- •Вопрос № 1.Метод и законы.
- •Вопрос №2.
- •Вопрос №3.
- •Вопрос №4 Теплоёмкость.
- •Вопрос №5
- •Вопрос №6
- •Второе начало термостатики
- •Вопрос 19.
- •Истечение паров, жидкостей и газов.
- •Истечение сжимаемых жидкостей (паров и газов).
- •Переход через критическую скорость (сопло Лаваля).
- •Особенности истечения из каналов переменного сечения.
- •Дросселирование.
- •Циклы газотурбинных установок (гту)
- •Циклы поршневых двигателей внутреннего сгорания
- •Теплопередача.
- •Основы теории теплообмена.
- •Теплопроводность.
- •Дифференциальное уравнение теплопроводности.
- •Решение:
- •Лучистый теплообмен.
- •Решение:
- •Холодильные установки.
- •Воздушная холодильная установка
- •Аборбционная холодильная установка
- •Газотурбинные установки.
Вопрос №3.
Термодинамич.работа: , где - обобщённая сила, - координата.
Удельная работа: , , где - масса.
Если и , то идёт процесс расширения работа положительная. Если и , то идёт процесс сжатия работа отрицательная.
Если рассматривать малое изменение объёма, то давление при этом изменении практически не изменяется.
П олную термодинамическую работу можно найти по формуле: .
В случае если , то .
В случае если дано уравнение процесса - , то работа распределяется на две части: , где - эффективная работа, - необратимые потери, при этом - теплота внутреннего теплообмена, то есть необратимые потери превращаются в теплоту.
Потенциальная работа – работа, вызываемая изменением давления.
Если и , то идёт процесс расширения. Если и , то идёт процесс сжатия.
Если рассматривать малое изменение давления, то объём при этом изменении практически не изменяется.
П олную потенциальную работу можно найти по формуле: .
В случае если , то .
В случае если дано уравнение процесса - , то .
, где - работа, переданная внешним системам.
,сE-скорость движения тела,dz-изменение высоты центра тяжести тела в поле тяготения
Вопрос №4 Теплоёмкость.
теплоёмкость –количество тепла,которое надо сообщить еденице массы,количества или объема вещества,чтобы его температура повысилась на 1 градус.
Истинная теплоемкость: , где - какой-то процесс. . При изохорном процессе , следовательно, получаем изохорную теплоёмкость - . При изобарном процессе , следовательно, получаем изобарную теплоёмкость .
Объёмная теплоёмкость :
Объемная изобарная теплоёмкость - .
Объёмная изохорная теплоёмкость - .
Молярная теплоёмкость :
Молярная изобарная теплоёмкость - .
Молярная изохорная теплоёмкость - .
Средняя теплоёмкость .
-первая сред.теплоемкость-численно равна истинной теплоемкоти при среднеарифм.температуре процесса.
Вопрос №5
Первое начало термодинамики – это количественное выражение закона сохранения и превращения энергии.
Закон сохранения и превращения энергии является универсальным законом природы и применим ко всем явлениям. Он гласит: «запас энергии изолированной системы остается неизменным при любых происходящих в системе процессах; энергия не уничтожается и не создается, а только переходит из одного вида в другой».
Математическое выражение первого начала термодинамики.
Внутренняя энергия изолированной системы сохраняет своё постоянное значение при всех изменениях, протекающих внутри системы, то есть . Изменение внутренней энергии неизолированной системы складывается из подведённой (отведённой) теплоты и подведённой (отведённой) работы, то есть .
Первое начало термодинамики по внешнему балансу: , где - теплота внешнего теплообмена, то есть количество теплоты, которая подводится из вне, - эффективная работа, то есть термодинамическая работа без учёта работы эффективных потерь. Первое начало термодинамики по внешнему балансу справедливо для обратимых процессов.
В термодинамике приняты следущие знаки при определении работы и теплоты в уравнениях первого начала термодинамики: если работа выполняется телом, то она положительная; если работа подводится к телу, то она отрицательная. Если теплота сообщается телу, она имеет положительное значение; если теплота отводится от тела, она имеет отрицательное значение.