- •Магнетизм
- •2. Магнитное поле в веществе. @
- •3. Явление электромагнитной индукции. @
- •4. Уравнения максвелла. @
- •Магнетизм
- •1. Основы магнитостатики. Магнитное поле в вакууме
- •1.1. Магнитное поле и его характеристики.@
- •1.2. Закон Ампера.@
- •1.3. Закон Био – Савара – Лапласа и его применение к расчету магнитного поля. @
- •1.4. Взаимодействие двух параллельных проводников с током. @
- •1.5. Действие магнитного поля на движущуюся заряженную частицу. @
- •1.6. Закон полного тока для магнитного поля в вакууме(теорема о циркуляции вектора в). @
- •1.7. Поток вектора магнитной индукции. Теорема Гаусса для магнитного поля. @
- •1. 8. Рамка с током в однородном магнитном поле. @
- •2. Магнитное поле в веществе. @
- •2.1. Магнитные моменты атомов. @
- •2.2. Атом в магнитном поле. @
- •2.3. Намагниченность вещества. @
- •2.4. Виды магнетиков. @
- •2.5. Диамагнетизм. Диамагнетики. @
- •Парамагнетизм. Парамагнетики. @
- •2.7. Ферромагнетизм. Ферромагнетики. @
- •2 .8. Доменная структура ферромагнетиков. @
- •2.9. Антиферромагнетики и ферриты. @
- •3. Явление электромагнитной индукции. @
- •3 .1. Основной закон электромагнитной индукции. @
- •3.2. Явление самоиндукции. @
- •3.3. Явление взаимной индукции. @
- •3.4. Энергия магнитного поля. @
- •4. Уравнения максвелла. @
- •4.1. Теория Максвелла для электромагнитного поля. @
- •4.2. Первое уравнение Максвелла. @
- •4.3. Ток смещения. @
- •4.4. Второе уравнение Максвелла. @
- •4.5. Система уравнений Максвелла в интегральной форме. @
- •4.6. Электромагнитное поле. Электромагнитные волны. @
1. 8. Рамка с током в однородном магнитном поле. @
При исследовании магнитного поля часто используется замкнутый плоский контур с током (рамка с током), линейные размеры которого малы по сравнению с расстоянием до токов, образующих данное поле. Ориентация контура в пространстве определяется направлением нормали к контуру (рис.1.14). Нормаль строится по правилу правого винта: если головку винта вращать в направлении тока, то движение его острия совпадает с направлением n. На каждый элемент тока в рамке действует сила Ампера, и под действием этой силы магнитное поле поворачивает рамку таким образом, чтобы нормаль к ней располагалась вдоль линий магнитной индукции В. Кстати, так же располагается и стрелка компаса (рис.1.15). Рассчитаем силы, действующие на каждую из четырех сторон рамки. Для простоты будем считать, что стороны в и d перпендикулярны В (рис.1.16 а). Силы и , приложенные к проводникам а и с, численно равны и направлены вдоль вертикальной оси рамки в противоположные стороны, поэтому они полностью уравновешивают друг друга: F2 =F4=IaB.
С илы и , действующие на прямолинейные проводники в и d, направлены перпендикулярно плоскости рисунка в противоположные стороны (на рис.4.16 б показан вид рамки сверху) и по закону Ампера численно равны: Силы и создают вращающий момент , который поворачивает рамку. Модуль этого вектора М = 2F1l, где l =аsinβ (β – угол между направлением магнитной индукции поля В и нормалью к рамке). Воспользовавшись вышеприведенным выражением для силы F1, получим М = 2Ia Вsinβ = ISBsinβ, где S = ab- площадь рамки.
Данную формулу можно преобразовать, введя понятие магнитного момента рамки с током (или контура с током).
Магнитным моментом плоского замкнутого кон тура с током I называется вектор , где S – площадь поверхности, ограниченной контуром (ее называют также поверхностью, натянутой на контур); – единичный вектор нормали к плоскости контура.
Векторы направлены перпендикулярно плоскости контура так, что из их концов ток в контуре виден идущим против часовой стрелки (рис.1.17). Для момента сил получаем , модуль момента сил будет равен М = рmBsinβ .
Действие магнитного поля на рамку с током широко применяется в электроизмерительных приборах. Работа любого прибора магнитоэлектрической системы (например, зеркального гальванометра) основана на взаимодействии магнитного поля постоянного магнита и рамки с током. Как известно, в данном случае возникает вращающий момент, который будет поворачивать рамку. Угол поворота рамки и связанные с ним показания шкалы прибора будут зависеть от силы тока в рамке. Такие гальванометры могут измерять постоянные токи порядка 10-11 А.
2. Магнитное поле в веществе. @
2.1. Магнитные моменты атомов. @
Д ля полного описания атома необходимы знания квантовой механики, которую мы будем изучать позднее. Однако магнитные свойства вещества хорошо объясняются с помощью простой и наглядной планетарной модели атома, предложенной Э.Резерфордом. По Резерфорду атом состоит из положительно заряженного ядра, вокруг которого по своим орбитам движутся отрицательно заряженные электроны. В целом система электрически нейтральна, так как заряд ядра равен суммарному заряду всех электронов в атоме. Согласно представлениям классической физики, электроны в атоме движутся по замкнутым круговым орбитам с постоянной скоростью, образуя систему замкнутых орбитальных токов. Данные токи называются токами Ампера, поскольку Ампер впервые сделал предположение об их существовании. Каких магнитных эффектов можно ожидать в такой системе?
Орбитальному току так же, как и в случае витка и рамки с током, соответствует магнитный момент , называемый орбитальным магнитным моментом электрона. Он направлен из центра орбиты электрона перпендикулярно ее плоскости (как и магнитный момент витка с током), а его модуль рm= IS = Iπr2, где r - радиус орбиты электрона; S – площадь орбиты. Если электрон движется по круговой орбите со скоростью υ (рис. 2.1), то сила орбитального тока I=q/t=e/Teν, где T – время одного оборота электрона по орбите, т.е. период; ν – частота вращения электрона по орбите, т.е. число оборотов электрона вокруг ядра за 1 с. Отсюда получаем , откуда и
Равномерно вращаясь по своей орбите, электрон обладает механическим моментом импульса Le, определяемым относительно центра его орбиты (рис. 2.1). Такой момент импульса называется орбитальным. По определению . Численное значение орбитального момента импульса: Le= mυr s in(υ,r) = mυr, так как угол между векторами равен 90°. Вектор Le противоположен по направлению рm, поскольку скорость электрона и ток имеют противоположное направление, однако эти векторы лежат на одной прямой. Поэтому можно записать
М инус в формуле появляется из-за того, что векторы противоположны. Величина γ называется гиромагнитным или магнитомеханическим отношением орбитальных моментов электрона. Это отношение одинаково для любых по форме и размеру орбит и любых скоростей движения электрона. Однако опыты Эйнштейна и де Гааза, проведенные с железными стержнями, привели к неожиданным результатам. Определенное ими экспериментально гиромагнитное отношение оказалось в два раза больше теоретического! Этот результат имел огромное значение для всего дальнейшего развития физики. Для его объяснения было предположено (а затем и доказано), что электрон кроме обладает собственным моментом импульса, который не имеет ничего общего с его движением по орбите. Этот собственный момент импульса был назван спином электрона (от англ. spin - вращаться). Спин электрона является его квантовым свойством, он неизменен, и с ним связаны многие важные закономерности, например распределение электронов в атоме по оболочкам. Спину соответствует собственный магнитный момент электрона, также имеющий неизменную величину. Векторы магнитного и спинового моментов антипараллельны, как показано на рис.2.2., а отношение их оказывается в два раза больше, чем в случае движения электрона по орбите, т.е. γs= -e/m.
Что касается магнитного момента самого ядра, то в большинстве случаев им можно пренебречь, потому что, благодаря своей значительной массе, ядро движется гораздо медленнее электрона, и его магнитный момент в тысячи раз меньше, чем у электрона. Для атома, содержащего больше одного электрона, орбитальным магнитным моментом называется вектор, равный геометрической сумме орбитальных магнитных моментов всех электронов в атоме: . Полный магнитный момент атома складывается из геометрической суммы орбитальных и спиновых моментов всех электронов в атоме: