- •Класифікація і зведення до канонічного вигляду квазілінійних рівнянь з частинними похідними: випадок гіперболічного рівняння.
- •Класифікація і зведення до канонічного вигляду квазілінійних рівнянь з частинними похідними: випадок параболічного рівняння.
- •Класифікація і зведення до канонічного вигляду квазілінійних рівнянь з частинними похідними: випадок еліптичного рівняння.
- •4.Коливання струни: виведення хвильового рівняння.
- •5.Формула д’аламбера (розв’язування задачі Коші для хвильового рівняння)
- •6.Розв’язувння змінної задачі для напівнескінченної струни за допомогою формули д’аламбера
- •7. Коливання обмеженої струни (стоячі хвилі)
- •8. Вимушені коливання однорідної струни
- •9. Виведення рівняння теплопровідності
- •10. Розв’язування змішаної задачі дифузійного типу методом відокремлення змінних
- •11. Перетворення неоднорідних (гу) у дифузійних задачах в однорідні
- •12. Задача коші для рівняння теплопровідності
- •13. Граничні умови в задачах дифузійного типу
- •14. Хвильове рівняння і граничні умови
- •15.Еліптичні задачі. Три основні типи граничних умов у крайових задачах
- •15. Еліптичні задачі. Три основні типи граничних умов в крайових задачах.
15. Еліптичні задачі. Три основні типи граничних умов в крайових задачах.
Для рівнянь еліптичного типу граничні умови діляться на три типи:
граничні умови першого роду (задача Діріхлє):
U(r,). =f(θ);
граничні умови другого роду (задача Неймана):
Ur=f(θ)
- потік через межу;
граничні умови третього роду (задача Робена):
∂ U/∂ n + h(U-g) =0.
Початкові умови (ПУ) задають значення функції U(x, t0) і Ut(x,t0) у момент t= t0:
U(x,0)=φ (x), Ut(x,0)=ψ(x)
При t=0 ПУ задають або початковий профіль струни, або температурний профіль стрижня, або початкові швидкості точок струни, або швидкість зміни температур. Граничні умови відсутні у випадку безмежних об'єктів.
Розглянемо приклад приведення РМФ до канонічного вигляду.
Uxx−2sinxUxy+sin2xUyy−ctgxUx=0.
Коефіцієнти правої частини: а11=0, а12=-sinx, a22=sin2x. Складемо характеристичне рівняння:
a11dy2-2a12dxdy+a22dx2=0
або
(y')2a11-2a12 y'+a22=0
і розв’язуємо це рівняння відносно' y':
(y')2+2sinxy'+sin2x=0
або
(y'+sinx)2=0, y'+sinx=0.
Розділимо змінні:
dy =-sin x dx, y = cos x +C.
Заміна: C=p=y- cosx. Другу змінну q вибираємо довільно: q=x. Перевіримо p і q на лінійну залежність - обчислимо визначник
(pxqy-pyqx)=0sinx-110.
Нові змінні p(x,y) і q(x,y) лінійно незалежні.
Uxx=Upppx2+2Upqpxqx+Uqqqx2+Uppxx+Uqqxx,
Uxy=Upppxpy+Upq(pxqy+pyqx)+Uqqqxqy+Uppxy+Uqqxy,
Uyy= Upppy2+2Upqpyqy+Uqqqy2+Uppyy+Uqqyy,
Знайдемо похідні р и q по х и y:
px=sinx, py=1, pxx=cos x, pxy=0, pyy=0, qx=1, qy=0, qxx=qxy=qyy=0.
Підставимо формули переходу у вихідне РМФ:
Uppsin2x+2Upqsinx+Uqq+Upcosx−2sinx(Uppsinx+Upq)+
+sin2xUpp−ctgx(Upsinx−Uq)=0
Upp(sin2x−2sin2x+sin2x)+Upq(2sinx−2sinx)+
+Uqq−Uqctgx+Up(cosx−cosx)=0
Uqq−Uqctgx=0.
Оскільки x=q, одержимо остаточно параболічне канонічне рівняння:
Uqq−Uqctg q=0.