- •Кинематика. Динамика. Законы сохранения
- •Кинематика. Динамика. Законы сохранения
- •394026 Воронеж, Московский просп., 14
- •1. Кинематика
- •1.1. Основные формулы
- •1.2. Основные типы задач и методы их решения Классификация
- •Примеры
- •IV тип задач.
- •1.3. Задачи для самостоятельного решения и контрольных заданий
- •1.4. Варианты контрольных заданий по кинематике
- •2. Динамика материальной точки и поступательного движения твердого тела
- •2.1. Основные формулы
- •2.2. Основные типы задач и методы их решения Классификация
- •Примеры решения задач
- •I V тип задач.
- •2.3. Задачи для самостоятельного решения и контрольных заданий
- •3.2. Основные типы задач и методы их решения Классификация
- •Примеры
- •II тип задач
- •I II тип задач
- •3.3. Задачи для самостоятельного решения и контрольных заданий
- •4.2. Типы задач и методы их решения Классификация
- •Примеры
- •I тип задач
- •II тип задач
- •III тип задач
- •IV тип задач.
- •4.3. Задачи для самостоятельного решения и контрольных заданий
- •4.4. Варианты контрольных заданий по динамике вращательного движения
- •Библиографический список
- •Содержание
III тип задач
1. Тонкий стержень массой m и длиной L подвешен за один конец и может вращаться без трения. К той же оси подвешен на нити длиной шарик такой же массой m. Шарик отклоняется на некоторый угол и отпускается. При какой длине нити шарик после удара о стержень остановится? Удар абсолютно упругий.
Р ешение
Рассмотрим систему соударяющихся тел (рис. 4.4). Внешними по отношению к этой системе являются силы тяжести, реакции оси и натяжения нити. Однако моменты всех внешних сил относительно заданной оси в момент удара равны нулю. Следовательно, момент импульса этой системы не изменяется в результате удара:
(1)
Момент импульса системы до удара равен моменту импульса шарика
. (2)
Момент импульса системы после удара, с учетом того, что шарик останавливается, представляет собой только момент импульса стержня.
, (3)
где I – момент инерции стержня относительно оси вращения.
По теореме Штейнера
.
Подставляя выражения (2) и (3) в уравнение (1), получим
. (4)
При абсолютно упругом ударе кинетическая энергия системы не изменяется, т.е.
,
после преобразования
. (5)
Решение системы уравнений (4) и (5) дает: .
IV тип задач.
1. Маховик в виде диска массой m и радиусом R был раскручен до частоты n. Под влиянием трения маховик остановился, сделав N оборотов. Найти момент сил трения, считая его постоянным.
Решение
Воспользуемся формулой, связывающей работу с изменением кинетической энергии
, (1)
где - момент инерции маховика; и - начальная и конечная угловые скорости.
Так как , то
. (2)
Работа постоянного момента сил трения, действующего на маховик, определяется формулой
, (3)
где - угол поворота тела до остановки.
Приравнивая выражения (2) и (3), получим
,
откуда
.
Знак “минус” показывает, что момент силы трения оказывает тормозящее действие.
2. Горизонтально расположенный однородный диск массой М и радиусом R свободно вращается вокруг неподвижной вертикальной оси, проходящей через его центр. Диск имеет радиальную направляющую, вдоль которого может скользить без трения небольшое тело массой m. К телу привязана нить, пропущенная через полуось диска вниз.
Первоначально тело находилось на краю диска, и вся система вращалась с угловой скоростью . Затем к нижнему концу нити приложили силу F, с помощью которой тело подтянули к оси вращения. Найти: а) угловую скорость системы в конечном состоянии; б) работу, которую совершила сила F.
Решение
По закону сохранения момента импульса
, (1)
где - момент инерции диска; mR2 – момент инерции тела, находящегося на краю диска; - угловая скорость системы в конечном состоянии.
Откуда, после преобразования, получим
. (2)
Работу, которую совершила сила F, найдем, используя изменение кинетической энергии вращения системы:
.
Подставляя в эту формулу выражение для момента инерции диска
.
С учетом (2), получим окончательно
.