- •Министерство образования и науки российской федерации
- •Введение
- •Лабораторная работа № 1а
- •1.1.1.Излучение оптически тонких сред и уравнение Абеля
- •1.2. Методика проведения эксперимента
- •1.2.1. Экспериментальная установка
- •1.2.2. Определение сенситометрической характеристики пзс-линеек
- •Градуировка ступенчатого ослабителя № 610272 на длине волны 430 нм
- •1.2.3. Порядок проведения эксперимента
- •1.3.Обработка результатов лабораторной работы
- •Температура в центре столба дугового разряда в плазме аргона (давление 0,1 мПа, радиус канала 3 мм)
- •1.4.Порядок защиты
- •1.5.Контрольные вопросы
- •Лабораторная работа № 1б
- •1Б.1.1.Излучение оптически тонких сред и уравнение Абеля
- •1Б.2. Методика проведения эксперимента
- •1Б.2.1. Экспериментальная установка
- •1Б.2.2. Определение сенситометрической характеристики видеокамеры
- •Градуировка ступенчатого ослабителя № 610272 на длине волны 430 нм
- •Прозрачность полос ступенчатого ослабителя
- •1Б.2.3. Порядок проведения эксперимента
- •1Б.3.Обработка результатов лабораторной работы
- •Температура в центре столба дугового разряда в плазме аргона (давление 0,1 мПа, радиус канала 3 мм)
- •1Б.4.Порядок защиты
- •1Б.5.Контрольные вопросы
- •Лабораторная работа №2
- •2.1. Цель работы
- •2.2. Описание экспериментальной установки
- •2.3. Включение лабораторной установки
- •2.4. Порядок проведения эксперимента
- •2.5. Порядок обработки результатов эксперимента
- •2.6. Определение времени потери импульса по измерению напряженности электрического поля в разряде пониженного давления в режиме Шоттки
- •2.7. Обсуждение погрешности эксперимента
- •2.8. Отчет о работе
- •2.9. Контрольные вопросы
- •Параметры некоторых излучательных переходов атома аргона [7]
- •3.1.2. Метод относительных интенсивностей
- •3.1.3.Спектрометрические измерения
- •3.2. Выполнение лабораторной работы и обработка результатов измерений
- •3.2.1. Конструкция плазмотрона
- •3.2.2. Порядок выполнения лабораторной работы
- •3.2.3. Обработка результатов измерений
- •3.3. Контрольные вопросы
- •Лабораторная работа №4 определение заряда электрона в установке милликена
- •4.1. Цель работы
- •4.2. Описание экспериментальной установки
- •4.3. Методика проведения эксперимента
- •4.4. Порядок проведения эксперимента
- •4.5. Порядок обработки результатов эксперимента
- •4.6. Отчет о работе
- •5.3. Описание экспериментальной установки
- •5.4. Порядок проведения эксперимента
- •5.5. Порядок обработки результатов эксперимента
- •5.6. Отчет о работе
- •5.7. Контрольные вопросы
- •Оглавление
2.6. Определение времени потери импульса по измерению напряженности электрического поля в разряде пониженного давления в режиме Шоттки
После того, как по наклону экспериментального графика Ey/Ex определено время потери импульса τ, а по уравнению энергии (4) найдено значение электронной температуры Te, их следует сравнить со значениями, полученными по методике, применяемой для расчета параметров газового разряда, горящего в т.н. режиме Шоттки.
Данный режим горения разряда характеризуется тем, что при пониженных давлениях механизм гибели электронов в плазме радикально меняется. В плотной плазме основным механизмом их гибели является т.н. трехчастичная объемная рекомбинация, т.е. реакция вида e- + e- + i+ ↔ e- + A. В разряженной же среде объемная рекомбинация мала по сравнению с уходом заряженных частиц на стенку под действием амбиполярной диффузии. В этом режиме суммарное электрическое поле E в разряде и температура электронов Te определяется только произведением Pd, где P – давление в разрядной трубке; d – диаметр трубки, для данной установки d=30 мм. Методика расчета зависимостей E (Pd) и Te (Pd) детально изложена в [5] и здесь не приводится.
Зависимость E от параметра Pd для разряда в аргоне приведена на рис. 2.4. В таб. 2.2 та же зависимость дана численно. По известному значению d и определенному в ходе эксперимента значению P по рис. 2.4 или с помощью Таб. 2. 2 следует найти теоретическое значение напряженности электрического поля E для разряда, горящего в режиме Шоттки.
Рис. 2.4. Теоретическая зависимость напряженности электрического поля в трубке от параметра Pd
Таблица 2.2
Pd мм рт. ст. см |
0.1 |
0.2 |
0.3 |
0.4 |
0.5 |
0.6 |
0.8 |
E, В/м |
48 |
77 |
103 |
128 |
152 |
175 |
220 |
Зависимость Te от параметра Pd для разряда в аргоне, в виде зависимости безразмерной величины F=kB Te/I* от значения комплекса X=3.79 105 (Pd)2, приведена на рис. 2.5. В Таб. 2.3 та же зависимость дана численно. Здесь I* – энергия однократной ионизации атома, для аргона I*≈16 эВ. По известному значению Pd по рис. 2.5 или с помощью Таб. 2.3 следует найти теоретическое значение температуры электронов Te для разряда, горящего в режиме Шоттки.
Таблица 2.3
F |
0.08 |
0.1 |
0.12 |
0.14 |
0.16 |
0.18 |
X |
7.6 104 |
7 103 |
1.4 103 |
470 |
200 |
110 |
Рис. 2.5. Теоретическая зависимость величины F=kB Te/I* от комплекса X=3.79 105 (Pd)2
После того, как по величине Pd определены теоретические значения E и Te, подставив эти величины в уравнение (2.4), следует определить τ – время потери импульса электронами при столкновениях с тяжелыми частицами.
2.7. Обсуждение погрешности эксперимента
Так как в ходе лабораторной работы не имеется возможности получить достаточно большой массив экспериментальных данных, позволяющий провести оценку погрешности путем соответствующей процедуры осреднения, то оценку погрешности эксперимента следует провести простейшим способом.
Ошибка в измерении параметра Холла может быть оценена как:
.
Ошибка же в измерении напряженности электрического поля определяется погрешностью измерения напряжения между зондами δU и погрешностью измерения расстояния δl ~ 1 мм между ними,
.
Погрешность в измерении времени потери импульса можно определить как
.
Погрешность измерения индукции магнитного поля δB складывается из погрешности приборов; погрешности тарировочной зависимости, устанавливающей связь между током в обмотке магнита и индукцией магнитного поля в зазоре между его полюсами, где и установлена разрядная трубка; погрешности, связанной с пространственной неоднородностью распределения поля в зазоре. Суммарная погрешность δB/B оценивается в 30 %.
При расчете погрешности времени потери импульса τ, определяемого через уравнение энергии (4), при определении температуры электронов по расчетной методике для разряда, горящего в режиме Шоттки, следует учесть, что многие механизмы потери энергии в нем не принимаются во внимание. В первую очередь, не учтены потери за счет теплопроводности на стенки и неупругие потери. Поэтому результаты сопоставления значений времени потери импульса, полученного из измерения параметра Холла и рассчитанного из уравнения баланса энергии, могут весьма сильно различаться. Значение τ, полученное из измерений параметра Холла, следует считать более точным.