- •Часть 1 теоретическая механика Учебное пособие
- •Предисловие
- •Введение
- •1. Задачи и методы теоретической механики
- •2. Основные понятия теоретической механики
- •3*. Из истории развития механики.
- •4.* История развития теоретической механики в России
- •5. Законы Ньютона
- •Введение в кинематику
- •2. Кинематика точки
- •2.1. Способы задания движения точки
- •2.1.1. Векторный способ задания движения
- •2.1.2. Координатный способ задания движения
- •2.1.3. Движение точки в декартовой системе координат
- •2.1.4. Естественный способ задания движения
- •П ри движении точки м расстояние с течением времени изменяется. Чтобы знать положение точки м на траектории в любой
- •Уравнение (2.4) выражает закон движения точки м вдоль траектории.
- •2. 2. Скорость точки
- •2.2.3. Скорость точки при естественном способе задания движения
- •2. 3. Ускорение точки
- •2.3.1. Ускорение точки при векторном способе задания движения.
- •2.3.2. Ускорение точки в декартовой системе координат
- •2.3.3. Естественные координатные оси. Вектор кривизны.
- •2.3.4. Ускорение точки при естественном способе задания движения
- •2.3.5. Классификация движения точки по ускорениям ее движения Рассмотрим зависимость характера движения точки от значений ее нормального и касательного ускорений.
- •Вопросы для повторения
- •3. Кинематика твердого тела
- •3.1. Общие положения
- •3. 2. Поступательное движение твердого тела
- •3.3. Вращение твердого тела вокруг неподвижной оси
- •3.3.1. Уравнение движения
- •3.3.2.Угловая скорость
- •3.3.3. Угловое ускорение
- •3.3.4. Равномерное и равнопеременное вращение
- •3.3.5. Скорости и ускорения точек вращающегося тела
- •3.3.6. Векторные выражения вращательной скорости, вращательного и центростремительного ускорений
- •3.3.7. Преобразование вращательного движения
- •Виды зацепления
- •Вопросы для повторения
2.1.1. Векторный способ задания движения
Если точка М перемещается относительно выбранной системы отсчета с неподвижным центром в точке О, то ее положение (рис. 2.1) относительно фиксированной точки О системы отсчета будет полностью определено, если в каждый момент времени будут известны модуль и направление ее радиус-вектора относительно точки О. Таким образом, движение точки М задается векторной функцией
. (2.1)
Это равенство называется векторным уравнением движения или законом движения точки в векторной форме.
О чевидно, что траектория точки М представляет собой геометрическое место точек концов радиус-вектора движущейся точки.
Из векторного исчисления известно, что линия, образованная концами
Рис. 2.1 переменного вектора, начало которого находится в определенной точке пространства, называется годографом этого вектора. Следовательно, траектория точки М является годографом ее радиус-вектора .
2.1.2. Координатный способ задания движения
И з аналитической геометрии известно, что положение любой точки на плоскости или в пространстве может быть определено при помощи той или иной системы координат. Наиболее общая система координат – координатная.
Рис. 2.2 1. На плоскости задаются два семейства координатных линий зависящих каждое от одного параметра, причем через каждую точку проходит только одна линия каждого семейства (рис. 2.2). Значения параметров, соответствующие этим кривым, являются криволинейные координаты .
2. В пространстве задаются три семейства координатных поверхностей, таких, что через каждую точку пространства проходит по одной поверхности каждого семейства. Положение точки в такой системе определяется значениями параметров координатных поверхностей, проходящих через эту точку.
Частные, наиболее употребительные системы координат: прямоугольная декартова, цилиндрическая, сферическая, полярная и др.
2.1.3. Движение точки в декартовой системе координат
Пусть точка О является началом прямоугольной системы координат Oxyz , и пусть - соответственно единичные векторы осей (рис. 2.3). Тогда радиус-вектор точки М относительно начала отсчета - точки О может быть выражен через его проекции на оси x, y, z
. (2.2)
Модуль и направление радиус-вектора будут
Рис. 2.3 определены, если в каждый момент времени известны координаты точки, т.е. заданы три равенства
, , . (2.3)
Рис.7
, . (2.3*)
Уравнения (2.3) и (2.3*) представляют собой параметрические уравнения траектории точки М, в которых роль параметров играет время t. Чтобы получить уравнения траектории в координатной форме в виде зависимости только между координатами точки М, надо из них исключить параметр t.
Пример. Движение точки задано уравнениями
, .
Найти траекторию точки.
Р е ш е н и е . Определим уравнение траектории, исключив время t из заданных уравнений движения:
t = х у = х2. Полученная кривая является параболой, проходящей через начало координат и имеющей осью симметрии ось Оу (рис. 2.4) Так как интервал времени в задаче не задан, примем,
Рис. 2.4 что время меняется в преде-лах от нуля до бесконечности. Тогда из уравнений движения получаем пределы изменения координат точки:
если 0 ≤ t < ∞, то 0 ≤ х < ∞, 0 ≤ у < ∞.
Таким образом, в процессе движения координаты точки остаются положительными, следовательно, траекторией точки будет только правая часть параболы (на рис. 2.4 она изображена сплошной линией).