- •Нестационарные процессы в электрических цепях
- •1. Основы теории сигналов
- •1.1 Сигналы и формы их представления
- •Классификация сигналов
- •Сигналы во временной области. Типовые сигналы, применяемые в радиотехнике
- •Сигналы в спектральной области
- •Свойства преобразований Фурье
- •Ширина спектра сигналов
- •1.2. Одиночные сигналы и их спектры
- •1.2.1. Одиночные видеосигналы и их спектры
- •Спектр дельта-функции
- •Спектр функции включения
- •Спектр одиночного прямоугольного видеоимпульса (опви)
- •Спектр видеоимпульса колоколообразной формы (окви)
- •Спектр треугольного видеоимпульса
- •1.2.2 Одиночный радиосигналы и их спектры. Одиночный прямоугольный радиоимпульс (опри)
- •Одиночный колокольный радиоимпульс (окри)
- •1.3. Периодические сигналы и их спектры Периодическая последовательность прямоугольных видеоимпульсов (пппви).
- •1.4. Переодические радиосигналы и их спектры
- •1.4.1. Радиосигнал с однотональной амплитудной модуляцией
- •Радиосигнал с однотональной амплитудной модуляцией с подавленной несущей
- •1.4.2. Периодическая последовательность прямоугольных радиоимпульсов (пппри)
- •1.4.3. Радиосигнал с однотональной угловой модуляцией
- •1.5. Сложные сигналы и их спектры
- •1.5.1. Пачки импульсов
- •Колокольная пачка прямоугольных видеоимпульсов
- •Прямоугольная пачка прямоугольных видеоимпульсов
- •Спектры пачек прямоугольных радиоимпульсов
- •1.5.2. Сигналы с внутриимпульсной модуляцией
- •Радиоимпульс с линейной частотной модуляцией
- •Фазо-кодо-манипулированные импульсы (фкм)
- •3. Общие сведения о спектральном методе анализа
- •3.1. Связь между спектрами сигналов на входе и на выходе линейной электрической цепи
- •3.1.1. Прохождение сигналов с дискретными спектрами
- •3.1.2. Если сигнал имеет сплошной спектр, то можно установить аналогичную связь между элементарными гармониками входного и выходного сигнала
- •3.2. Особенности передачи сигналов с дискретным спектром через линейные цепи
- •3.2.1. Прохождение сигнала с однотональной am через настроенный колебательный контур
- •3.2.2. Прохождение периодической последовательности прямоугольных радиоимпульсов через настроенный колебательный контур
- •3.3. Понятие о квазистационарном методе
- •3.3.1. Прохождение радиосигнала с однотональной угловой модуляцией через колебательный контур
- •3.3.2. Прохождение радиосигнала с лчм через электрические цепи
- •3.4. Особенности передачи сигналов со сплошными спектрами через линейные электрические цепи
- •3.4.1. Общие сведения о неискажающей цепи
- •3.4.2. Использование линейных цепей для задержки сигналов
- •3.4.3. Понятие о сжатии лчм и фм сигналов рэт
- •3.5. Влияние ограниченности полосы пропускания цепи и неравномерности ее ачх на форму выходных сигналов
- •3.5.1. Влияние ограниченности полосы пропускания цепи на форму передаваемых сигналов
- •3.5.2. Влияние неравномерности ачх цепи на форму передаваемых сигналов
- •Оглавление нестационарные процессы в электрических цепях
- •1. Основы теории сигналов.
- •1.1 Сигналы и формы их представления
- •3. Общие сведения о спектральном методе анализа.
3.5. Влияние ограниченности полосы пропускания цепи и неравномерности ее ачх на форму выходных сигналов
3.5.1. Влияние ограниченности полосы пропускания цепи на форму передаваемых сигналов
Все реальные цепи имеют ограниченные полосы пропускания. При этом у некоторых из них в пределах полосы пропускания АЧХ равномерна (например, LC-фильтры, индуктивно-связанные контуры), у других (одиночные колебательные контуры, интегрирующие и дифференцирующие цепи и т.д.) – неравномерна.
Поэтому при анализе искажений сигналов, проходящих по этим цепям, рассматривают обычно отдельно влияние ограниченности полосы пропускания и неравномерности АЧХ на форму выходных сигналов цепи. Предположим, что цепь имеет следующий комплексный коэффициент передачи
Рис. 3.11
Соответствующие этому комплексному коэффициенту передачи, частотные характеристики цепи показаны на рисунке.
Такие характеристики имеют идеальные фильтры нижних частот. Пусть на вход такого фильтра воздействует сигнал вида
.
Реакция цепи на такой сигнал, как известно, является импульсной характеристикой цепи H(t). Определим ее, отыскав спектральную плотность выходного сигнала и воспользовавшись обратным преобразованием Фурье
.
Отсюда
Таким образом, мы попутно получили весьма важный результат - показали, что импульсная характеристика цепи и её комплексный коэффициент передачи связаны между собой преобразованиями Фурье. Эта связь широко используется для определения всех характеристик цепи и анализа их влияния на форму сигналов, передаваемых по цепи. В нашем случае
Рис. 3.12
Графики выходных сигналов при различных значениях ωn и t0 показаны на рисунке 3.12. Из анализа этих графиков следует, что форма входного сигнала при его прохождении через цепь с ограниченной полосой пропускания существенно исказилась. Эти искажения проявились в увеличении длительности импульса до и уменьшении амплитуды до величины К2fn. Причем, чем уже полоса пропускания цепи, тем большими оказываются длительность выходного сигнала и его фронтов, и тем меньше его амплитуда.
На первый взгляд может показаться, что длительность сигнала может увеличиться настолько, что он будет существовать и при t<0, т.е. реакция цепи наступит раньше, чем поступило на ее вход воздействие. Однако этот вывод неправилен. Действительно, чтобы получить бесконечно большую крутизну АЧХ на частоте ωn, необходимо включить бесконечно большое число звеньев фильтра. А при этом, естественно, время задержки сигнала в фильтре также будет бесконечно большим, чем исключается возможность его появления при t≤0.
Рассмотрим теперь особенности прохождения прямоугольного видеоимпульса через такой фильтр. Так как такой импульс можно представить в виде алгебраической суммы
то и выходной сигнал можно записать в виде суммы
Поэтому, для анализа достаточно найти только одно слагаемое этой суммы. Воспользуемся для этого предыдущими результатами, заметив, что , a цепь является линейной. В силу указанного, аналогичными соотношениями будут связаны и выходные сигналы цепи, т.е.
.
Сделаем замену переменных в полученном выражении ωn(t-t0)=x, тогда dx= ωndt, dt= dx/ωn
Выражение известно в математике как интегральный синус, график которого имеет вид (рис. 3.13).
Рис. 3.13
Из анализа этого графика (рис. 3.13) следует, что
Отсюда
а весь выходной сигнал будет равен
Графики слагаемых сигнала, и всего сигнала в целом, показаны на рисунке 3.14.
Из анализа этих графиков следует, что ограниченность полосы пропускания цепи при ее линейной ФЧХ приводит в основном к увеличению длительности фронтов tФ выходного сигнала до величины
.
Рис. 3.14
Длительность же сигнала, измеренная на уровне 0,5 от максимального значения, остается без изменения. Можно считать, что сигнал будет передаваться по рассматриваемой цепи практически без искажений при условии , откуда .
Таким образом, чем шире полоса пропускания фильтра, тем больше «лепестков» спектра сигнала попадает в эту полосу, а значит, тем меньше будет искажаться сигнал в процессе прохождения через фильтр.
К таким же результатам придем и при анализе особенностей прохождения прямоугольных радиоимпульсов через идеальные полосовые фильтры.
И так, влияние ограниченности полосы пропускания цепи на форму выходного сигнала заключается в увеличении длительности его фронта, которая оказывается обратно пропорциональной ширине полосы пропускания цепи.
Пример. Рассчитать изменения фронтов прямоугольного видеоимпульса длительностью τИ≈200мкс и прохождении его через идеальный ФНЧ с полосой пропускания fn=7 кГц.
Решение. Длительность фронта импульса зависит от того, какая часть спектра входного сигнала проходит через идеальный фильтр. Как следует из исходных данных, видеоимпульс имеет ширину лепестка , а полоса пропускания равна fn = 7 кГц, следовательно, большая часть спектра сигнала передается без искажений. Фильтр «отрезает» только высокочастотные составляющие спектра. Это приводит к тому, что длительность фронта относительно самого сигнала является небольшой. Её можно рассчитать по формуле
.
Как видно из рисунка 3.15, сигнал несколько «расплылся», но в целом сохранил свою форму.
Рис. 3.15