в спокої на горизонтальній опорі.
Якщо прискорення тіла напрямлене вертикально вниз, то модуль ваги тіла дорівнює:
P =m(g −a) .
Якщо прискорення тіла дорівнює прискоренню вільного падіння, то вага тіла дорівнює нулю (стан невагомості):
a = g , P =0 .
Невагомість — це такий стан тіла, при якому відсутня внутрішня напруженість, обумовлена силою тяжіння.
Причина невагомості полягає в тому, що сила тяжіння надає тілу і його опорі однакового прискорення. Цей висновок справедливий для всіх тіл, які рухаються тільки під дією сили тяжіння.
Якщо прискорення тіла напрямлене горизонтально, то модуль ваги визначається за формулою:
P =m g2 +a2 .
Вага тіла напрямлена під кутом α до вертикалі
(рис. 41):
tgα = ag .
Рис. 41
52
2.Динаміка матеріальної точки
2.3.Рух тіла в безповітряному просторі
(без урахування сили тертя)
2.3.1. Рух тіла, кинутого горизонтально
Тіло, кинуте горизонтально, рухається по параболічній траєкторії: його рух складається із руху горизонтального зі сталою швидкістю v0 і вільного падіння з нульовою початковою швидкістю.
На рис. 42 зображено рух тіла, кинутого горизон
тально.
Дальність польоту тіла: l = v0t.
Висота падіння тіла: h = |
gt2 |
. |
|
2 |
|||
|
|
Швидкість тіла v під час руху по параболі напрямлена по дотичній у будь-якій точці траєкторії і дорівнює геометричній сумі v0 і gt (v0 — початкова швидкість тіла):
v = v0 + gt .
Модуль швидкості тіла, кинутого горизонтально, розра-
ховуємо за формулою (рис. 43):
v = v02 + (gt)2 .
Рис. 42 |
Рис. 43 |
53
Механіка
2.3.2. Рух тіла, кинутого під кутом до горизонту
Траєкторія руху тіла — парабола (рис. 44).
Дальність польоту тіла, кинутого під кутом α до гори-
зонту:
l = v02 sin2α . g
Рис. 44
Максимальна висота піднімання тіла (π > α >0) :
hmax = |
v02 sin2 α |
. |
|
|
|
||||
|
|
2g |
||
Час руху: |
|
|
|
|
tрух =2tпід |
2v0 sinα |
. |
||
|
||||
|
|
g |
2.3.3. Перша космічна швидкість
Перша космічна швидкість — це та швидкість, яку не-
обхідно надати тілу, кидаючи його із Землі, щоб воно стало штучним супутником Землі (на невеликій, порівняно з радіусом Землі, висоті).
Значення цієї швидкості обчислюється за формулою: v = gRЗ ,
де g = 9,81 м/с2 поблизу поверхні Землі; RЗ =6400 км — радіус Землі.
54